Бертон

В недавнем сообщении Бертон [7] привел кривые ф, t) для пластинок, проявленных либо немедленно после освещения, либо через различные промежутки времени. На фиг. 7, а показаны [c.178]

Хорошо выраженное отклонение от взаимозаместимости при высоких освещенностях для внутреннего скрытого изображения, подобное наблюденному на наших эмульсиях, -еще не описано в литературе, хотя Берг и Бертон [3] получили результаты, указывающие на существование такого явления. Анализ опубликованных данных показывает, что описанный нами эффект раньше не наблюдался потому, что довольно низкая внутренняя светочувствительность исследованных эмульсий мешала регистрации экспозиций при коротких временах освещения в сенситометрах с лампами обычной силы света. [c.264]

Ошибка, на которую указал д-р Бертон, здесь исправлена.] [c.203]

Чистые карбонильные соединения при продолжительном облучении распадаются па газообразные Hj, СН4, СО и СО2 и другие продукты. Облучение в водных растворах приводит к образованию кислых продуктов [117]. Работ, посвяш енных изучению радиационной стойкости чистых карбонильных вещ еств, сравнительно мало. Бертон [193] опубликовал результаты работы по радиолизу прониональдегида при облучении электронами с энергией 1,5 Мэе (табл. 1.31). [c.32]

Если резонансные ядра pa пoлaгaюi я в поверхностном слое кристалла, то можно определить средний квадрат амплитуды и средний квадрат скорости поверхностного атома с помощью эффекта Мессбауэра, а именно путем измерения сечения процессов без отдачи (фактор Дебая-Валера) и доплеровского сдвига второго порядка [380, 407-409]. Аллен [407] выполнил измерения фактора Дебая-Валера и доплеровского сдвига второго порядка для Со .нанесенного на поверхности (100) и (111) кремния напылением в вакууме 10 торр. (Зпыты проводились до и после отжига при 1000 К, т.е. для атомов Со на поверхности и в объеме кристалла Si. Вычисленная из фактора Дебая-Валера дебаевская температура составила 555 К для поверхностных атомов и 588 К для атомов в объеме образца. Аналогичные исследования, проведенные Бертоном и Годвином [409] для на поверхности монокристалла серебра, показали, что эффективная дебаевская температура на поверхности составляет 354 30 К вдоль нормали и 255 30 К параллельно поверхности, в то время как для объема она составляет 406 12 К. Из дебаевских температур найдено, что отношение между среднеквадратичным смещением атома на поверхности к аналогичной величине в объеме составляет 1,3 0,2 вдоль нормали к поверхности и 2,5 0,3 параллельно поверхности. [c.127]

Найдено, что если слою сначала сообщалась экспозиция при оптимальной освещенности, то следующая экспозиция при низкой освещенности всегда была более эффективна, чем при обратном порядке экспозиций. Действительно, если в данных условиях опыта экспозиция при оптимальной освещенности сообщалась слою первой и достигала Д суммарной экспозиции, то последующая часть экспозиции при низкой освещенности становилась столь же эффективной, как если бы вся экспозиция сообщалась слою при оптимальной освещенности, т. е. при низкой освещенности не наблюдалось отклонения от закона взаимозависимости. С другой стороны, если экспозиции сообщались слою в обратном порядке, т. е. первой была экспозиция при низкой освещенности, то падение эффективности экспозиции при низкой освещенности было весьма значительным. Авторы объяснили эти результаты тем, что отклонение от закона взаимозаместимости при низких освещенностях происходит главным образом в начальной стадии экспонирования, когда центры скрытого изображения еще малы. Если скорость добавления атомов серебра или /-центров к агрегату весьма мала, то вероятность испарения маленького центра еще до добавления к нему следующего атома или /-центра будет велика, и эффективность образования центра скрытого изображения при низкой освещенности будет весьма мала. Если же сначала сообщить слою достаточную экспозицию при оптимальной освещенности, то образуется устойчивый центр, пока еще не способный служить центром проявления. Этот центр может быть эффективно достроен до полноценного центра скрытого изображения действием света малой интенсивности. Такой метод двукратной экспозиции щироко применялся Бертоном и Бергом [2] для изучения свойств субцентров. [c.226]

Вычислите асимптотическое поле, дифрагированное на многослойной структуре, в которой возбуждаются волны утечки. Для этого, воспользовавшись однородным асимптотическим выражением (5.6.12), выразите интеграл типа Зоммерфельда (5.7.17) через комлексный интеграл Френеля (см. статью Тамира и Бертони [23]). [c.399]

Гидродинамич. моделью О. с. (А. Бертон, 1939 г.) является изменение уровня протекающей воды в системе, показанной па рис. 1. Стационарное состояние достигается при определеи-иых уровнях воды в сосудах А и В, аналогичных стационарным концентрациям реагирующих веществ в химич. системе. Скорость неретекания воды из сосуда А в сосуд В регулируется краном К, подобно тому как скорость химич. реакции А- В опроделяется константой А"1 (см. выше). При [c.552]

К.-п. в жидкой фазе. Первые способы К.-п. в жидкой фазе, не нашедшие однако практического применения, предложили Дьюар и Редвуд (1890 г.) и русские инженеры В. Г. Шухов и Гаврилов (1891 г.). В 1913 году В. Бертон получил патент на производство газолина по схеме, быстро получившей широкое техническое применение в Америке и положившей основание новой мощной отрасли нефтяной промышленности. По этому патенту процесс ведется в толстостенном гсуэизонтальном хорошо изолированном кубе емкостью 200—250 баррелей. Температура крекируемой жидкости не превышает 400—410° давление 4—5 atm. Образующиеся пары поступают в дефлегматор из дефлегматора флегма неразложившегося крекируемого продукта возвращается обратно в куб, пары же образовавшегося крекинг-бензина вместе с другими газообразными продуктами К.-п. направляются в холодильник и далее в сборник, откуда, после отделения от газа, крекинг-бензин поступает в резервуары. Сырье, подлежащее крекингу (обыкновенно газойль — соляровое масло), поступает в куб через дефлегматор вместе с возвращаемой флегмой. В этой первой получившей практическое применение систс- [c.283]

Более точное рассмотрение, связывающее давление и деформацию на участке контакта, выполнено Бертоном и Нерликаром [45] для множественного контакта, а для единичного контакта Барбер [20] нашел, что а = = 2,32/с[лУ [c.445]

Приведенный выше анализ упрощает реальную ситуацию в двух направлениях ( ) термоупругие решения описывают установившиеся процессы, в то время как неустойчивое изменение контактного давления и площадки контакта есть существ-енно нестационарный процесс и ( 1) обе поверхности являются в большей или меньщей степени проводящими и деформируемыми. Чтобы исследовать эти эффекты, Доу и Бертон [86] и Бертон и др. [46] изучили устойчивость малого синусоидального возмущения давления, отвечающего непрерывному контакту скользящих поверхностей. Использовалось уравнение нестационарного распространения тепла. Они показали, что пара идентичных материалов чрезвычайно устойчива однако для того, чтобы вызвать неустойчивость, при высокой скорости скольжения требуются нереальные значения коэффициента трения (больше двух). Когда два материала различны, термическое возмущение, включающее флуктуации давления и температуры, движется вдоль поверхности взаимодействия со скоростью, отличной от скоростей его распространения вдоль поверхностей каждого из материалов в отдельности. Заметная разница в теплопроводностях двух материалов ведет, однако, к возмущению, которое сконцентрировано в теле более высокой теплопроводности большая часть тепла направляется в эту поверхность. В пределе мы [c.447]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...