Увеличение микроскопа телескопа

Как и в случае телескопа, нормальное увеличение микроскопа есть наименьшее увеличение, при котором может быть использована вся разрешающая способность объектива. О целесообразности работать при увеличениях больше нормального для микроскопа можно повторить без всяких изменений все, что выше было сказано относительно телескопа. [c.367]

Зенит 24 X 36 36 И-22 И-50 Шторный /боо По изображению на матовом стекле через окуляр с 4> увеличением 133 X 90 X 78 760 Для съемки с близких дистанций сут 0,15 л мелких деталей, для снимков с микроскопом и телескопом н для репродукции. Лучшие малогабаритные зеркальные фотокамеры с прямым изображением [c.339]

Угловое поле 2а в пространстве предметов изменяется для разл. типов оптич. систем в широких пределах так, в биноклях оно составляет 5—10°, а в самых больших телескопах не превышает неск. угловых мин. В широкоугольных фотообъективах он достигает 120—140° и даже 180°. П. микроскопа определяется отношением П. окуляра 21 к линейному увеличению объектива р 2 /р. [c.7]

Помимо аберраций, возникающих из-за кольцевой формы зеркал (названных Вольтером аберрациями краевой зон ы), при конечной длине первого и второго зеркал в общем случае проявляются и другие аберрации, прежде всего — сферическая аберрация и меридиональная кома. Вольтер показал, что эти аберрации можно исключить, если зеркала имеют форму поверхностей второго порядка, а источник и его промежуточное и действительное изображения находятся в сопряженных фокусах. Для источников, находящихся на бесконечности (случай телескопа или микроскопа с большим увеличением), он предложил три типа таких систем параболоид—гиперболоид первого и второго рода (первый род — отражение внутреннее от обоих зеркал, второй — отражение внутреннее для параболоида и внешнее для гиперболоида) и параболоид—эллипсоид . Вместе с аналогичными системами, предназначенными для получения изображений источников на конечном расстоянии ( гиперболоид—эллипсоид , параболоид—параболоид ), они образуют класс осесимметричных изображающих систем скользящего падения, называемых системами Вольтера (рис. 5.7). [c.166]

В схемах рис. 5.29, б, в выпуклые или вогнутые зеркала дают спектральное изображение с увеличением, необходимым для согласования высокого разрешения зеркальной системы с конечным размером ячеек детектора без увеличения физических размеров телескопа. Наиболее перспективные в настоящее время ПЗС-детекторы имеют ячейки размером порядка 20—30 мкм, поэтому для получения разрешения, скажем, 0,5" требуется фокусное расстояние 12 м. Одним из возможных решений является дополнительное увеличение масштаба изображения о помощью зеркального микроскопа, устанавливаемого за фокальной плоскостью телескопа, однако это ухудшает разрешение вследствие большой кривизны поля, увеличивает размеры и усложняет юстировку системы. В противоположность этому дополнительные зеркала с МСП, работающие вблизи нормального падения, могут даже снизить уровень аберраций. [c.206]

Нормальное увеличение для микроскопа еще в большей степени есть величина субъективная, чем для телескопа, так как оно зависит от двух параметров глаза диаметра зрачка й и расстояния ясного [c.160]

В одном распространенном учебнике физики для старших классов средней школы мы читаем, что увеличение телескопов колеблется в пределах КХЮ—10 000 раз (последнее число явно преувеличено) уве-л ичение микроскопов доходит до 3000 (что совершенно бесполезно ). Почему имеется верхний предел увеличения — не сказано. О диффракции— ни слова. А в главе о диффракции — никаких указаний на то, что она как-то проявляется в оптических инструментах и препятствует применению больших увеличений. [c.5]

Уловленные большим входным зрачком световые потоки необходимо рационально использовать, т. е. влить в глаз, имеющий малый зрачок, диаметр которого dp. Сжатие пучка света, входящего в объектив, достигается с помощью увеличения Г. Сохраняя символы, примененные для микроскопа, для телескопа можно написать [c.126]

МАСШТАБ ОПТИЧЕСКОГО ИЗОБРАЖЕНИЯ - отношение линейного размера изображения оптического к линейному размеру предмета. Служит характеристикой проекционных систем и определяется их линейным увеличением (см. Увеличение оптическое). Выбор М.о. и. диктуется размерами изображаемого объекта у телескопа, фотоаппарата, глаза М. о. и, меньше единицы (у телескопа М. о. и. иракгически равен нулю), у микроскопов (оптических и электронных), кино- и диапроекторов, фотоувеличителей — больше единицы. Если изображение получается с помощью неск. последоват. проекций, его М. о. и. определяется ироизведением М. о. и. каждой проекции в отдельности. [c.60]

ОПТИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ — совокупность оптич. деталей — линз, призм, плоскопараллельных пластинок, зеркал и т. п., скомбинированных определ. образом для получения оптич. изображения или для преобразования светового патока, идущего от источника света. В зависимости от положения предмета и его изображения различают несколько типов О. с. микроскоп (предмет на конечном расстоянии, изображение — на бесконечности), телескоп (и предмет, и его изображение находятся в бесконечности), объектив (предмет расположен в бесконечности, а изображение — на конечном расстоянии), проекц. система (предмет и его изображение расположены на конечном расстоянии от О. с. см. Проекционный аппарат). О. С. характеризуются такими параметрами, как светосила, линейное и угл. увеличение, масштаб оптического изображения. [c.451]

Знаку равенства здесь соответствует введенное в 7.5 нормальное (равнозрачковое) увеличение (7.38), при котором весь проходящий через микроскоп световой поток попадает в глаз. Таким образом, нормальное увеличение совпадает с наименьшим увеличением, при котором полностью используется разрешающая способность объектива. Как и в случае телескопа, применение увеличений, превышающих нормальное, не может выявить новых деталей изображения и лишь снижает освещенность, но, как уже отмечалось, в некоторых случаях оно оказывается целесообразным по причинам физиологического характера. [c.371]

Пусть амплитуда освещающего круглое отверстие пучка пропорциональна Дх) = 0,076 - 0,0441(1 - ) - - 0,528(1 - x f + 0,44, причем х = р/л, где а — радиус отверстия. Нарисуйте распределение поля в дальней зоне и покажите, что величина боковых лепестков диаграммы направленности составляет менее чем 4 10 величины центрального пика в = 0), в то время как щирина пучка почти та же, что и при однородном освещении апертуры. Приведенное здесь распределение амплитуды является примером плавно изменяющегося освещения, используемого для ослабления боковых максимумов дифракционной картины, т. е. для увеличения разрещения оптических приборов (особенно микроскопов и телескопов), а также отражательных антенн. В оптике изменение амплитуды освещения достигается с помощью транспарантов, расположенных или в самой апертуре, или в фокальных плоскостях. Этот процесс называют аподи-зацией. (См. работу Корнблита [48], в которой рассматриваются свойства заданного здесь освещения, а также статью Жакино и Руазен-Досье [49], в которой приведен обзор по исследованию аподизации.) [c.331]

Галилей (Galilei) Галилео (1564-1642) — выдающийся итальянский физик и астроном, один из основа телей точного естествознания. Основой познания считал опыт. Оказал значительное влияние на развитие науч ной мысли. Заложил основы современной механики выдвинул идею об относительности движения, установи, законы инерции, свободного падения, сложения движений, первым исследовал прочность балок открыл изо хронность колебаний маятника. Построил (1600 г.) телескоп с 32-кратным увеличением и открыл горы на Луне 4 спутника Юпитера, фазы у Венеры, пятна на Солнце. Создал (1614 г.) микроскоп, изобрел (1597 г.) первы термометр. Работы по гидростатике и прочности материалов. Активно защищал гелиоцентрическую систему за что был подвергнут суду инквизиции (1633 г.) и объявлен узником инквизиции . До своей болезни (в 1637 г окончательно потерял зрение) завершил труд Беседы и математические доказательства, касающиеся двух но вых отраслей иауки , который подводил итог его исследований. [c.16]

Изложенными соображениями руководствуются при выборе рационального увеличения зрительных труб, телескопов, биноклей и микроскопов. Нормальным или равнозрачковым увеличением таких приборов называют такое увеличение, когда выходной зрачок прибора равен входному зрачку глаза. [c.158]

В 16 (пункт 5) было показано, что фокусное расстояние системы из двух тонких линз, изготовленных из стекла одного и того же сорта, будет одним и тем же для всех цветов спектра, если расстояние I между линзами равно полусумме- ее фокусных расстояний I = = ( 1 + /г)- Составлением окуляров из двух линз одновременно можно достигнуть устранения астигматизма косых пучков, а потому окуляры и конструируются по этому принципу. Линза, обращенная к объективу, называется коллективом, или собирательной линзой, а обращенная к глазу — глазной линзой. Коллектив выполняет ту же роль, что и конденсор проекционного аппарата он собирает все лучи, участвующие в образовании изображения, направляя их в зрачок глаза наблюдателя. При отсутствии специальной диафрагмы поля зрения роль этой диафрагмы выполняет оправа коллектива. Вот почему коллектив часто называют также полевой линзой. Увеличение окуляра определяется главным образом глазной линзой. Простейшими окулярами описанного типа, применяемыми в микроскопах и телескопах, являются окуляр Гюйгенса и окуляр Рамсдена (1735—1800). [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...