Матрица преобразования параметров Стокса

Матрица преобразования параметров Стокса II [c.251]

Для того Чтобы найти суммарное действие всех частиц, нам нужно вычислить. матрицу преобразования параметров Стокса согласно форм е разд. 5.14. Элементы этой матрицы содержат произведения приведенных выше элементов. Эти произведения являются квадр ичными по Р, т. е. четвертого порядка по с и и второго порядка по а. Мы должны взять средние от этих произведений по всевозможным ориентациям частиц. [c.97]

Перейдя от поляризационной матрицы к параметрам Стокса, убеждаемся, что преобразование вектора этих параметров при повороте поляризационных ортов [c.260]

Рассеяние произвольной частицей (разд. 4.41) определяет преобразование, применяемое к амплитуде падающей волны и дающее амплитуды рассеянной волны. Роль матрицы А выполняет матрица преобразования 5. Соответствующее преобразование параметров Стокса можно получить из приведенных выше уравнений. Частицы сферической формы имеют матрицу рассеяния простейшего типа, в которой 5з(0) =54(6) =0. Соответ- [c.61]

Обычно поляризационные матрицы используются в физических работах именно потому, что они представляют частный случай более общего, привычного физикам, понятия. В астрофизике же гораздо более употребительны параметры Стокса. Их преимущество в том, что они все вещественны. Кроме того, их обычно представляют в виде столбца с четырьмя элементами, и их линейные преобразования при различных изменениях описания выражаются с [c.254]

Наряду со свойством аддитивности параметров Стокса учтем тот факт, что все оптические приборы являются линейными преобразователями волны (в отличие от радиоприборов, которые могут иметь и нелинейные элементы). Тогда можно показать, что параметры Стокса для прошедших через оптические приборы волн всегда будут линейной комбинацией первоначальных (входящих в оптический прибор) с матрицей преобразования, которая имеет 16 элементов из вещественных чисел. При этом последние представляют собой квадратичную форму из коэффициентов линейного преобразования волны. Отсюда следует еще одно важное при оптических-исследованиях свойство параметров Стокса, которое называется принципом оптической эквивалентности. Этот принцип гласит с помощью приборов невозможно отличить друг от друга оптические волны, которые образуют пучок с одними и теми же параметрами Стокса. Из принципа оптической эквивалентности следует, что параметры Стокса представляют собой полную систему величин, однозначно описывающих измеряемые характеристики оптических пучков (интенсивность и состояние поляризации). Теоретически оптические пучки с заданными параметрами Стокса могут различаться, но измерить эти различия невозможно. [c.12]

Свойства пол1физационной матрицы и параметров Стокса. Эти свойства связаны с двумя обстоятельствами. Во-первых, с усреднением элементов диадного произведения по времени, а во-вторых, с преобразованиями этих элементов при поворотах ортов поляризационного базиса. Перечислим такие свойства. [c.255]

В оптических экспериментах по светорассеянию реальными дисперсными средами измерению доступны квадратичные функционалы от компонент электрического вектора поля излучения, что н обусловило введение в прикладную оптику параметров Стокса н функции безразмерной интенсивности рассеяния. Используя теперь матрицу оптических операторов W как аппарат исследования совокупности характеристик светорассеяния системами частиц, обратимся к анализу компонент вектора Стокса рассеянного света. Вместо матрицы 5 в (1.1) будем рассматривать матрицу 3 = . Ясно что матрица операторов взаимных преобразований элементов Dij останется той же, что и для элементов матрицы Для лолидисперсной системы сферических частиц преобразование (1.1). можно записать в следующем виде [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...