ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ферромагнитные сверхпроводники из "Основы теории металлов " Теперь рассмотрим другую возможность, а именно случай 0 7 (9—температура Кюри), при котором ферромагнетизм возникает на фоне сверхпроводимости (см. [244]). Эта ситуация имеет место, например, в соединениях НоМо,5я и ЕгКЬ4В4. В веществах такого типа при понижении температуры, прежде всего, происходит сверхпроводящий переход (температура Тег). [c.441] При дальнейшем понижении температуры на фоне сверхпроводимости возникает магнитный переход в очень своеобразную слоистую, или доменную, магнитную структуру, в которой намагниченность в соседних слоях имеет противоположное направление (температура Т . Поскольку сверхпроводящий ток экранирует магнитное поле, то узнать об этой магнитной структуре удается лишь при помощи дифракции нейтронов. Нейтроны, имея магнитный момент, чувствуют магнитную структуру и дифрагируют на ней, как свет на дифракционной решетке или рентгеновское излучение в кристалле. [c.441] Что касается множителя, зависящего от Г , то замена суммы по Г/ на интеграл по объему привела бы к появлению фурье-компоненты функции 5(г). В этом случае полученное выражение было бы аналогично гамильтониану (16.60), описывающему взаимодействие электронов с электромагнитным полем. Его можно интерпретировать как изменение импульса и спина электрона при поглощении кванта внешнего поля. Наличие суммы по Г в (21.35) учитывает дискретность в расположении спинов. [c.442] Наименьшей энергии соответствует максимум f(q). Функция Линдхардта (21.39) равна 1 при = 0 и монотонно убывает при увеличении х (асимптотика при х— оо f(x) ж2/(3х )). Следовательно, минимуму энергии соответствует = 0, т. е. ( рромагнит-ное упорядочение. [c.443] Этот вывод в действительности не является общим. Если учесть, что спины занимают определенные положения в пространстве, то нельзя переходить от суммирования по г, к интегрированию по объему. Для некоторых решеток более выгодными оказываются другие типы упорядочения спинов, например анти-ферромагнитные или геликоидальные с дФО. Но мы ограничимся здесь простейшим случаем. [c.443] Получившийся период велик по сравнению с атомными размерами, но мал по сравнению с I,. Поскольку в сверхпроводнике важно то, что происходит на расстояниях порядка 1 , то можно сказать, что намагниченность меняется столь быстро, что усредняется на расстояниях порядка и поэтому может сосуществовать со сверхпроводимостью. [c.445] Возможны две ситуации. Если Ър имеет тот же порядок, что в обычных металлах, то при 0 1 К JS- 10 K, и, следовательно, условие (21.49) будет заведомо выполнено. В этом случае сосуществование сверхпроводимости и ферромагнетизма возможно лишь при 0 и смена фаз при понижении температуры будет происходить в той последовательности, которая описана в настоящем параграфе. Если же 0 Тег, то сверхпроводимость вообще не появится. [c.447] Вернуться к основной статье