Квантовая поправка от взаимодействия

Сравнение интерференционных добавок к проводимости (11.30) и (11.32) с квантовой добавкой от взаимодействия электронов (см. ниже) показывает, что для d = 2 обе добавки имеют один порядок величины, а в случае d—l интерференционная поправка является главной. [c.186]

Когда эти материальные точки заключены в каком-либо сосуде, то от действия на них стенок сосуда возникают дополнительные силы, не учитывающиеся при этом выводе и изменяющие вид формулы (112), иногда совсем незначительно. Результат, выражаемый формулой (112), остается верным даже в тех случаях, когда при описании состояния системы материальных точек следует учитывать и квантовые поправки. Теорема о вириале сохраняет силу как для взаимодействия электронов и атомных ядер в молекулах или кристаллах, так и для взаимодействия между атомами, образующими звезду, или между звездами, образующими галактику. [c.302]

Квантовая поправка к плотности состояний и проводимости, происходящая от взаимодействия электронов [c.190]

Второй поправкой к простейшей модели молекулы является учет взаимодействие колебания с вращением. При увеличении амплитуды колебаний молекула растягивается, момент инерции ее возрастает. Поэто.му вращательная энергия зависит не только от вращательного квантового числа /, но н от колебательного квантового числа айв следующем приближении выразится так [c.66]

Помимо поправок в КЭД, КХД и теории электросла-бого взаимодействия интерес представляет вычисление Р. п. в теории гравитации, однако пока этот вопрос не является строго поставленным, поскольку в квантовой теории гравитации, в отличие от теорий калибровочных полей, вычисление Р. п. невозможно — эта теория неперенормируема. Построение квантовой теории гравитации (в будущем) позволит однозначно вычислять квантовые поправки к любому процессу. [c.206]

К сожалению, возможности проверки квантовой электродинамики ограничены эффектами, обусловленными процессами с участием сильно взаимодействующих частиц, потому что соответствующие диаграммы уже не поддаются точному расчету. В первую очередь начинает сказываться вкрапление р-мезонной линии, а также пионной петли в фотонную линию (рис. 7.69). В опытах первой группы эти поправки становятся существенными, начиная с уже доступных расстояний см. В опытах второй группы эта поправка сказывается по-разному, в зависимости от конкретных условий. Раньше всего вклад диаграммы рис. 7.69, а становится заметным в р-мезонном резонансе для процессов е" -f е+ е + е и е + е Г + j,+. Оба экспериментальных сечения при энергии 765 МэВ, соответствующей массе р-мезона, имеют отчетливые резонансы, следующие из расчетов по квантовой электродинамике. Это нарушение КЭД происходит уже на расстоянии порядка Ю см. Однако вдали от резонансов (или для процесса е + е е + е, в котором таких резонансов нет) поправки за счет сильных взаимодействий начнут сказываться только от расстояний порядка 5х X10 см, т. е. при энергиях столкновения порядка 10—15 ГэВ (в СЦИ). Ускорители на встречных пучках на такие энергии сейчас строятся. На них можно будет провести последнюю проверку пределов применимости КЭД. При более высоких энергиях эффекты [c.395]

Каждому процессу рассеяния отвечает совокупность бесконечного числа Ф. д. Однако в квантовой электродинамике можно ограничиться практически учетом небольшого числа Ф. д. Это связано со слабостью электромагнитного взаимодействия, количественным выражением к-рой является параметр е //гс 1/137 ( — заряд электрона, Й — постоянная Планка, деленная на 2я, с — скорость света). Каждому элементарному акту взаимодействия (вершине на Ф. д.) соответствует в амплитуде рассеяния множитель е. Поэтому наибольший вклад вносят диаграммы, содержащие наименьшее число вершин (иа примерах рис. 2, 3 — две вершины). Диаграммы, содержащие большее число вершин, могут уже рассматриваться как поправки (их вклад наз. радиационными поправками). Т. к. эти диаграммы отличаются числом впутр. линий, а последние (каждая) соединяют по две вершины, то поправочные диаграммы отличаются от основной по числу вершин па четное число 2п. Соответствующий вклад в амплитуду содержит лишний множитель Т. о., совокупность всех Ф. д., у к-рых начальные и конечные состояния одинаковы, приводит к выражению для амплитуды рассеяния [c.294]

Теоретич. объясните С. у. дается квантовой электродинамикой, Определяющими оказываются два явления взаимодействие электрона с виртуально излучаемыми фогоггами и поляризация вакуума. Первое приводит к изменению эффективной массы электрона, второе — к искаже[гию куло-новского поля ядра на малых расстояниях от него. Ж то, и другое, естественно, вызывает смещение уровней энергии. Чтобы пайти величину смещения, необходимо рассмотреть Дирака уравнение с радиационными поправками, т. е. заменить в нем внеш1Гее поле ядра эффективным потенциалом учитывающим вакуумные члены, а массу электрона представить т. н. массовым оператором М, [c.502]

Кроме того, надо обратить внимание на то, что интерференционная температурная добавка к проводимости положительна, т. е. добавка к сопротивлению отрицательна. Иными словами, сопротивление падает с увеличением температуры, как в эффекте Кондо. Несмотря на это интересное обстоятельство мы не будем рассматривать эту добавку более детально, ибо, как мы увидим из 11.4, существует квантовая температурная добавка от элек-трон-электронного взаимодействия, которая превосходит найденную выше. Последнее справедливо для трехмерного массивного образца, который рассматривался до сих пор. Однако для тонкой металлической пленки (или проволоки) дело обстоит иначе. Ввиду этого мы кратко рассмотрим интерференционную поправку и в этом случае. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...