Скачок на эпюре

Заметим, однако, что появление скачков на эпюре Q связано с введением условного понятия о сосредоточенной силе. Как уже говорилось, сосредоточенной силой мы считаем нагрузку, распределенную на небольшой длине. Если загрузить балку такой действительной нагрузкой, то никаких скачков на эпюре Q и переломов на эпюре М не будет (рис. 72). Это замечание относится и к действию сосредоточенного внешнего момента. [c.57]

Так как М (х) представляет собой диаграмму производной эпюры углов поворота 0, то ординаты эпюры М пропорциональны тангенсу угла наклона касательной к эпюре 0. В сечениях, где М (л ) = О, касательная к кривой В = F [х) должна быть параллельна оси абсцисс (рис. 277 и 279, сечения А и В). Скачку на эпюре моментов соответствует угловая точка на эпюре 0 (рис. 283, сечение С рис. 286, сечение D). [c.279]

В тех сечениях, где на балке расположены промежуточные шарниры (рис. 286, сечение С), на эпюре углов поворота будут скачки. На эпюре w в этих сечениях получаются переломы, т. е. угловые точки, в которых скачкообразно изменяется угол наклона касательной к эпюре ш. [c.280]

При посадке одного цилиндра на другой с натягом окружные напряжения во внутреннем цилиндре становятся сжимающими, а в наружном — растягивающими (рис. 453, а). Если такой составной цилиндр подвергнуть внутреннему давлению, то в нем возникнут дополнительные растягивающие окружные и сжимающие радиальные напряжения (рис. 453, б). Эти напряжения определяются ио формулам (16.14) и (16.15) как для цельного цилиндра. Окружные напряжения от внутреннего давления будут складываться с напряжениями от посадки в наружном цилиндре и вычитаться из них во внутреннем цилиндре. Радиальные напряжения от внутреннего давления и от давления посадки складываются в обоих цилиндрах. Суммарные эпюры напряжений после приложения давления будут иметь вид, представленный на рис. 453, д. Характерным для них является скачок на эпюре а и перелом в эпюре а, на радиусе контакта цилиндров. [c.450]

Следует заметить, что скачок на эпюре Q , является следствием общепринятой абстракции — сосредоточенная сила. Для упрощения расчетной схемы условились, когда это можно, пренебрегать размерами площадки контакта, через которую на тело передается сила Р и считать ее условно приложенной в точке. Фактически сила Р передается через некоторую малую площадку длины I (рис. 2.23, б), поэтому в пределах ее длины не произойдет резкого изменения Qy на величину Р, и поперечная сила постепенно уменьшится от значения [c.198]

Помимо распределенной нагрузки к балке приложены сосредоточенные силы в тех сечениях, где на эпюре Q имеются скачки, и сосредоточенные моменты в местах скачков на эпюре М. Значения и направления сосредоточенных сил и моментов можно определять по следующим формулам, которые получены из рассмотрения равновесия элемента балки длиной dz, выделенного двумя сечениями слева и справа от скачков на эпюрах Q и М [c.105]

Скачки на эпюре соответствуют сечениям, где подается или снимается определенная мощность. Из построенной эпюры (рис. 4-4, в) следует, что опасными являются сечения участка между шкивами 2 и 5. [c.66]

Сосредоточенной силе, приложенной в некотором сечении, соответствует скачок на эпюре Qy, а также резкое изменение угла наклона (излом) смежных участков эпюры М . [c.38]

Скачки на эпюрах 0 и в сечении А равны опорным реакциям в [c.48]

Могут ли быть скачки на эпюре [c.106]

На рис. 96, а изображена консольная балка, нагруженная сосредоточенной силой Р и парой сил, момент которой равен т. Эпюра изгибающих моментов показана на рис. 96, б. Вычислите величины изгибающих моментов в сечении Л, справа и слева отсечения В и в сечении С. Определите величину скачка на эпюре изгибающих моментов в сечении В и постройте эпюру поперечных сил. [c.107]

Изгибающие моменты = 0 М = —10 кН-м = —2 кН-м Мс — —12 кН-м. Скачок на эпюре изгибающих моментов равен величине момента пары сил, приложенной в этом сечении. [c.277]

В-третьих, скачки на эпюрах внутренних усилий нужно рассматривать как результат идеализации внешних нагрузок ( сосредоточенная сила или сосредоточенный момент). Вернемся к примеру 1.3. Предположим, что сила F равномерно распределена с интенсивностью <7 на малом отрезке длиной а в ближайшей окрестности точки С, т. е. имеем F = qa, ср. рис. 1.13а и б. В этом втором случае эпюра поперечных сил Q принимает вид, [c.27]

Эпюра нормальных напряжений показана на рис. 2.59, е. Очевидно, что в верхних сечениях каждого из участков напряжение равно допускаемому, так как именно из этого условия и были определены соответствующие площади сечений. Скачки на эпюре а объясняются тем, что для сечений, взятых бесконечно близко по обе стороны от границ участков, продольная сила отличается на бесконечную малую, а площадь на конечную величину. [c.93]

Разумеется, все сказанное в полной мере относится к встречавшимся ранее скачкам на эпюрах продольных сил и крутящих моментов. [c.231]

Очевидно, балка имеет три участка нагружения, границами которых являются изломы или скачки на эпюре Q. На левом конце балки Q = О, следовательно, сосредоточенной силы здесь не приложено. [c.241]

Заметим, что скачок на эпюре крутящих моментов всегда численно равен значению вращающего момента, приложенного в рассматриваемом сечении. [c.239]

Начинаем построение эпюры продольных сил со свободного торца (см. рис. 78). На участке I сил нет, поэтому продольная сила равна нулю. Доходим до силы Р, действующей в начале участка II, и на эпюре должен быть скачок, равный действующей силе Р, Поскольку сила Р действует от сечения, то она положительная, является растягивающей и скачок на эпюре N должен быть вверх. В конце второго участка в сечении, где приложена вторая сила 2Р, должен быть второй скачок на величину 2Р. Поскольку эта сила направлена к сечению и является отрицательной, скачок в эпюре N должен быть вниз на величину 2Р. Третий скачок соответствует значению силы реакции в закрепленной части стержня — Р, [c.76]

Б месте приложения отрицательного крутящего момента скачок вниз, то в месте приложения положительных крутящих моментов Мкр и М.фз, противоположно направленных, скачок на эпюре крутящего момента вверх. [c.88]

Могут ли быть скачки на эпюре изгибающих моментов, если балка нагружена сосредоточенными силами и распределенной нагрузкой [c.103]

А, Б. Неправильно. Величина вращающего момента равна скачку на эпюре крутящих моментов, получающемуся в месте приложения внешнего момента. [c.269]

Изгибающие моменты М = 0 М = —10 кН-м M = = —2 кН-м Мс = —12 кН-м. Скачок на эпюре изгибающих моментов равен моменту пары сил, приложенной в этом сечении. Поперечная сила Q = F = 20 кН (одинакова по всей длине балки). [c.270]

Переходим к построению эпюры N (рис. 2.12, д). Для этого параллельно оси бруса проводим тонкую начальную или базовую линию, перпендикулярно которой в определенном масштабе вправо откладываем отрезки, изображающие положительные значения продольной силы, а влево — отрицательные. Получившаяся ступенчатая фигура, ограниченная основной линией и заштрихованная перпендикулярно базовой линии, и есть искомая эпюра нормальных сил по длине бруса. Читая эпюру на рис. 2.12, д, например, сверху вниз, видим на участке ОС брус растянут, нормальная сила, равная 0,5Р, постоянна до сечения С (эпюра N на участке параллельна базовой линии) при переходе через сечение С эпюра делает скачок , равный абсолютному значению приложенной в этом сечении силы правая (положительная) часть скачка (+0,5/ ) изображает значение нопмалыюй силы чуть выше сечения С, а левая (отрицательная) часть скачка (—р) изображает значение нормальной силы чуть ниже сечения С (т. е. относится к участку СВ), а далее постоянное отрицательное значение нормальной силы сохраняется во всех поперечных сечениях бруса вплоть до сечения В] при переходе через сечение В эпюра снова испытывает скачок от значения —Р до +/, характер -зующип переход от сжатого участка СВ к растянутому ЗА. Абсолютное значение скачка равно силе 2Р, приложенной к брусу в этом сечении. В заключение за. е-тнм, что скачки на эпюрах всегда по абсолютному значению равны модулям в хп -них сил, приложенных в этом месте к брусу. [c.161]

Отложим QyD ниже линии нулей и соединим с Qy наклсппг и прямой. В точке D балки приложена сосредоточенная сила qa, на величину которой должен быть отложен скачок на эпюре Qy. Отложим скачок вниз, так как, отступив правее сечения D, видим, что сила qa стремится сдвинуть левую часть вниз по отношению к правой. [c.202]

Наиболее нагруженным является II участок. Скачки на эпюрах соотвепгствуют действующим моментам. [c.20]

Проанализируем наличие скачков на эпю1зах. Согласно правилам, скачки на эпюре Q могут быть только в опорах за счет наличия опорных реакщш и по величине должны быть равны реакциям. На эпюре М скачков не должно быть, так как среди активных и реактивных нагрузок нет сосредоточенных моментов. [c.31]

Проверяем эпюру по скачкам. Скачки на эпюре должны быть то.пько в сеченшк, г е приложен сосредоточенный момент. Величина скачка должна быть равна это1У1у моменту. Построешая эпюра подтверждает правильность найденного ранее Л/,. [c.78]

Начиная строить эпюры, мы неизбежно вводим термин участок бруса-, говорим, что на границах участков в определенных случаях получаются скачки на эпюрах, а от определения самого понятия зачастую уклоняемся. Лучше это определение все же дать. Скажем, такое участком будем называть часть бруса, в пределах которой продольная сила либо постоянна, либо изменяется по какому-либо монотонному закону на гранинцах участка функция, описывающая закон изменения продольной силы, претерпевает разрыв. Аналогичное определение следует дать в дальнейшем при построении эпюры напряжений. При изучении кручения и изгиба также потребуются соответствующие определения. [c.63]

В-третьих, скачки на эпюрах внутренних усилий нужно рассматривать как результат идеализации внешних нахрузок ( сосредоточенная сила или сосредоточенный момент).. Вернемся к примеру 1.3. Предположим, что сила Р равЕюмерно распределена с интенсивностью д на махюм отрезке длиной а в ближайшей окрестности точки С, т. е. имеем Р - да, ср. рис. 1.13, а и б. В этом втором случае эпюра поперечных сил принимает вид, изображенный на рис. 1.13, в. Сравнивая эту эпюру с аналогшшым графиком на рис. 1.11, б, убеждаемся, с одной стороны, в их большом сходстве на большей части длины стержня, а, с другой, — в отсутствии скачка на рис. 1.13, в. Таким образом, переход от идеализированной схемы по рис. 1.13, а к более реальной схеме по рис. 1.13, б устраняет неопределенность в определении значения поперечной силы в сечении С. [c.31]

Если сечение, где приложен момент т, перемещать вдоль балки, то наклон ветвей эпюры М не будет изменяться, а будет изменяться лишь место скачка на эпюре. В частности, прикладывая момент на левой опоре (рис. Ii3il, а), получим эпюру в виде одного прямоугольного треугольника (рис. 131, б). [c.204]

На втором участке Qj, = onst, следовательно, распределенная нагрузка отсутствует. На границе участков / и // скачка на эпюре Q нет, это указывает, что здесь к балке не приложено сосредоточенной силы. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...