Термическое сопротивление межфазное

Тепловое условие на поверхности раздела записывается двумя соотношениями. Если газокинетическое (фазовое) термическое сопротивление пренебрежимо мало, то температуры по обе стороны поверхности раздела фаз одинаковы и равны температуре насыщения ti) п-.-=-о= ((2) n =+o—is. Баланс потоков тепловой энергии на межфазной границе записывается в виде [c.56]

В уравнении (12-2) первое слагаемое Rk представляет собой термическое сопротивление пленки конденсата. Второе слагаемое Яф, которое назовем термическим сопротивлением на границе раздела фаз (межфазным термическим сопротивлением), не является термическим сопротивлением в его обычном понимании. Появление этого сопротивления обусловлено скачком температуры на границе раздела паровой и жидкой фаз. [c.265]

Межфазное термическое сопротивление определяют следующим образом [c.266]

Здесь Осм — коэффициент теплоотдачи, отнесенный к разности температур стенки и пара (парогазовой смеси) вдали от поверхности конденсации. Коэффициент теплоотдачи асм является сложной величиной, учитывающей различные термические сопротивления. Суммарное термическое сопротивление Л=1/асм можно расчленить на термиче-ческое сопротивление конденсата Япл, межфазное термическое сопротивление и термическое сопротивление подводу теплоты (пара) к поверхности конденсации (диффузионное термическое сопротивление) Л. Этим термическим сопротивлениям соответствуют температурные разности ЛГ , АТф, ДГд (см. рис. 2-6), причем [c.42]

Уравнение (7-2-8) получено при граничном условии первого рода, согласно которому при всех х>0 (t>0) на поверхности струи поддерживается постоянная температура Т (или 0=0). Это условие соответствует пренебрежению межфазным термическим сопротивлением. [c.179]

Конденсация пара на распыленной струе привлекает внимание ввиду высокой интенсивности этого процесса, вызванной резким увеличением поверхности контакта с паром и возможным уменьшением термического сопротивления переносу тепла. При конденсации чистого пара такими сопротивлениями являются сопротивление жидкой фазы и межфазное сопротивление. [c.194]

Уравнение (6-4-20) через число Био Hi учитывает как теплопроводность капли, так и термическую проводимость пара. Последняя может складываться из величин, обратных межфазному и диффузионному сопротивлениям. [c.157]

Существование разности температур ДГск позволяет (хотя бы формально) ввести понятие межфазного термического сопротивления R [c.20]

Расчет межфазного термического сопротивления часто затрудняется из-за недостатка информации о значении коэффициента конденсации при различных условиях. Следует также учитывать, что при экспериментальном определении / его "величина является производной от выбора для обработки опытных данных соответствующей формулы. Это различие в особенности проявляется при /—>-1. Напри.мер, при расчете f по формуле (1-3-3) и формуле в [1-13, 1-14], в котосой в.место / фигурирует функция 2/7(2—/), коэффициенты конденсации могут различаться в 2 раза. [c.22]

В ряде инженерных задач конденсации пара и его смеси с некон-денсирующимся газом межфазное термическое сопротивление бывает несущественным по сравнению с диффузионным термическим сопротивлением, учитывающим ослабление переноса пара к поверхности конденсации. Последнее обстоятельство в некоторых случаях позволяет пренебречь межфазным термическим сопротивлением. [c.37]

Есть различия в случае малых чисел Прандтля конденсата (жидкие металлы). В этом случае теплоотдача в широком интервале температурных напоров меньше, чем вычисленная по формулам Нуссельта. Следует иметь в виду, что при конденсации чистых паров тяжелых и ще,точн лх металлов в общее термическое сопротивление существенный вклад может вносить межфазное термическое сопротивление ( 1-3, [c.56]

При фиксированных и неизменных по поверхности значениях i no и йс решения (6-4-7) и (6-4-8) должны иметь особенность. При ф=л /2 имеет место разрыв температурного поля и как следствие нулевое термическое сопротивление. Анализ уравнений (6-4-7) н (6-4-8) показывает, что бесконечные ряды являются расходящимися. В то же время бесконечно большие значения Q и dRfdx физически не обоснованы. Практически скорость роста капли конечна. В частности, бесконечно большая теплопроводность капли всегда будет ограничена конечным межфазным сопротивлением. Задача о переносе тепла через каплю,, представляющая собой сегмент сферы, при Опов сопэ и i =0 решалась методом конечных разностей в работе Н. Фатика и Д. Кац [6-27]. Согласно [6-27] тепловой поток на участке, занятом каплей, может быть описан уравнением [c.154]

Процесс конденсации можно представить состоящим из двух стадий неравновесной и квазиравновесной. За время неравновесной стадии происходит мгновенный нагрев поверхности холодной капли от начальной температуры до температуры фазового перехода. На этой стадии скорость процесса лимитируется фазовым сопротнвлени-результаты расчета ф по формуле (1-3-9) для различных значений температуры поверхности Гпов и разности Гн—Гпов. Межфазное термическое сопротивление 1 /оф составляет величину порядка 10 (м -Ю/Вт, что намного меньше термического сопротивления большинства капель, образующихся при диспергировании струи, если считать, что значение этого сопротивления имеет порядок RI Я к- [c.194]

Рис. 8-1. Зависимость величины, обратной межфазному термическому сопротивлению, от Тпоа и Гн—Гпов вода и водяной пар, /=1.

Условия теплового взаимодействия задавались без учета межфазного термическо-)0 сопротивления, т. е. предполагалось равенство температур пара и жидкости на поверхности разрыва У х). Тепловой поток на этой поверхности обусловлен только 1ыделением теплоты фазового перехода. [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...