Слой вихревой на конусе

Теория трехмерного пограничного слоя разработана лишь применительно к отдельным задачам (вращающийся диск, вихревая форсунка, обтекание конуса, пограничная область внутри угла, образованного двумя пластинами). При этом несомненно большие успехи достигнуты в случае ламинарного характера течения. [c.144]

О характере сращивания параметров в пограничном слое и в вихревом ударном слое можно судить по графикам, представленным на рис. 6.14 для рассматриваемого случая обтекания затупленного конуса х/го = 30). Здесь светлыми значками представлены параметры скорости и плотности газа в ударном слое, темными — в пограничном слое. Эти данные свидетельствуют об эффективности предложенного приближенного метода учета завихренности потока в ударном слое на тонких притупленных телах. [c.134]

Наглядным примером трехмерного течения может служить-обтекание кругового конуса под углом атаки. В экспериментах с конусами с полууглами при вершине 7,5, 12,5 и 40°, проведенных в водяной трубе при значении числа Рейнольдса 2,7 -10, вычисленного по длине конуса, был обеспечен ламинарный характер течения внутри пограничного слоя, оторвавшейся вихревой поверхности и ядра завихренности и измерены распределение давления, положение и интенсивность вихрей и угловая координата линий отрыва и присоединения [24]. [c.127]

Зарождение отрыва можно ожидать при а/0с 3/4, но первоначальные признаки отрыва потока до а/0 1,1 очень слабы. При а/0с I 1,1 и более вихревые поверхности, отделившиеся от поверхности конуса вдоль линии первичного отрыва Si, свертываются, образуя симметрично расположенные первичные вихри Vi значительной интенсивности. Эти вихревые поверхности образованы не только жидкостью из пограничного слоя на нижней [c.128]

На рис. 5.16 показаны предельные линии тока на поверхности тела и структура отрывной зоны для затупленных конусов под углом атаки а=5, 10, 15, 20°, угол полураствора 6=10°, М =6 ([24]). При изменении угла атаки от а=0° до а=10° отрыв не наблюдается, по крайней мере для тех значений 2, для которых получены результаты экспериментально. Линии тока переходят с наветренной стороны на подветренную и накапливаются вблизи линии симметрии, причем толщина вязкого слоя растет. В окрестности линии стекания образуются вязкие напряжения, которые приводят к выталкиванию жидкости из этой области, которая отходит от поверхности и приводит к отрыву потока. При угле атаки сс= 15° отрыв течения явно выражен. При угле 20° линия симметрии на наветренной стороне становится линией растекания и видно, как формируются вихревые жгуты. При увеличении угла атаки до 25° структура течения заметно не меняется. [c.294]

Низкая труба имеет быстро расширяющийся конус, т. е. большое раскрытие, пр1И котором у стенок быстро нарастает пограничный вихревой слой, портящий поток как в конусе, так и далее и снижающий к. п. д. трубы и турбины. Помещение поворотных лопастей в цилиндрическую камеру увеличивает, особенно при больших разворотах, зазоры и утечку, но утекающая вода смывает в корпусе пограничный вихревой слой, улучшает этим течение и к. п. д. трубы и турбины. Потери в колесе вообще малы (например, 4%) и увеличение их, например, на четвертую часть снижает к. п. д. турбины на 1% потери же в трубе велики (например, при большом расходе—16%) и уменьшение их, например, на одну восьмую увеличивает к. п. д. турбины на 2% тогда общий выигрыш в к. п. д. равен 1%. [c.124]

Пограничный слой на верхней поверхности, начинающийся отАг (ф = 180°), отделяется вдоль линии и образовавшаяся таким образом вихревая поверхность свертывается в сравнительно слабый третичный вихрь Fз, напраплепный в противоположную сторону относительно первичного и вторичного вихрей. Эта вихревая поверхность также подпитывается жидкостью с противоположной стороны от линии 2 вследствие нарастания нового пограничного слоя (при возрастании ф) выше третичной линии присоединения А 2. Пограничный слой на нижней поверхности, начиная от линии растекания Л1, отрывается вдоль линии первичного отрыва 1 1 и вместе с пограничным слоем ниже линии А3 (при уменьшении ф) образует вихревую поверхность, которая свертывается в два вихря VI ш Уг одного знака. Первичный вихрь возникает при умеренных значениях угла атаки, но вторичный вихрь 2 — новая особенность рассматриваемого поля течения. Вихри 2 и особенно Уд расположены близко к поверхности конуса и вызывают перетекание, необходимое для присоединения потока по линии А . Положения ядер завихренностей показаны на фиг. 15, интенсивность вихрей и размеры ядер завихренностей для конуса с полууглом 7,5° приведены на фиг. 16 и 17. [c.130]

Аналогичные явления наблюдаются в закрученном сходящемся потоке, возникающем при истечении через коническую воронку (рис. 11.4). Потенциальное течение вызывается стоком с расходом Q в вершине конуса и потенциальным вихрем с вихревой напряженностью Г вокруг оси конуса. Для решения дифференциальных уравнений пограничного слоя такого течения К. Гарбш применил метод итераций, который очень быстро привел к [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...