Абрикосова

Несмотря на то что теория Гинзбурга — Ландау, получившая дальнейшее развитие в работах А. А. Абрикосова, описывала многие свойства сверхпроводников, она не могла дать понимания явления сверхпроводимости на микроскопическом уровне. [c.266]

Абрикосова теория переходов в тонких пленках 743, 762 Абсолютной температуры определение 438, [c.926]

Существенный прогресс в этой области был достигнут, когда были получены так называемые сверхпроводники II рода, к которым относятся многие сплавы и некоторые однородные сверхпроводники. Теория сверхпроводников II рода была разработана советскими физиками А. А. Абрикосовым и Л. П. Горьковым в 1957—1959 гг. В этих материалах возникающие во внешнем магнитном поле сверхпроводящие токи текут не только по поверхности, но и в толще проводника (рис. 7.16). [c.202]

Итак, теория утверждает, что в металлургических лабораториях со дня на день должны родиться сплавы с предсказанными Абрикосовым чудесными свойствами. [c.155]

На этом примере мы видим, что идея автоматизации на основе кибернетики —учения об управлении, — так широко внедряемая в производственные процессы, также плодотворна и в применении к сложным измерениям. Описанная методика была применена автором книги совместно с И. И. Абрикосовой к измерениям молекулярного притяжения между рядом твердых тел. [c.139]

Амплитуда резонанса Абрикосова — Сула в интервале 7 =(0,1 —10 i не зависит от Т, при отом в силу условия величина представляет собой [c.440]

Неоднородные состояния П. п. Непрерывное вырождение равновесных состояний упорядоченных фаз приводит к появлению состояний, в к-рых П, п, зависит от координат. Такие неоднородные состояния можно создавать при помощи внеш. полей, они могут существовать и в виде метастабильных дефектов структуры, таких, как квантованные вихри в сверхтекучем Не, дислокации в кристаллах, доменные стенки в ферромагнетиках, дисклинации в жидких кристаллах, солитоны в сверхтекучем Не, вихри Абрикосова в сверхпроводниках и др. Их устойчивость связана с топологией пространства Л и обеспечивается наличием сохраняющихся топологич. инвариантов, или топологич. зарядов (т. н. топологич. устойчивость), Напр., топологич. заряд квантованного вихря в Не равен числу обходов фазой ф окружности R при обходе вокруг вихря это совпадает с числом квантов циркуляции сверхтекучей скорости вокруг вихря. Сложение топологич. зарядов подчиняется групповому закону. Наир., в сверхтекучем Не ггри слиянии двух одинаковых вихрей с топологич. зарядами 1 возникает вихрь с топологич. зарядом 2 в сверхтекучем Не при слиянии двух одинаковых вихрей может возникнуть состояние с топологич. зарядом 0. [c.534]

Платину, палладий, золото, серебро, позолоченную медь обрабатывают после погружения в расплавленный пчелиный воск, иногда с добавкой 5— 10 % сурепного или рапсового масла, используют также мыло касторовое и абрикосовое масло, порошок Новость [357, 359]. [c.207]

Найти расстояние между центрами вихрей потока, предположив для смешанного состояния справедливость модели Абрикосова. [c.95]

Задача может быть решена, если использовать теорию вязкого течения потока, успешно примененную Андерсоном [99] и Кимом и др. [100]. Предполагается, что нити потока, предсказанные Абрикосовым, закрепляются на дефектах в виде пучков и [c.424]

Б. В. Дерягин и И. И. Абрикосова предложили использовать для этих целей весы с обратной связью (рис. 11,20). Поскольку авторы ставили своей задачей определить не суммарное, а молекулярное взаимодействие конденсированных тел, экспериментальные трудности усугублялись вследствие электризации зоны взаимодействия, а также наличия на поверхности адсорбированных загрязнений и пылинок. [c.56]

Точное значение силы притяжения стеклянной сферы и плоской поверхности, т. е. зависимость молекулярных сил от толщины разделяющего их зазора, дано Б. В. Дерягиным и И. И. Абрикосовой и рассмотрено ранее (см. 4). Кроме того, величину силы молекулярного взаимодействия можно оценить, используя константу Ван-дер-Ваальса [см. уравнения (1,49), (1,51)]. [c.109]

Большинство сверхпроводящих сплавов относится к так называемым сверхпроводникам II рода, в которых возможно сосуществование сверхпроводимости и магнитного поля (фаза Шубникова). Магнитное поле вызывает появление в объеме таких сверхпроводников тонких нитей нормального металла (вихрей Абрикосова) с характерным размером Х, каждая из которых несет квант магнитного потока Фо = й с/2е, где й—постоянная Планка, с — скорость света, е — заряд электрона. В связи с тем, что в сверхпроводниках II рода нет полного эффекта Мейснера, в них сверхпроводимость существует при гораздо более высоких значениях напряженности магнитных полей Нс2. [c.448]

АН СССР Алексея Алексеевича Абрикосова. Он теоретически подтвердил давнюю догадку Шубникова о преимуществах сверхпроводящих сплавов перед сверхпроводящими металлами и постулировал существование нового типа сверхпроводников — сверхпроводников второго рода . За разработку этой теории А. А. Абрикосов был удостоен в 1963 году Ленинской премии. [c.155]

Модель БКШ даёт описанпо перехода и сверхпроводящее состояние как фазового перехода второго рода в рамка.х теории. Ландау. Роль параметра порядка в теории слерхнроводимости Гинзбурга — Ла1гдау — Абрикосова — Горькова (ГЛАГ-теории) играет энергетич. пц ль Д. [c.177]

Коэф. в ур-пиях Г.— Л. т. вычислены на основе. микроскопич. теории сверхпроводимости Л. Л. Горьковым (1959). Часто теорию Гинзбурга — Ландау для сверхпроводников наз. также теорией Гинзбурга — Ландау — Абрикосова — Горькова (ГЛАГ-теорио11). [c.475]

ГЛАГ-ТЕОРИЯ — теория сверхпроводимости Гинзбурга — Ландау — Абрикосова — Горькова, см. Сверхпроводимость и Гинзбурга — Ландау теория. ГЛАУБЕРОВСКАЯ поправка — поправка в сечении рассеяния быстрой частицы на системе слабо связанных частиц, учитывающая экранировку (затенение) одни.х частиц системы другими. Впервые рассмотрена Р. Глаубером в 1955 [1, 2, 3]. [c.496]

TJBei3 и ДР-) доминируют локальные кондовские флуктуации, причём каждый/-ион вносит независимый вклад в усиление амплитуды резонанса Абрикосова — [c.440]

Др. типа М. к, э. возможны в сверхпроводниках 2-го рода. Достаточно сильное магн. поле проникает в них в виде отд. нитей — вихрей Абрикосова (см. Квантованные вихри) с толщиной порядка глубины проникновения слаоого поля в сверхпроводник. В каждой нити заключён один квант потока. [c.30]

Лит. Сапожков И. А., Речевой сигнал в кибернетике н связи, М., 1963 Факт Г., Акустическая теория речеобразо-вания, пер. с англ., М., 1964 Фланаган Д. Л., Анализ, синтез и восприятие речи, пер. с англ., М., 1968 Физиология речи. Восприятие речи человеком. Л., 1976. М. А. Сапожков. РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА — двумерная решётка квантованных вихрей в сверхпроводниках второго рода (СВР). Теоретически предложена А. А. Абрикосовым (1957) для объяснения магн. свойств СВР. Вихри, образующие Р. в. А., характеризуются остовом с радиусом порядка длины когерентности В центре остова (на оси вихря) плотность сверхпроводящих электронов равна нулю. Вокруг остова на расстояниях порядка глубины проникновения магн. поля А, циркулирует сверхпроводяшдй ток, распределённый так, что создаваемый им магн. поток равен кванту магн. потока (см. Квантование магнитного потока). Схематич. поведение магн. поля и плотности сверхпроводящих электронов изолиров. вихря изображено на рис. 1. В интервале полей // 1 < Я < Яд2 (см. Критическое магнитное поле) такие вихри в результате взаимодействия [c.389]

Идея о существовании в природе двух родов сверхпроводников высказана впервые в 1952 А. А. Абрикосовым иН. В. Заварицким на основе эксперим. результатов Л. В. Шубникова с соавтораии по кривым намагничивания сверхпроводящих сплавов (1937) и данных Н. В. Заварицкого по критич. полям тонких сверхпроводящих плёнок. Для С. в. р. в магн. поле неустойчивость до отношению к образованию зародышей сверхпроводящей фазы в нормальной возникает раньше, чем становится выгодным переход всего объёма образца в сверхпроводящее состояние. При этом граница раздела нормальной и сверхпроводящей фаз имеет отри-цат. энергию, в отличие от С. 1-го рода, где эта энергия положительна. В результате при достаточно большом магн. поле (выше Я,,,) С. в. р. разбивается на большое кол-во чередующихся нормальных и сверхпроводящих областей, причём нормальные области несут квантованное значение магн. потока (см. Квантование магнитного потока). [c.442]

Квантованные вихри возникают ве только как ме-тастабильные образования в дина.чич, процессах сверх- I текучего движения. Во вращающемся с угл. скоростью W сосуде со сверхтекучей жидкостью периодич. решётка вихрей является осн. состоянием системы, аналогичным решётке вихрей Абрикосова, возникающей в сверхпроводниках 2-го рода в магн. поле. Это связано с тем, что во вращающемся сосуде минимум энергии системы соответствует твердотельному вращению всей жидкости со скоростью = 4 = Ivtr], т. е. rot j = 2hi, но такое состояние не реализуется из-за потенциальности движения сверхтекучей компоненты в Не. Система параллельных квантованных вихрей с циркуляцией hlm в каждом вихре создаёт ср. завихренность единице площади. В равновесии п =2(mlh)u , и вихри имитируют твердотельное вращение сверхтекучей жидкости со ср. скоростью = ([wr]). [c.455]

В слабом магн. поле Н <с. ФвН гранулиров. системы ведут себя как обычные сверхпроводники второго рода. Регулн жым аналогом является обычная сверхпроводящая фаза с решёткой вихрей Абрикосова [3]. [c.680]

В результате магн. поток оказывается квантованным (без привлечения к,-л. постулата о квантовании) с квантом потока 2п/е. Аналогичное свойство присуще вихрям магн, потока в сверхпроводниках 2-го рода (см. Решётка вихрей Абрикосова) (с заменой е- 2е в силу Купера эффекта), т. к. в статическом пределе абелева модель Хиггса сводится к Тинзбурга — Ландау теории сверхпроводимости [7]. [c.139]

Сканирующая Т. с. играет важную роль при исследовании сверхпроводимости, в особенности высокотемпературной, позволяя измерить распределение энергетич. щели по поверхности, установить структуру вихрей Абрикосова, во з 1икающих в сверхпроводниках второго рода в магн, поле. Изменяя величину зазора между образцом и остриём сканирующего туннельного микроскопа, можно наблюди п. резонансные состояния, обусловленные итерферен- [c.174]

Светло-са латовый Светло-сиреневый Розовато-оранжевый Светло-кофейный Лимонный Светло-розовый Светло-салатовый Светло-голубой Абрикосовый Светло-голубой Салатовый Розовый Светло-голубой Светло-розовый Светло-салатовый Светло-желтый Лимонный Кремовый [c.379]

Цвета делятся на теплые и холодные. Теплые — желтый, оранжевый, красный и их оттенкн, а также кремовый, палевый, абрикосовый, кофейный, коричневый, розово-желтый, зеленый (в которых преобладают желтые, но не синие оттенки). Окрашенные в теплые цвета комнаты, окна которых выходят не на солнечную сторону, кажутся более светлыми. Под воздействием этих цветов у человека улучшается настроение, он становится бодрее, жизнерадостнее. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...