Лоренцев контур линии

Доплеровский и лоренцев контуры спектральных линий значительно различаются по своей форме. Если сопоставить доплеровский и лоренцев контуры линий при одинаковых ширинах [c.11]

Лоренцев контур линии 19, 222, 242, 273, 288, 309 [c.510]

Рис. 3.3. Лоренцев контур линии шо — частота, на которой Ы ш ) достигает максимального значения 1//3 ширина лоренцевой линии (Аш = 3) определяется на уровне 1/2/3

Лоренцев контур спектральной линии, обусловленный атомными столкновениями [c.66]

Естественное и столкновительное уширение линии вызвано одной и той же причиной — конечным временем жизни частицы в возбужденном состоянии. Форма линии уширения в обоих случаях определяется особенностью вероятных процессов и поэтому одинакова. Она имеет так называемый лоренцев контур, описываемый фор м-фактором [c.19]

Другая причина уширения спектральных линий — эффект Доплера. Спектр излучения, испущенного движущимся атомом, в лабораторной системе отсчета сдвинут по Частоте. Излучающие атомы в источнике совершают хаотическое тепловое движение, и полный спектр излучения источника определяется наложением сдвинутых друг относительно друга одинаковых спектральных распределений отдельных атомов. В случае свечения газоразрядной плазмы низкого давления столкновения излучающих атомов происходят редко, и эти спектральные распределения обусловлены радиационным затуханием, т. е. даются сдвинутыми лоренцев-скими контурами (1.92). Наложение этих контуров дает спектральную линию излучения источника с шириной, зависящей от температуры. Эта доплеровская ширина для водорода при комнатной температуре почти в 500 раз больше естественной. [c.58]

Величина р ,, заменяющая эффективный диаметр атомов в теории Лоренца, носит название радиуса Вейскопфа. Вид контура линии по-прежнему выражается формулой (6). [c.494]

По теории Лоренца и Ленца—Вейскопфа ширина линии пропорциональна давлению газа. Этот вывод хорошо оправдывается на опыте в довольно широком интервале давлений при расширении линий посторонним газом. На рис. 270 приведено изменение ширины линии ртути в зависимости от давления р посторонних газов. Как видно, точки хорошо ложатся на прямые. Однако эксперимент дает еще один эффект, не объясняемый приведенными теориями линия не только расширяется, но и сдвигается (рис. 271) сдвиг растет линейно с увеличением давления газа. В ряде случаев наблюдается асимметрия контура линии. Возможные причины сдвига линий будут рассмотрены ниже. [c.494]

Вычисленные с помощью соотношений (1.52), (1.57) и (4.6) зависимости /Со (У) для Р- и / -переходов в случае конкретных значений отношения заселенностей Noo /Nioo представлены на рис. 4.3. Согласно приведенным на нем кривым максимальные коэффициенты усиления имеют переходы Р-ветви, т. е. переходы (001, / — 1 10 °0у). Конкретные значения /Со в центре лоренцев-ского контура линии Р-ветви можно вычислить с помощью соотношения [c.121]

Доплеровский и Лоренцов контуры спектральных линий значительно различаются по своей форме (рис. 1.3). [c.11]

L — база резонатора. Здесь использовано предположение, что контур линии усиления является лоренцов-ским [107], а зависимость аф (к) в пределах ширины линии генерации линейна и определяется коэффициентом К- [c.182]

Спектр генерации при отсутствии селектирующих элементов. Даже в отсутствие селектирующих элементов в резонаторе спектр генерируемого излучения обужается по сравнению со спектром полосы люминесценции. Это связано с многопроходовым характером генерации, который приводит к усилению неравенства интенсивностей отдельных мод, определяемым контуром полосы усиления и процессами миграции энергии внутри этого контура. Наиболее просто анализ спектральных особенностей генерации проводится для однородно уширенной линии усиления (или эквивалентной ей неоднородной линии с временем кросс-релаксации, меньшим длительности генерируемого импульса). Для определенности будем считать, что линия усиления имеет лоренцев контур (см. гл. 2) с шириной Avл. [c.227]

Для описания столкновительного уширения спектральных линий в видимой и ИК-областях спектра наибольшее распространение получили теории Лоренца, Вайскопфа и Андерсона. Согласно теории Лоренца, контур спектральной линии, уширенной столкновениями, описывается формулой [c.17]

Чтобы в ычислить Г по формуле (2.82), нужно знать функцию распределения p v) и параметр формы линии s. Для экспоненциальной функции распределения и для контура Лоренца выражение (2.82) принимает вид [c.113]

Практическая реализация этого метода измерения температур пламени сопровождается часто значительными трудностями, обусловленными тем, что наблюдаемый контур спектральной линии вызван не только допплеровским ушир ением, но и так называемым лоренцов-ским уширением. Последнее появляется вследствие столкновения молекул газа между собой и зависит от плотности газа и эффективных сечений молекул. При нормальном атмосферном давлении и не слишком высоких температурах лоренцовское уширение оказывается значительно больше допплеровского. Только при давлениях 0,01 атм и ниже можно наблюдать достаточно чистый допплеровский контур. [c.421]

В приземных слоях при атмосферном давлении, когда линия поглощения атмосферного газа описывается в основном лоренцов-ским контуром (см. формулы (1.11) и (1.12)), условие (5.32) выполняется для центральной части v = vo неискаженного контура (Лve = 0) при Е г — д)кТ, где г=1 для линейных молекул [c.157]

Можно показать, что в газоразрядном источнике света с максвелловским распределением атомов по скоростям спектральная линия описывается лоренцев-ским контуром, аналогичным (13.5), по с шириной Асо = у + где у . — уширс-ние, определяемое числом столкновений в единицу времени. Из кинетической теории Максвелла следует, что [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...