Источник сферический сверхзвуковой

Рассмотрим случай, когда источник звука движется в среде со сверхзвуковой скоростью. В этом случае звуковые волны уже не могут обогнать источник звука. Поэтому перед источником звуковых волн нет, они появляются только за ним. На рис. 190 цифрами I—4 отмечены последовательные положения источника 5 звука через равные промежутки времени. Каждое из них можно рассматривать как центр сферических звуковых волн, возникающих в момент появления в нем источника звука. К моменту, когда источник звука окажется в точке А, звуковые волны из точек I—4 успеют распространиться на разные расстояния. [c.238]

Пусть теперь источник возмущения движется со сверхзвуковой скоростью vi, > а. Возмущения, создаваемые за время t источником А,распространяются по сфере на расстояние at. За тоже время точка а переместится на расстояние и-, t, т.е. обгонит образовавшую его звуковую волну и будет все время источником зарождения новых сферических волн. Меняя время /, получим, что огибающей сферу радиусом Л, = af, является поверхность конуса Маха с углом [c.103]

Рассмотрим теперь случай сверхзвукового движения источника возмущений (и > а). При движении со сверхзвуковой скоростью точка А сразу же обгонит образованную ею звуковую волну (рис. 33 б), вышедшую в начальный момент времени из точки О, и будет непрерывно играть роль центра образования новых сферических волн. Чтобы [c.161]

Рассмотрим теперь случай, когда источник возмущения движется со сверхзвуковой скоростью и, следовательно, с такой же скоростью движется центр сферической поверхности, ограничивающей в данный момент времени зону распространения возмущения для каждого положения источника (фиг. 139). [c.344]

Типичным сверхзвуковым снарядом является пуля. В этом случае возмущения давления формируются в конус с точечным источником при вершине. Возмущение не распространяется вверх по потоку от источника возмущения. Конус, ограничивающий возмущения, называется конусом Маха, а полуугол при вершине конуса — углом Маха. Это можно проиллюстрировать сравнением с движением точечного источника, как показано на фиг. 2.6 [2]. Если движение происходит прямолинейно, то в каждый момент времени будут генерироваться волны давления бесконечно малой амплитуды, которые распространяются в виде сферических поверхностей со скоростью звука относительно жидкости. [c.41]

Источником малых волн давления со сферическими фронтами является снаряд, летящий в среде неподвижного воздуха. Фронты этих волн перемещаются со скоростью звука. Если снаряд летит со сверхзвуковой скоростью, то перед ним возникает волна давления с коническим фронтом, как огибающая сферических волн. [c.171]

Для такого построения следует построить семейство шаров, представляющих фронты сферических волн, исходящих из нашего источника в различные моменты времени, и начертить огибающие этих шаров. На рис. 27 приведено зто построение для равномерно движущегося источника звука а) для дозвуковой скорости, когда огибающая отсутствует, и б) для сверхзвуковой скорости. В этом случае огибающая есть конус Маха с вершиной в месте нахождения источника. Из последнего построе- [c.122]

Рассмотрим источник, который периодически возбуждает акустические волны, распространяющиеся со скоростью звука с. Линейный источник генерирует цилиндрические волны, точечный — сферические. Если источник движется с постоянной дозвуковой скоростью и<с, то к некоторому моменту времени образуется картина распространения волн, изображенная на рис. 14-19,а. Таким образом, волны давления все время опережают источник и, постепенно залолняют все поле, занятое жидкостью. Если источник движется со сверхзвуковой скоростью и>с, то возникает структура волн, показанная на рис. 14-19,6, и изменения давления происходят только внутри конуса или клина, образованного огибающими волн давления. Простое геометрическое построение показывает, что половинный угол конуса (р) определяется как [c.354]

Ударные волны при обтекании тел сверхзвуковым потоком. Рассмотрим прежде всего некоторые кинематические особенности распространения звука от источника, движущегося со сверхзвуковой скоростью. Если точечный источник звука неподвижен, он излучает сферические волны, распространяющиеся со скоростью звука и заполняющие с течением времени всё пространство вокруг источника. Если такой источник движется с равномерной скоростью , звук от источника распространяется по направлению движения источника со скоростью с-—и, тогда как в обратную сторону он распространяется со скоростью с-)-и. В этом случае распределение звукового возмуи1ення в пространстве не будет бол симметричным (рис. 162, а). Однако и в этом случае (при и< б) звук приходит в каждую точку пространства, если только движение источника начинается из весьма отдалённой точки. [c.257]

Ударные волны при обтекании тел сверхзвуковым потоком. Рассмотрим прежде всего некоторые кинематические особенности распространения звука ОТ источника, движущегося со сверхзвуковой скоростью. Если точечный источник звука неподвижен, он излучает сферические волны,распространяющиеся со скоростью звука и заполняющие с течением времени все пространство вокруг источника. Если такой источник движется с равномерной скоростью и, звук от источника распространяется по направлению движения источника со скоростьюс— и, тогда как в обратную [c.415]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...