ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Поле круговой апертуры из "Электронная и ионная оптика " Очевидно, что параметры v и ц. определяют семейства гипербол и эллипсов, вращающихся вокруг оси симметрии z и фактически являющихся конфокальными гиперболоидами и сопряженными конфокальными эллипсоидами вращения. Выберем зти ортогональные поверхности в качестве координатных. Так как каждое значение v представляет гиперболоид, а каждое значение ц — эллипсоид, наши новые координаты будут просто Л7 и Х. [c.94] Величина v(r, z) получается немедленно из (3.145) и (3.146). Так как ц вещественно, в уравнении (3.146) необходимо выбрать значение выражения в квадратных скобках с положительным знаком. Мы можем также формально учесть знак 2 в ц, выбирая положительные значения ц для положительных z и отрицательные значения ц для отрицательных z. [c.94] С другой стороны, из (3.145) следует v = 0 при 2=0. [c.94] Из уравнения (3.145) следует ц = 0. Это означает, что отверстие в электроде совпадает с поверхностью ц = 0. [c.95] Если напряженности поля 1 и 2 направлены противоположно. то седловая точка формируется со стороны более слабого поля, как отмечалось в разд. 3.1.1.2. Если Ei = — 2, то седловая точка имеет координату 2 = 0. Эквипотенциальные линии для этого случая показаны на рис. 21. [c.97] В случае одинакового направления полей эквипотенциальные линии могут пересекать апертуру, но не будут пересекаться друг с другом. Интересен случай, соответствующий отсутствию поля с одной стороны апертуры. Рис. 22 дает картину эквипотенциальных линий для 2 = 0. [c.97] Как будет видно в разд. 7.8, одиночная апертура является важным элементом катодной линзы, применяемой в эмиссионных системах. Она может также служить основой для упрощенных моделей более сложных систем. [c.98] Вернуться к основной статье