Столб Тейлора

С точки зрения волновой теории существование столба Тейлора можно объяснить тем, что возмущения от твердого тела распространяются только вдоль оси 2, т. е. групповая скорость имеет только 2-компоненту Сд )- Тогда из формул II. 4.1 для групповой скорости имеем [c.181]

Это явление очень сходно с другим — столбом Тейлора , наблюдаемым при движении твердого тела под прямым углом к оси вращения с очень низкой скоростью, величина которой мала по сравнению со значением групповой скорости по /(2л) для практически всех длин волн, порожденных телом данного размера. Это означает, что такое столбчатое возмущение, простирающееся в направлении, определяемом углом 0=0 (параллельно оси вращения), должно сопровождать подобное движение, находясь с обеих сторон от тела. [c.529]

Экспериментальное изучение столба Тейлора во вращающейся жидкости со стратификацией плотности было сделано в статье [c.580]

Тейлора столб 529, 580 Теплоемкость 20, 21 Теплопроводность 14, 20, 105 [c.594]

Тейлора столб 403 Тени зоны 244 Теория упругости 208 Тепловой поток 146, 150, 151 Теплопроводности коэффициент 152 —уравнение 37, 101, 120 Термодинамические соотношения 152 Течения адиабатические 157 [c.611]

Как продемонстрировано в предыдущих главах, вблизи оси колоннообразного вихря существует область твердотельного вращения. Поэтому полезно отдельно рассмотреть такой случай, тем более что он хорошо отражает другой случай, связанный с движением и устойчивостью жидкости во вра-н(ающихся сосудах [Гринспен, 1975]. Вначале проанализируем распространение плоских волн, зате.м - осесимметричных, а также опишем явление так называемого столба Тейлора. [c.172]

Уравнение (4.29) дает другой удивительный результат. Пусть во вра-пхающейся жидкости перпендикулярно оси враи1ения расположен диск радиуса а, который обтекается однородным потоком с аксиальной скоростью W. Так как на поверхности диска нормальная скорость и- = 0, то в соответствии с (4.29) она остается нулевой везде внутри цилиндра радиуса а (рис. 4.9). Вне этого цилиндра =. Описанная картина течения, собственно, и дает объяснение столбу Тейлора . Хотя, конечно, вблизи поверхности разрыва аксиальной скорости приближенные уравнения (4.27) будут неприменимы. [c.181]

При и Ф О имеется дисперсия даже для фиксированной частоты со, и различные значения вектора к, удовлетворяющие соотношению (12.49), распределены по различным конусам. Описанным вьппе методом можно получить полную картину волн результаты приведены в статье Нигема и Нигема [1]. Но, пожалуй, самые интересные вопросы распространения волн связаны с задачей, поставленной Тейлором (столб Тейлора). [c.403]

Наиболее благоприятный случай получается при = О, что соответствует поверхности столба Тейлора. Чтобы волны распространялись вверх по течению, они должны иметь 2Q/k > С/, или, эквивалентно, Я > ЛпЮ,. Следует ожидать, что главными являются волны с К = О (а), где а — радиус сферы. Действительно, Тейлор обнаруншл столб при а/ пи) > 1, и это в точности согласуется с выбором X = а. Дальнейшие исследования (как экспериментальные, так и теоретические) показывают, что резкого перехода нет, а с тпествует переходная область, и сформулированный выше результат следует рассматривать как первое приближение, когда столб Тейлора выражен достаточно отчетливо. [c.404]

Пусть столб жидкости, представляющий собой круговой цилиндр радиуса R, окружен слоем жидкости с другой плотностью. Вся система помещена в твердую цилиндрическую оболочку радиуса Я2, коаксиальную с внутренним жидким цилиндром. В отсутствие поля тяжести и других внешних воздействий такое состояние с цилиндрической поверхностью раздела является равновесным. Как известно [9], это равновесие неустойчиво относительно осесимметричных возмущений, если длина жидкого цилиндра достаточно велика (рэле-евская капиллярная неустойчивость). Если внешняя жидкость имеет плотность большую, чем внутренняя, развитие неустойчивости можно предотвратить, приведя систему во вращение вокруг собственной оси. При обратном соотношении плотностей вращение приводит к дополнительной дестабилизации, поскольку к капиллярной неустойчивости добавляется неустойчивость Рэлея Тейлора в поле центробежных сил. [c.181]

Дэвис (Davies Р.А.).— J.Fluid Me h., 1972, v. 54, p. 691 — 717. Соответствующий столб впереди препятствия, движущегося вдоль своей оси симметрии, также наблюдался Тейлором и был в дальнейшем исследован в работе [c.580]

В своем знаменитом эксперименте Тейлор [2] обнаружил, что если сфера медленно проталкивается вдоль оси вращения, то весь цилиндрический столб жидкости, в который вписана эта сфера, движется вместе с ней. Полный анализ этого явления сложен (см. Гринспэн [1], стр. 192), но некоторую информацию о нем может дать кинематика волнового процесса. Выберем стационарную систему отсчета, связанную с основным течением II. Для того [c.403]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...