Парамагнетик энтропия

Решение. Используя основное уравнение термодинамики для термомагнитных систем йи = 7ds 4- HdM и уравнение состояния для парамагнетика М = СН/Т (закон Кюри), выразим изменение удельной энтропии парамагнетика через изменение температуры и напряженности магнитного поля [c.166]

Из соотношения (172) понятно, что намагничивая парамагнетик при постоянной температуре, мы не изменим его внутренней энергии, во для того, чтобы в этом процессе поддерживать температуру постоянной, необходимо уменьшить энтропию, т. е. отводить тепло (здесь можно провести аналогию с процессом изотермического сжатия идеального газа). [c.131]

С учетом (3-75) отсюда очевидно, что для парамагнетиков и ферромагнетиков энтропия на изотерме уменьшается с ростом Н. [c.59]

Опыт по охлаждению вещества с помощью адиабатического размагничивания ставится следующим образом. Немного парамагнетика (например, железоаммониевых квасцов) помещается между полюсами сильного электромагнита. Образец омывается жидким гелием. За счет хорошего контакта достигаются изотермические условия при намагничивании. В магнитном поле магнитные моменты отдельных частиц ориентируются одинаково. Этим достигается известное упорядочение в системе и, следовательно, уменьшение энтропии (см. переход 1 2 на рис. 23). [c.112]

Задача 24. Для идеального парамагнетика, для которого поляризационная внутренняя энергия S m зависит только от температуры и не зависит от М (как для идеального газа внутренняя энергия зависит только от в, но не зависит от V), показать, что уравнение состояния М = М в,Н) и сдвиг энтропии А8 в,Н) = 8 в,Н) - So 0), где So 0) — энтропия системы в случае Af = О, Я = О, имеют вид [c.170]

На практике дело обстоит несколько сложнее, чем это определено условиями только что решенной задачи. На рис. 82 представлены два характерных фафика зависимости удельной энтропии 5(0, Я) парамагнетика от температуры в случаях Я = О и Я 0. Эту зависимость [c.172]

Цикл М. о. (рис. 1) состоит из двух стадий 1) изотермич. намагничивания (линия АБ) и 2) адиабатич. размагничивания парамагнетика (линия ЕВ Перед намагничиванием темп-ру парамагнетика при помощи жидкого гелия понижают до Г 1 К п поддерживают её постоянной на протяжении всей первой стадии М. о. Намагничивание сопровождается выделением теплоты и уменьшением энтропии до значения "н. На второй стадии М. о. в процессе адиабатич. размагничивания энтропия парамагнетика остаётся постоянной и его темп-ра понижается (линия Б В). [c.369]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Эта закономерность справедлива для парамагнетиков и ферромагнетиков. Поскольку для диамагнетиков в соответствии с (3-68) (djldT)fj = О, то энтропия диамагнетика не изменяется с изменением напряженности магнитного поля. [c.58]

Так, для ланжевеновских идеальных парамагнетиков х т = А Т и выражения для энтропии и внутренней энергии имеют вид [c.76]

Провести анализ парамагнитной релаксации изотропного парамагнетика в постоянном магнитном поле, используя выражение производства энтропии в поляризующейся среде (1.14а). Считать, что влияние вязких эффектов, тепло- и массоперепоса несущественно. [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...