Грюнайзена правила

Различные металлы кубической сингонии с простой кристаллической структурой имеют обычно простую зависимость коэффициента расширения от температуры вплоть до точки плавления. Правило, установленное Грюнайзеном (1-е правило. Грюнайзена), утверждает, что коэффициент расширения металлов приблизительно одинаков (рис. 2.2). Если использовать в качестве единицы измерения по оси абсцисс приведенную температуру Г/Гпл, т.е. абсолютную температуру Т, деленную на абсолютную температуру плавления, а в качестве единицы измерения по оси ординат — изменение объема, отнесенное к объему, полученному экстраполяцией до абсолютного нуля, то получатся кривые, изображенные на графике. Только при низкой температуре кривые [c.37]

Правило Грюнайзена можно записать в форме а7 пл=/(7 /Гпл), т.е. при данной приведенной температуре Г/Гпл произведение а пл приближенно не зависит от природы вещества. Из подобного хода кривых для раз- [c.38]

Грюнайзен обнаружил одинаковую температурную зависимость теплоемкости Ср и коэффициента теплового расширения (2-е правило Грюнайзена), т. е. отношение а/Ср практически не зависит от температуры [c.53]

На рис. 62 нанесено приведенное сопротивление р(7 )/р(0о) = = а(0д)/а(7 ) как функция от температуры для некоторых простых металлов. Хотя температурная зависимость a T Jг T) выполняется (соотношение Блоха — Грюнайзена), но эти результаты непригодны для общей теории явлений переноса в металлах. Уравнение (60.7) дает функцию распределения толь о для случая одного внешнего электрического поля. Если наряду с в правой части (60.6) появляются температурные градиенты или магнитное поле, то провести метод итерации невозможно (ср. с приведенным ниже). [c.234]

Акулов [4], пользуясь установленными им соотношениями для четных эффектов в области парапроцесса, дал обобщение правила Грюнайзена на случай ферромагнитных тел. Согласно [c.171]

Складывая (73) и (74), получаем обобщение правила Грюнайзена на случай ферромагнитных тел [c.171]

Вопрос об объяснении аномалий теплового расширения инвара позже неоднократно затрагивался в ряде других работ [2, 13], однако только с качественной стороны. Акулов [4] при рассмотрении аномалий теплового расширения инвара впервые установил количественную связь между тепловым расширением ферромагнитных металлов и энергией самопроизвольной намагниченности. Указанная связь позволила ему обобщить правило Грюнайзена на случай ферромагнитных [c.181]

Для расчета параметров детонационных волн в случае негладкого фронта разработан метод, позволяющий пользоваться правилом отбора скоростей детонации и законами сохранения так же, как и для гладкого фронта. При этом показано [И], что для конденсированных ВВ в случае, когда коэффициент Грюнайзена Г>2/3, осуществляется правило отбора Чемпена — Жуге, т. е. устойчивая самоподдерживающаяся детонация имеет место только при нормальном режиме детонации. [c.102]

В правой части (2.100) стоят величины, которые определяются экспериментально скорость звука, коэффициент объемного расширения и теплоемкость при постоянном давлении. Следует отметить, что при выводе этой формулы предполагалось, что Го = onst. Следовательно, формула (2.100) может быть использована лишь в точке при фиксированных значениях Р, Т V. Поскольку а, с ш Ср измеряются в экспериментах независимо, то, вообще говоря, Г = = onst. Замена функции Г (Г, Т) постоянной величиной Го означает, что уравнение состояния Ми — Грюнайзена применимо лишь там, где разность Г — Го мала. Значения Го в нормальных условиях Р = 10 ГПа, Г = 300 К), полученные разными методами [9—14], для большинства металлов лежат в пределах 1.5—2.0 (табл. 2.1) и зависят от метода определения. [c.53]

Из соотношений (4.32) и (4.33) следует, что зфавнения состояния, задаваемые в форме Ми — Грюнайзена, С5удут полностью определены, если известны параметры со, п, h. Как правило, величина со принимается равной или близкой значению объемной скорости звука при нормальных условиях, а значения пик выбираются такими, чтобы наилучшим образом описывать экспериментальные данные по ударно-волновому сжатию и изотермическому всестороннему сжатию в статических условиях. Для корректного выбора значения h ш роко привлекаются экспериментальные результаты исследования ударно-волновой сжимаемости веществ с начальной плотностью роо, меньшей плотности ро сплошного вещества [4]. Для таких веществ ударная адиабата, имея в виду соотношение — = 0.5Pi(Foo— Fi), записывается в форме [c.109]

Данные об объемном отношении приведены для комнатной те.мпературы и, следовательно, чтобы получить значения для иной температуры, нужно в табличные данные внести поправки, что нетрудно сделать, зная величину коэффициентов теплового расширения, но последние известны лишь в отдельных случаях. Величина объемного отношения слабее зависит от температуры, есл11 температуры плавления соединения и образуюшего его металла не очень сильно разнятся друг от друга (см. правило Грюнайзена). Для наших целей достаточно знать величин объемного отношения при комнатной температуре. При вычислении объемного отношения окисляющихся сплавов надо помнить, что данный металл при образовании нескольких сплавов необязательно сохраняет свой атомный объем постоянным. [c.33]

См. такэке Восприимчивость Закон Кюри Правила Хунда Параметр Грюнайзена II 120—122, 136 в модели Дебая II 121 для щелочно-галоидных кристаллов II 122 См. также Тепловое расширение Параметр де Бура II 42, 43 Параметр порядка (в теории сверхпроводимости) II 362 аналогия с теорией ферромагнетизма II [c.403]

Магнитострикционные изменения размеров тела, сопутствующие нагреванию ферромагнетиков (см. гл. II, 1),. .обу-— словливают возникновение аномалий теплового пасшипения. Эти аномалии часто бывают ЯЖтолько велики и своеобразны, что к ферромагнитным металлам становится почти совершенно неприменимым правило Грюнайзена (см. ниже). Рассмотрим этот вопрос подробнее. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...