Объем двухатомных газов

Объем двухатомных газов [c.22]

Это уравнение показывает нам количественно, как адиабатическое изменение объема идеального газа влияет на изменение его температуры. Если, например, объем двухатомного газа адиабатически расширить вдвое по сравнению с начальным, то, [c.29]

Пример 1. Пусть некоторый объем двухатомного газа внезапно нагрет, например, путем резкого сжатия в ударной волне. Каковы пути повышения его внутренней энергии Вначале резко увеличится энергия поступательных и вращательных степеней свободы молекул газа и, следовательно, его температура. После этого путем столкновений энергия поступательных степеней свободы будет постепенно передаваться в колебательное возбуждение величина бу будет стремиться к значению (5.2). Опыты показывают, что на передачу энергии от поступательных степеней свободы к колебательным в количестве (5.2) требуется значительное число соударений (до 100 000 в зависимости от условий и типа газа). Данный процесс при движении газа и следует описывать балансовым уравнением, выведенным ранее. [c.34]

Объем двухатомных газов также записывают в виде суммы теоретического объема азота, количество которого остается неизменным в процессе горения, и избыточного объема воздуха. [c.166]

Величина (а—1). . Объем избыточного воздуха в л /кг. . . Избыточный объем водяных паров в м кг Теоретический объем трехатомных сухих газов в л /кг. . . Теоретический объем двухатомных газов в л 1кг...... [c.90]

Пример 7-4. 2 кг воздуха при начальном абсолютном давлении 10 бар и температуре 600° К расширяются по адиабате до конечного давления 1 бар. Определить конечный объем, конечную температуру, работу расширения. Показатель адиабаты для двухатомных газов fe = 1,4. [c.104]

Из уравнения (8.32) видно, что энтропия представляет собой функцию температуры, давления (через молярный объем), но она также зависит от величины с . Теплоемкость идеального газа зависит от строения молекул для одноатомного газа с = = 3/2)R, а для двухатомного газа из-за увеличения степеней свободы движения она будет равна Со = (5/2)У . Таким образом, даже в самом простейшем случае энтропия отображает строение частиц, составляющих систему. Для реальных веществ, у которых при изменении температуры существуют фазовые превращения, энтропия должна изменяться при каждом превращении. Ее изменение можно определить по формуле [c.264]

Пример 6. Определить объем одного киломоля двухатомного газа, имеющего абсолют- ное давление р = 1,6 МПа (16,3 кгс/см ) и температуру t — 80° С. [c.12]

Пример 3. Определить изменение энтропии одного киломоля двухатомного газа, начальное абсолютное давление которого равно 1,2 МПа (12,2 кгс/см ), начальный объем 2 м , а конечная температура, достигнутая в результате нагрева газа при постоянном давлении, равна 85° С. [c.62]

Для удобства последующих расчетов объем продуктов полного сгорания топлива условно делят на объем водяных паров, сухих трехатомных и двухатомных газов [c.166]

Так, для двухатомного газа, которым можно приближенно считать воздух, 7=1,40 и предельное значение ра/р кб. При малых значениях ра/р1 ударная адиабата переходит в адиабату Пуассона (рис. 1.1). Заметим, что благодаря медленному росту плотности при Р< Р1 медленно уменьшается объем газа и произведение рУ=НТ, где [c.12]

Молярный объем некоторого двухатомного газа при давлении р =-- 0,02 МПа и температуре Т в три раза больше, чем при н.у. Определить эту температуру. KaKoii это газ, если его плотность при указанных р и Т равнл 0,4167 кг/м [c.11]

На рис. 2.12 приведены зависимости для показателя изознтропы газоводяной смеси, содержащей пузырьки трехатомного газа (кривая 1) и трехатомный газ в растворенном состоянии (кривая 2). Так же как и для двухатомного газа, при одном и том же значении 0 значения k для этих двух смесей существенно отличны, причем отличие это еще больше, чем в описанном выше случае смеси с двухатомным газом. С учетом сжимаемости жидкости можно дать следующее объяснение полученным в [8] результатам. С момента начала распространения ударной волны происходит резкое снижение объема газовых пузырей и одновременно происходит увеличение сжимаемости жидкой фазы (уменьшается ее к). Если увеличение сжимаемого объема жидкости недостаточно для принятия всего уменьшенного объема свободного газа, то происходит частичный переход газа из свободного в растворенное состояние и связанное с этим увеличение f M. которое при прочих равных условиях будет тем большим, чем большее количество газа перейдет в растворенное состояние. При этом до тех пор, пока наряду с растворенным газом имеет место свободный газ, в волне будут происходить пульсации давления, которые становятся все меньше по мере возрастания давления во фронте волны и уменьшения количества газа, находящегося в свободном состоянии. До того момента, пока увеличившийся объем сжи- [c.47]

Объем продуктов горения в результате диссоциации СОа и Н2О возрастает, однако теплосодержание продуктов горения, не диссоциированных и частично диссоциированных, при той же температуре практически почти не меняется вследствие более высокой объемной темплоемкости исходных трехатомных газов СО2 и Н2О по сравнению с теплоемкостями образующихся двухатомных газов. Так, объемная теплоемкость СО2 от [c.103]

Увеличение количества воздуха, подаваемого в топку, по сравнению с теоретически необходимым приводит к возрастанию объема продуктов сгорания относительно теоретического (минимального), рассчитанного на основании элементарных химических реакций. При этом избыточный воздух в процессе горения участия не принимает, а объем продуктов сгорания увеличивается за счет двухатомных газов (азота и кислорода). Теоретический объем трехатомных газов (Укоз) остается неизменным. Следовательно, действительный объем азота (м /кг или м /м ) [c.47]

Один моль двухатомного идеального газа совершает процесс от начального состояния, при котором температура и объем газа соответственно равны 291° К и 21000 с.м , к конечному состояншо, в котором температура и объем равны 305° К и 12700 см . Процесс изображается на диаграмме (К, р) прямой линией. Найти совершаемую системой работу и поглощаемое ею тепло. [c.31]

Процесс перехода газов (азота, водорода) из газовой фазы в металл в условиях электродуговой печи также имеет свою специфику. Известно, что двухатомные молекулы (К , Н , Нр) диссоциируют, а затем поступают в объем металла (закон Си-вертса). Энергия диссоциации той или иной газовой молекулы будет зависеть от ее энергетического состояния (нейтральная, [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...