Раби осцилляции

Раби осцилляций, одноатомный [c.751]

Оптич. нутации — затухающие осцилляции интенсивности излучения на выходе из исследуемой среды — возникают сразу после включения (выключения) резонансного взаимодействия волны с частицами среды. Для всех частиц, вступивших в резонанс с возбуждающим излучением, возникают синфазные колебания населённостей возбуждённого уровня энергии, что и определяет осцилляции интенсивности излучения. Время затухания оптич. нутаций определяется временем жизни возбуждённого уровня энергии, а период нутаций— обратной величиной частоты Раби iij (в точном резонансе i2r = дипольный момент перехода 1 — 2, Е амплитуда электрич. поля резонансной эл.-магн. во.чны). Спектроскопия оптич, нутаций по- [c.307]

Кроме того, поля должны быть не слишком сильными, а такими, чтобы можно было избежать быстрых осцилляций (так называемых осцилляций Раби) молекулярных параметров (см. разд. 9.1). Это условие приводит к неравенству [c.47]

Осцилляции Раби на резонансном переходе. В приведенных [c.147]

Так, например, в работе [6.13] измерялась вероятность 3-фотонной ионизации атома калия при наличии однофотонного резонанса между основным 45-состоянием и дублетом 4pi/2,3/2 В этом случае полная вероятность ионизации W представляется в виде произведения вероятности заселения резонансного состояния, усредненной по периоду осцилляций Раби, на вероятность двухфотонной ионизации резонансного состояния [c.147]

Вакуумные осцилляции Раби. Особая ситуация имеет место, когда электромагнитное поле находится первоначально в основном, то есть в вакуумном состоянии. В этом случае написанные выше уравнения имеют вид [c.476]

Эту проблему можно обойти, инжектируя поле в резонатор извне. Результаты такого подхода показаны на рис. 16.8. Здесь поле в когерентном состоянии с четырьмя различными амплитудами инжектировалось в резонатор и наблюдалось, какая при этом возникает динамика атома. Левая колонка показывает вероятность перехода в основное состояние, как функцию времени взаимодействия. В случае (А) поле не инжектируется, но атом испытывает осцилляции Раби, как и пред- [c.499]

Экспериментальное наблюдение корпускулярной природы поля излучения, которая проявляется в осцилляциях Раби и возобновлениях Джейнса-Каммингса [c.522]

Второй предельный случай — мгновенное включение поля Е = 0 при i<0 Е= Ео при i = 0, т. е. i < тг. В этом случае оказывается, что Wn = f[t), причем эта зависимость носит осцилля-торный характер. Из (3) можно увидеть, что пероятность нро-норцпональна величине sin ( f) = (1/2) (1 — os(2Q )), т. е. она осциллирует с частотой 2Q, изменяясь от нуля до максимального значения. Легко видеть, что тот же вывод следует и в том случае, когда электрон в начальный момент времени f = 0 находится в состоянии т. При выполпенпп условия Д <К среднее значение вероятности за много осцилляций с частотой Раби так же, как и в предыдущем случае, равно 1/2. [c.72]

Таким образом, резонанс в сильном поле при мгновенном режиме включения поля приводит к осцилляциям электрона между состояниями ге II m двухуровневой системы с частотой 2П. В со-отпетствии с соотношениями (4) и (5) частота осцилляций (частота Раби) тем больше, чем больше напряженность внешнего поля Е и чем больше расстройка резонанса Д. Из соотношения (5) легко оценить, что при атомной напряженности поля частота Раби порядка атомной частоты i>a l/Ta, где т, — атомное время. Это, конечно, верхняя оценка частоты Раби, в реальных случаях частота Раби меньше (некоторые оценки сделаны в п. 4). [c.72]

Осцилляции Раби между основным состоянием и компонентами дублета определяются в данном случае двз хфотонным матричным элементом, т.е. частота. Раби линейна по интенсивности излучения и, таким образом, имеет тот же порядок величины, что и динамические штарковские сдвиги основно го и резонансного состояний. Следовательно, последние также должны быть учтены при рассмотрении процесса резонансной многофотонной ионизации. [c.153]

Книга является практически исчерпывающим введением в современную квантовую оптику и охватывает широкий спектр вопросов, в том числе неклассические состояния света, методы инженерии и реконструкции квантовых состояний, квантовую томографию, метод ВКБ и фазу Берри, динамику волновых пакетов и интерференцию в фазовом пространстве, квантовые осцилляции Раби, квантовые распределения в фазовом пространстве и методы их измерения, процессы затухания и усиления поля в резонаторах, динамику ионов в ловушках, оптику атомов в квантованных световых полях, квантовое перепутывание как инструмент для квантовых измерений. Оригинальный подход с акцентом на фундаментальную роль пространства фазовых переменных позволяет автору очень наглядно излагать и интерпретировать разнообразные эазделы квантовой оптики, облекая книгу в форму, тонко дополняющую другие издания в этой области. Написанная в полифоническом ключе и с большим педагогическим мастерством, книга найдет своего читателя как среди студентов и молодых ученых, теоретиков и экспериментаторов, только осваивающих квантовую оптику и смежные разделы физики, так и в искушенном физическом сообществе. [c.1]

В течение десятилетий времена жизни электромагнитного излучения в суш,ествовавших резонаторах были короче, чем временные масштабы, связанные с внутренней динамикой атома, взаимодейству-юш,его с этими резонаторными полями. Этот факт суш,ественно использовался в теории лазера для упрош,ения окончательных уравнений. Однако, в последнее время были разработаны новые резонаторы для микроволновой и оптической областей. Они обладают очень большими временами распада, то есть большой добротностью. Как следствие, атом может поглотить, переизлучить и вновь поглотить один и тот же фотон много раз. Атом испытывает много осцилляций Раби, прежде чем поле в полости затухнет. Новая технология резонаторов является базисом новой эры КЭД резонаторов. [c.32]

Рис. 16.6. Коллапс вероятности заселения возбуждённого состояния в одноатомном мазере. Вероятность атому остаться в возбуждённом состоянии (63рзу2 состояние атома Rb) как функция времени взаимодействия, которое определяется здесь временем пролёта через резонатор, выходит на стационарное значение. Видна также последняя осцилляция Раби в конце коллапса, приводящего к стационарному состоянию. Поток атомов N равен N = 2000 с а температура равновесного чёрного излучения есть Т = 2,ЬК. Взято из статьи

Рис. 16.6. Коллапс вероятности заселения возбуждённого состояния в <a href="/info/624173">одноатомном мазере</a>. Вероятность атому остаться в возбуждённом состоянии (63рзу2 состояние атома Rb) как функция времени взаимодействия, которое определяется здесь временем пролёта через резонатор, выходит на <a href="/info/40406">стационарное значение</a>. Видна также последняя осцилляция Раби в конце коллапса, приводящего к <a href="/info/12735">стационарному состоянию</a>. Поток атомов N равен N = 2000 с а температура равновесного чёрного излучения есть Т = 2,ЬК. Взято из статьи

Подчеркнём, что именно такой эксперимент был выполнен в Гархинге с ПОМОШ,ЬЮ высокодобротного МИКРОВОЛНОВОГО резонатора одноатомного мазера. Стартовав с вакуумного состояния, экспериментаторы приготовили последовательно однофотонное и двухфотонное состояния. Они прозондировали это состояние с помо-ш,ью дополнительного атома и зарегистрировали осцилляции Раби, которые испытывает атом в таком поле, как показано на рис. 16.13. [c.507]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...