Фрай (Fry)

Механизм образования дислокации по Франку и Риду заключается в том, что закрепленная в точках /I и дислокация может под действием касательных напряжений испытывать пере.меш,еиия, показанные на рис. 29. Линия дислокации, разрастаясь, превращается [c.45]

Для начала работы источника Франка—Рида необходимо приложить напряжение т = Gb/L, где L — расстояние между точками закрепления дислокации А и G — модуль упругости при сдвиге Ь — вектор Бюргерса. [c.46]

Местные искажения решетки наступают при приложении внешних нагрузок, а также в зонах действия внутренних напряжений. Возникновение Дислокаций может вызвать появление новых дислокаций на смежных участках. Существуют источники самопроизвольного возникновения дислокации две совместившиеся линейные дислокации образуют под действием напряжений непрерывно действующий генератор дислокаций (источники Франка-Рида). [c.172]

Тепловой метод контроля основан на регистрации ин-фра фасного излучения, исходящего от поверхности нагретого тела. Тепловым источником нагревают контролируемый объект. В зоне несплошности отвод теплоты происходит с иной интенсивностью по сравнению с хорошо проваренным участком шва. Возникающие температурные градиенты в несколько десятых градуса предопределяют различие в тепловом инфракрасном излучении этих участков, которое регистрируется соответствующим приемником и затем преобразуется в электрические сигналы. Этот метод позволяет выявлять как поверхностные, так и внутренние дефекты в виде расслоений, пустот, раковин и других дефектов. [c.220]

Функция / (ni)=- встретится нам при рассмотрении фра- [c.43]

Рассмо фим прежде всего внешнее сходство волн в реакции Белоусова-Жаботинского (см. главу 1), показанных на рисунке 4.9, а с волнами, возникающими при размножении дислокаций по механизму Франка-Рида. Схема [c.254]

Опыты Франка и Герца явились экспериментальным подтверждением правильности основных положений квантовой теории Бора. [c.313]

Мы видели, что излагаемая в этой главе электронная теория не только позволила истолковать зависимость показателя пре ломления от частоты падающего на атомную систему света, но открыла возможность решения многих фундаментальных проблем различных разделов физики. В качестве одной такой весьма интересной задачи рассмотрим явление, обнаруженное С.И. Вавиловым и П. А. Черенковым в 1934 г. и объясненное И. Е. Там-мом и И.М. Франком в 1937 г., а позднее отмеченное Нобелевской премией. [c.172]

Источники Франка-Рида [c.143]

Рис. 86. Образование петель дислокаций по Франку и Риду

Петля продолжает расти и, наконец, выходит на поверхность. Возрожденная линия ВС продолжает развиваться, непрерывно образуются новые петли и линии, которые, в свою очередь, выходят на свободную поверхность. Суммарный эффект образования множества таких петель при выходе их на свободную поверхность проявляется в виде образования линий скольжения на грани кристалла. На рис. 87 показана микрофотография источника Франка-Рида в сплаве №-Ре. Явно виден цикличный волнообразный характер активности источника. [c.144]

Рис. 87. Источник Франка-Рида в сплаве № - Ре [87]

Если топологическая размерность фрактального объекта d=i, то есть мы имеем дело с объемным фракталом, тогда для прекращения роста кластера необходимо, чтобы топологическая размерность поверхностного слоя фраю-ала приблизилась к 2. [c.175]

Рис. 1. 7, Источник Франка-Рида в сплаве Ni - Fe [205]

Число п называют индексом Франка дисклинации. [c.196]

Это — осесимметричные решения, которым отвечают соответственно рис. 27, а и рис. 27, б ). Эти решения однозначны, т. е. индекс Франка этих дисклинаций п = (ср. (37,1)). [c.199]

Осесимметричные деформации (37,10—11) (см. рис. 27), представляющие дисклинации с индексом Франка п = , являются точными решениями уравнений равновесия нематической среды [c.200]

Данное в 37 определение индекса Франка было существенно связано с предположением о плоском характере деформации в дисклинации и однородностью вдоль ее длины. Покажем теперь, каким образом это понятие может быть введено в общем случае произвольных криволинейных дисклинаций в нематической среде. [c.205]

В одном из них контур Г замкнут в буквальном смысле. Возвращаясь в исходное положение, изображающая точка описывает некоторое целое число п петель (так, для контуров Tj и Га на рис. 31 это число равно 1 и 2). Это число и является целочисленным индексом Франка. [c.205]

Число N, характеризующее точечную особенность, может быть только целым. Легко видеть, что полуцелое N означало бы в действительности существование неустранимой линейной, а не точечной особенности. Так, если 2 покрывает половину сферы (Л/ = 1/2), то это значит, что, проследив за какой-либо одной точкой на Yi мы найдем, что ее отображение описывает на сфере контур вида Pi/2 (рис. 31), что свидетельствовало бы о наличии неустранимой дисклинации с индексом Франка п — 1/2 ). [c.207]

Возможность образования дислокаций в процессе деформации была показана в 1950 г. одиовременно двумя учеными — Франком и Ридом, но предсказал ее еще в 1940 г. Я. М. Френкель. [c.45]

Неф>н Т-ра отбора, С Цетановое число 3 X Л С1 1-II Фра со 10% КЦПО I O ав. 50 % шый С 90% Pf [c.440]

После выключения поляризующего тока потенциал пассивг ного металла сначала быстро падает, достигая границы пассивной области, где падение потенциала замедляется и пассивное состояние сохраняется в течение нескольких секунд или минут (рис. 5.3). Затем наступает резкое падение потенциала, сопровождаемое активацией. Фладе 16] установил, что с ростом pH потенциал активации уменьшается, от характерный потенциал позднее был назван Фладе-потенциалом Ер. Франк [71 подтвердил линейную зависимость Ер от pH. По данным Франка и других исследователей, эта зависимость при 25 °С имеет вид [c.73]

Опыт франка и Герца. Согласно теории Бора электрон, обращающийся вокруг ядра, не может изменять свою энергию плавно, постепенно. Минимальная энергия, которую может получить атом при переходе из основного состояния в возбужденное в результате взаимодействия с другим атомом или aлeктpoн(JM, равна разности энергий атома в основном и первом возбужденном состояниях. [c.313]

Впервые неупругие столкновения электронов с атомами ртути были обнаруисеиы в опытах немецких физиков Джеймса Франка (1882—1964) и Густава Герца (1887—1975) в 1913 г. В этих опытах применялась стеклянная трубка, заполненная парами ртути (рис. 305). Катод К нагревается электрическим током от батареи 1. Электроны, вылетевшие из катода, ускоряются электрическим полем между катодом К и сеткой С, создаваемым батареей 2. Их кинетическая энергия при достижении сетки равна работе электрического поля [c.313]

Три квадратичные комбинации производных в (36,1) независимы друг от друга каждая из них может быть отлична от нуля при равных нулю двух других. Поэтому условие устойчивости недеформированного состояния требует положительности всех трех коэффициентов Ki, К , Кз (функции плотности и температуры) мы будем называть их модулями упругости нематика (их называют также модулями Франка). [c.191]

Таким образом, индекс Франка не является топологическим инвариантом. Топологически инвариантен лишь факт его цело- или полуцелочисленности. [c.206]

Из сказанного следует, что все дисклинации в нематической среде распадаются на две категории, в каждой из которых все дисклинации топологически эквивалентны — могут быть переведены дргуг в друга путем непрерывного деформирования поля п (г) (С. И. Анисимов, И. Е. Дзялошинской, 1972). Одну категорию составляют дисклинации с целыми индексами Франка эти дисклинации к тому же топологически неустойчивы — они могут быть вообще устранены путем непрерывного деформирования. Дисклинации целого индекса может заканчиваться в объеме нематика. [c.206]

Определить силу, действующую на прямолинейную дисклинацию (с индексом Франка п = 1), движущуюся в перпендикулярном ее оси направлении (Я. Imura, К. Okano, 1973). [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...