Коэффициент скорости истечения из насадка

Расход и скорость при истечении из насадка определяются по тем же формулам, что и при истечении из малого отверстия. Значения коэффициентов расхода р,, скорости ф и сжатия струи 8 для насадков приведены в табл. II 1.2. [c.75]

Следовательно, расход жидкости при истечении из насадка будет примерно в 4/3 раза больше, чем при истечении из отверстия в тонкой стенке. А так как в этом случае а = 1, то коэффициент скорости ф = р, = 0,82, т. е. оказывается значительно меньше, [c.199]

Следует иметь в виду, что здесь, как и везде при рассмотрении истечения из насадков, все коэффициенты относятся к выходному сечению насадка. Если же коэффициент расхода отнести к сечению отверстия в стенке, то вследствие конусности самого насадка он окажется, конечно, значительно меньше поэтому конические сходящиеся насадки при больших выходных скоростях вместе с тем характеризуются меньшими по сравнению с цилиндрическими насадками расходами жидкости. [c.202]

Сравнивая коэффициенты расхода и скорости для насадка и отверстия в тонкой стенке, видим, что насадок увеличивает расход и уменьшает скорость истечения. Действительно, для больших значений Ке отношения Рн/ро=0,845/0,611 = 1,38 и фн/фо=0,845/1 =0,845, т. е. расход через насадок увеличивается более чем на 35 % по сравнению с расходом через отверстие, а скорость на выходе из насадка уменьшается примерно на 15 % (по сравнению со скоростью истечения из отверстия). [c.311]

Все эти величины для круглых и плоских струй могут быть найдены по формулам, полученным Г. Н. Абрамовичем (см. табл. 10-1, в которой через ко обозначен радиус насадка, через 6q — полувысота прямоугольного отверстия, из которого выходит струя через Uq — скорость истечения из отверстия, определяемая по данным, приведенным выше). В эти формулы входит только один экспериментальный коэффициент а, называемый коэффициентом структуры он учитывает структуру потока в выходном сечении. [c.402]

Таблица 5.4. Средние значения коэффициентов сжатия струи Е, скорости и расхода ц при истечении из насадков (для концевого сечения насадка)

Сравнивая значения коэффициентов расхода для цилиндрического насадка и отверстия, видим, что насадок увеличивает расход в среднем в 1,32 раза. В то же время вследствие расширения в насадке скорость истечения струи меньше скорости истечения из отверстия. [c.53]

Примечание, Через Ко обозначен радиус насадка через 6, — половина высоты прямоугольного отверстия, из которого выходит струя через и, — скорость истечения из отверстия, экспериментальный коэффициент о —так называемый коэффициент структуры, учитывающий структуру потока в выходном сечении, [c.160]

Формулы для расхода О и скорости V на выходе из насадка в точности совпадают с формулами для отверстия в тонкой стенке, но с коэффициентами ф и соответствующими истечению из насадка и определяемыми по результатам экспериментальных исследований. [c.115]

При истечении из конических сходящихся насадков (рис. 154) имеет место повышение коэффициентов истечения максимальный коэффициент расхода х = 0,946 достигается при угле конусности 6=13°24 коэффициент скорости при этом ср = 0,963. [c.270]

Определить коэффициент скорости <р при истечении воды из внешнего горизонтального цилиндрического насадка, снабженного на конце вентилем и коленом, изогнутым под прямым углом. Радиус [c.125]

При истечении жидкости из больших резервуаров через насадки (рис. 6-7) скорость истечения на выходе из насадка и расход определяются по формулам (6-1) и (6-6). В последней формуле заменяется выходной площадью насадка Значения коэффициентов истечения для основных типов насадков в квадратичной зоне даны в приложении 2. [c.134]

Задача 3.9. На рисунке показана схема устройства для исследования истечения через отверстия и насадки. Резервуар с жидкостью укреплен на двух опорах А и имеет возможность покачиваться в плоскости чертежа. При истечении из отверстия или насадка сила реакции струи выводит резервуар из положения равновесия, однако груз весом G возвращает его в это положение. Подсчитать коэффициенты сжатия струи е, скорости ф, расхода х и сопротивления t, при истечении воды, если известны размеры а= 1 м, й=1 м, диаметр отверстия do=10 мм. При опыте измерены напор Н=2 м, расход Q = 0,305 л/с и вес груза 0 = 1,895 Н. Распределение скоростей в сечении струи принять равномерным. [c.51]

Для расчета скорости истечения и расхода для насадков могут быть использованы формулы, полученные для истечения из отверстия. Значения коэффициентов скорости т] и расхода цн для различных насадков приведены а рис. 1. 39. [c.59]

Режим истечения через внутренний насадок определяется напором и отношением длины насадка / к диаметру отверстия с1. При длине насадка />2,5 с жидкость заполняет все его выходное сечение коэффициент сжатия в этом сечении е=1, коэффициент скорости ф = 0,71. При / 1,5с/ насадок работает неполным сечением и жидкость вытекает из отверстия, не касаясь стенок насадка, что приводит к значительному уменьшению расхода ( х = 0,5). [c.184]

Расход и скорость при истечении через короткие трубы, поперечное сечение которых полностью заполнено жидкостью, определяются по тем же формулам, что и при истечении из отверстий и через насадки, но значения коэффициентов скорости и расхода, естественно, будут зависеть от длины трубы. [c.147]

Работа 3, Определение коэффициента расхода, сжатия, скорости, сопротивления при истечении из малого отверстия в тонкой стенке и из насадков при постоянном напоре [c.352]

Отметим, что наличие застойной зоны приводит к дополнительным потерям на трение в жидкости, поэтому коэффициент скорости 11) ни в каких насадках не превышает значения 0,97 для случая истечения из отверстия в тонкой стенке. [c.291]

При истечении через конически сходящуюся насадку сжатие струи на входе меньше, чем на входе в насадку Вентури, но зато появляется внешнее сжатие на выходе из насадки. Потери напора в этой насадке меньше, чем в наружной цилиндрической, а скорость больше. Коэффициенты х, ф и е насадки при ReT>3000 зависят от угла конусности О (см. рис. 7.1,6) и мало меняются при изменении R t. [c.158]

Короткие трубы. Из предыдущего изложения видно, что истечение жидкости из малых отверстий в тонкой стенке и протекание ее через насадки характеризуются постоянными (для каждого конкретного типа отверстия или насадка) значениями коэффициента скорости Ф и расхода х. [c.160]

Истечение жидкости из малых отверстий в тонкой стенке и протекание ее через насадки характеризуются постоянными (для каждого конкретного типа отверстия или насадка) значениями коэффициентов скорости ф и расхода ц. При наличии каких-либо дополнительных местных сопротивлений (повороты, колена, задвижки и т. п.) коэффициенты скорости и расхода в каждом отдельном случае будут определяться суммой сопротивлений, встречающихся по пути потока (до выходного сечения) в рассматриваемой системе. Если сумма местных потерь не очень мала по сравнению-с путевыми потерями (с потерями на трение по длине потока), то трубу называют короткой. [c.156]

Внешний цилиндрический насадок присоединяется к отверстию с таким же диаметром (рис. 31, а). При истечении из этого насадка струя при входе в насадок сжимается, образуя зону пониженного давления, после чего вновь расширяется при выходе и заполняет все выходное сечение насадка. Коэффициент сжатия струи прн этом, отнесенный к выходному сечению, равен единице. Благодаря подсасывающему действию образуемого в насадке вакуума коэффициент расхода рассматриваемого насадка достигает значения 0,82. При этом расход через насадок увеличивается примерно на 35%, однако вследствие потерь на преобразование формы потока скорость выходящей струи примерно на 15% меньше, чем через отверстие в тонкой стенке. [c.49]

Автор очень обстоятельно и систематично развивает теорию течения газов и паров, хотя отдельные математические обоснования его продолжают быть достаточно слол< ными. В этой одной из основных частей учебника Быкова имеются следующие разделы общая теория течения газов и паров по трубам условия для достижения скоростью газа величины скорости звука конические и расходящиеся трубы истечение газов через отверстия графическое представление процесса истечения связь между коэффициентом сопротивления н показателем политропы частные случаи движения газов истечение газов из резервуара с переменным давлением истечение паров влажных и перегретых истечение пара через отверстие и расходящиеся насадки влияние вредных сопротивлений на истечение пара. [c.241]

Движение жидкостей в каналах с переменным поперечным сечением, а) Простейшим примером течения в канале с переменным сечением является истечение жидкости из сосуда через насадок. Случай истечения без гидравлических потерь был рассмотрен нами в 5, гл. II. Напомним, что вследствие сжатия струи ее поперечное сечение обычно меньше поперечного сечения отверстия Р, а именно, оно равно а, где а есть коэффициент сжатия струи (при истечении через отверстие с острыми краями а и 0,61). Скорость в середине струи при истечении из сосуда, поперечное сечение которого велико по сравнению с поперечным сечением насадка, обычно очень точно равна Z2gh. Однако ближе к краям струи скорость вследствие трения притекающей жидкости о стенки насадка меньше указанной величины при истечении из насадка, изображенного на рис. 32, это уменьшение значительнее, чем при истечении через отверстие в стенке (рис. 31). Таким образом, средняя скорость истечения несколько меньше теоретической и может быть принята равной [c.231]

Столь высокие значения коэффициента расхода при истечении из насадка можно объяснить при рассмотрении характерных особенностей истечения в этом случае. Поступающая в насадок струя сначала испытывает сжатие (рис. 6-8) подобно сжатию при истечении из отверстия, а вокруг сжатой струи образуется зона отжима (заштрихована на рисунке). Из зоны отжима воздух уносится потоком и в этой зоне понижается давление (образуется вакуугл, величина которого зависит от скорости движения или от напора). Понижение давления в сжатом сечении приводит к увеличению скорости в этом сечении. Но при этом появляются и некоторые дополнительные потери напора, наличие которых должно привести к уменьше нию скорости. В трубках небольшой длины влияние подсасывания жидкости вследствие понижения давления (образования вакуума) оказывает большее влияние на пропускную способность, чем добавочные сопротивления, и поэтому расход через внешний цилиндрический насадок увеличен по сравнению с расходом из малого отверстия. [c.142]

При меньших значениях Ijd вихрезая зона соединяется с наружной атмосферой, вакуум пропадает, струя отрывается от стенок и истечение происходит так же, как из отверстия в тонкой стенке (т. е. насадок не дает увеличения расхода по сравнению с отверстием). Поэтому соотношение (XVI,38) является критерием, позволяющим установить, какс й характер имеет истечение— как из насадка или как из отверстия, чем и определяется выбор коэффициентов скорости и рао ода. [c.295]

Коэффициент скорости ф (значение которого обусловливается потерями напора) для насадка по сравнению с отверстием того же диаметра будет меньше. Во внешнем цилиндрическом насадке С=0,5, а ф=0,82. Таким образом, коэффициент расхода и-=ен=0,82. Отсюда следует, что при одинаковых Н и d расход при истечении через внешний цилиндрический насадок увеличивается в 1,32 раза (р, для отверстия равен 0,62). Это объясняется следующим. Вследствие внутреннего сжатия струи с последующим расширением в области сжатого сечения образуется вакуумметрическое давление, которое оказывает подсасывающее действие, увеличивая расход. Вакуумметрическое давление определяется соотношением /гвак = = 0,75Я, где Н— напор истечения. Из соотношения следует, что насадки могут работать при ограниченном напоре. [c.66]

В предыдущих параграфах значения коэффициентов истечения — расхода а, сжатия струи е и скорости ф — установлены для случаев истечения из отверстий и через насадки воды, т.е. жидкости, имеющей относительно небольшую вязкость. На практике (особенно в нефтяном деле) приходится иметь дело с истечением из отверстий других жидкостей (часто повышенной вязкости), физические свойства которых Отличаются от физических свойств воды. Как показывают исследования, вязкость оказывает существенное влияние на коэффициенты истечения, так как их значения зависят от Ке. Характер изменения коэффициентов истечения виден при рассмотрении кривых (рис. 99), полученных А. Д. Альт-шулем для истечения жидкости из круглого отверстия с острыми кромками. [c.185]

Так как истечение жидкости из отверстия происходит в разреженную среду, то напор внутри насадка увеличивается. В суженном сечении скорость струи увеличивается, в резу.чьтате увеличивается приток жидкости в насадок, а следовательно, его пропускная способность. Это приводит к общел у увеличению коэффициента расхода по сравнению со случаем истечения из отверстия. [c.53]

Одним из таких струеформирующих устройств является насадок цилиндрической формы, схема которого представлена на рис. 8.7а. Такой насадок имеет длину /- (3,5 - 4,0)йо- Истечение через него равносильно истечению через отверстие в толстой стенке и потому имеет ряд особенностей. При острых входных кромках на расстоянии примерно равном внутреннему диаметру насадка йо струя сужается с коэффициентом сжатия ЕвзГ 0,64. Пространство между струйным потоком и стенками насадка заполняется жидкостью, находящейся в вихреобразном движении, аналогичном тому, которое наблюдается в застойных зонах местных сопротивлений в напорных трубопроводах. Пройдя это сечение, струя начинает постепенно расширяться, заполняя к выходу все сечение насадка. Поэтому коэффициент сжатия на выходе из насадка становится равным 1. Образование застойной зоны приводит к заметным потерям энергии, поэтому коэффициент скорости <р для такого насадка (равный коэффициенту расхода ц) составляет 0,82. В данном случае наряду с уменьшением средней скорости в сравнении с истечением из отверстия в тонкой стенке имеет место увеличение расхода жидкости. Это значит, что в самом узком сечении потока в насадке средняя скорость жидкости больше, чем при истечении из отверстия в тонкой стенке. Подобный эффект связан с возникновением разряжения в застойной зоне, величина которого при расчете коэффициента потерь по формуле (6.44) с учетом вл" 0,64 и -0,82, достигает 0,75 Н. [c.141]

Согласно опытам Фресселя , коэффициент сопротивления А при течении газов в гладких трубах с дозвуковыми и сверхзвуковыми скоростями не отличается сколько-нибудь от коэффициента сопротивления при движении несжимаемых жидкостей. На рис. 228 изображены кривые изменения давления вдоль оси трубы, полученные Фрёсселем. Кривые, идущие сверху, относятся к дозвуковым течениям, а кривые, идущие снизу, — к течениям, начинающимся со сверхзвуковой скорости, но при достаточной длине трубы переходящим вследствие скачка уплотнения в дозвуковые течения. Числа, надписанные около кривых, указывают расход в долях максимального расхода, получающегося при истечении под тем же начальным давлением из короткого насадка с таким же диаметром, как у трубы. [c.376]

Еще большего увеличения расхода жидкости можно достичь при истечении свободного пото через конический расходящийся насадок с углом конусности 5 - 7 . На выходе из такого насадка площадь сечения струи больше площади входного отверстия < > 1). Такие насадки применяют в качестве отсасывающих труб на гидроэлектростанциях или сливных устройств на гидротехнических сооружениях, где требуется получить большой расход при ограниченных размерах отверстия. Для выходного сечения такого насадка коэффициенты расхода и скорости (Ц=<р) принимают равными 0,48. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...