Кулона закон для точечных зарядов

Электрическое поле в диэлектриках Закон Кулона для точечных зарядов [c.330]

Исходя из этих соображений, Резерфорд в 1911 г. и предложил так называемую ядерную модель атома. Для описания полученных результатов им было выведено соотношение, определяющее угловое распределение а-частиц после рассеяния их ядрами атомов. При выводе этой формулы предполагалось, что силы взаимодействия между ядром и а-частицей следуют закону Кулона для точечных зарядов, и масса ядра много больше, чем масса а-частицы. Формула Резерфорда может быть записана в следующем виде [c.32]

Используя закон Кулона и определение понятия напряженности поля, получим выражение для модуля напряженности Е злектрического поля в некоторой точке Л на расстоянии г от точечного заряда q. Если в точку А поместить точечный заряд gi, то на него будет действовать сила, по закону Кулона равная [c.133]

Всякий количественный физический закон содержит в себе некоторое утверждение относительно связей между теми или иными физическими величинами. Например, во втором законе Ньютона содержится утверждение, что ускорение тела пропорционально действующей на это тело силе в законе Кулона содержится утверждение, что сила взаимодействия между двумя точечными зарядами обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними, и т. д. Для того чтобы проверить на опыте эти утверждения, мы должны независимыми способами одновременно измерить все те величины, к которым ОТНОСИТСЯ наше утверждение. Пока мы не располагаем способами независимого измерения всех тех величин, которых касается наше утверждение, мы не можем проверить его на опыте. [c.25]

Раздел электричества и магнетизма начинался с электростатики, изложение которой основывалось на законе Кулона для взаимодействия точечных зарядов [c.223]

Исходя из закона Кулона, можно получить выражение для напряженности электрического поля, создаваемой точечным зарядом величиной д на расстоянии К от этого заряда [c.79]

Закон Кулона для взаимодействия точечных зарядов или заряженных шаров (п. 2°) в вакууме записывается в форме [c.179]

Уменьшение напряженности электрического поля в диэлектрике в е раз по сравнению с напряженностью поля в вакууме приводит к такому же уменьшению силы электростатического взаимодействия точечных электрических зарядов в диэлектрике. Поэтому закон Кулона для случая взаимодействия электрических зарядов в диэлектрике имеет вид [c.143]

Для сравнения действия электрических и магнитных сил с действием силы тяжести надо вспомнить, что на материальную точку массой М, находящуюся у поверхности Земли, действует сила тяжести, равная F = —Mgz, где z — единичный вектор, направленный от центра Земли. Вспомните также, что одноименные точечные электрические заряды, согласно закону Кулона, отталкиваются друг от друга с силой, обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними и направленной вдоль линии, соединяющей заряды. Величина этой силы равна [c.113]

Электрический заряд. Исходным уравнением для построения системы СГС является закон Кулона, определяющий силу F взаимодействия точечных электрических зарядов Qi и Qa, находящихся на расстоянии г [c.166]

Из закона Кулона для взаимодействия точечных электрических зарядов и 2 (в рационализованной форме) [c.116]

Движение а-частицы в поле неподвижного ядра атома. Закон Кулона для взаимодействия двух точечных электрических зарядов, как известно, выражается формулой [c.238]

Кукушкина формула для гидравлического уклона 633 Кулона закон для точечных зарядов 447 Куметры 596 Кюри 426 [c.716]

К. 3. паз. также закон, определяющий силу взаимодействия двух маш. полюсов где и — т. н. магн. заряды, [х — магн. ироницаемость среды, / — коэф. пронорциональности, зависящий от выбора системы единиц и в общем случае не равный к. Установлен Ш. О. Кулоном практически одновременно с законом взаимодействия электрич. зарядов. Этот закон, однако, не имеет столь общего характера, как закон для электрич. сил, вследствие искусственности представления о точечных магн. полюсах. [c.533]

Между тем не оправдано отсутствие коэффициента 4я в ряде формул, за-яисанных в нерационализованной форме, например, в формуле закона Кулона F=Q Qг гar , который характеризует действия одного точечного заряда на другой во все стороны, т. е. через сферу, в формуле, выражающей электроемкость шара, С=еог в выражении для напряженности магнитного поля прямолинейного проводника кругового сечения Н=211г в выражении для емкости цилиндрика Я [c.40]

Читателя не должно смущать то обстоятельство, что усилия, определяемые (2-119), (2-119 ) и (2-120), прямо пропорциональны диэлектрической проницаемости вещества е, в то время как в формуле закона Кулона (2-1) величина е стоит в знаменателе. Не повторяя. подробностей вывода, мы заметим, что при преобразовании закона Кулона для случая двух точечных зарядов <71 и <72 к случаю двух одинаковых ло абсолютной величине зарядов на электродах конденсатора, каждый из которых равен С = = Си=еогАи, в числителе появится произведение ео е , которое после сокращения с произведением еое в знаменателе должно оставить боб в числителе. [c.159]

Расчёт разл. равновесных К. п. явился исторически первым методом термодинамич. исследований. На его основе был проанализирован рабочий цикл идеальной тепловой машины (цикла Карно), получено матем. выражение второго начала термодинамики, построена термодинамическая температурная шкала, получены мн. важные термодинамич. соотношения Клапейрона — Клаузиуса уравнение и др.). В технике К. п. применяются в кач-ве рабочих циклов двигателей внутр. сгорания, разл. теплосиловых и холодильных установок. КРУТИЛЬНЫЕ ВЕСЫ, чувствительный физ. прибор для измерений малых сил (малых моментов сил), К. в. были изобретены франц. физиком Ш. Кулоном в 1784 и применены им для исследования вз-ствия точечных электрич. зарядов и магн. полюсов (см. Кулона закон). К. в. простейшей конструкции состоят из вертикальной нити, на к-рой подвешен лёгкий уравновешенный рычаг. Измеряемые силы действуют на концы рычага и поворачивают его в горизонтальной плоскости до тех пор, пока не окажутся уравновешенными силами упругости закрученной нити. По углу поворота Ф рычага можно судить о величине крутящего момента действующих сил, т. к. ф пропорц. МуЛ1С1, где I — длина нити, С — модуль сдвига материала нити, I — момент инерции поперечного сечения нити. Шкалу отсчёта К. в. обычно градуируют непосредственно в ед. силы или момента силы. Высокая чувствительность К. в. достигается применением достаточно длинной нити с малым значением момента инерции поперечного сечения. [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...