Зависимость uд от интенсивности малых флуктуаций

Позднее Орнштейн и Цернике [142—144] учли корреляции между флуктуациями в различных микроскопических элементах объема. Они предсказали угловую зависимость интенсивности света, рассеянного вблизи критической точки, и связали эту зависимость с радиусом действия межмолекулярных сил. В последнее время появились работы, посвященные статистическим теориям, описывающим пространственную и временную зависимость флуктуаций и их влияние на рассеяние света [161, 100, 102, 185, 186, 71, 25]. Характер рассеяния света с учетом параметров молекулярной структуры обсуждается в превосходной статье Дебая [58]. Если взаимодействие между излучением и атомами мало, то эти параметры могут быть в принципе получены из экспериментов по рассеянию. [c.98]

Подробные экспериментальные исследования, выполненные в ИОА СО АН СССР [4, 9] были направлены на изучение зависимости частотно-временного спектра и дисперсии флуктуаций интенсивности от параметров лазерного пучка (>1 = 0,63 мкм) и от характеристик атмосферных осадков. Измерения производились одновременно в двух лазерных пучках с разными параметрами (по расходимости и диаметру) или с различными длинами трасс (от 130 до 1310 м). Чтобы исключить осредняющее действие апертуры приемной системы, диаметры диафрагм перед приемником были выбраны достаточно малыми (0,1 мм). Угол зрения приемников составлял 10 рад. Оптические измерения сопровождались одновременными наблюдениями интенсивности осадков и размеров частиц гидрометеоров. [c.232]

Результаты работ по флуктуациям автоэмиссионного тока как в низкочастотном диапазоне с применением ЭВМ [283, 284], так и в высокочастотном [285, 286] свидетельствуют о том, что преобладающим типом флуктуационных процессов на поверхности автокатодов является фликер- JUUL 1Л ПГ ный шум с характерной зависимостью 4 МАЛ. "WW интенсивности шума W от частоты / в j -г, JVJT/ виде [c.219]

Позже мы будем вновь ссылаться на теорию Рэлея в 13.5, где рассматривается рассеяние света сферическими частицами, находящимися в вакууме, Если частицы малы, зависимость иитенсивности рассеянного излучения от длины волны совпадает с этой зависимостью в рассматриваемом случае спонтанных флуктуаций плотности в однородной среде (а именно, обратная пропорциональность четвертой степени длины волны). Однако, кроме этого результата, флуктуацнонная теория дает также зависимость интенсивности рассеянного излучения от флуктуаций плотности [c.106]

Характер зависимости ст(7) (рис. 3.296) аналогичен наблюдавшемуся ранее для автокатодов из одиночных волокон [204]. Снижение уровня нестабильности с ростом тока обусловлено соответствующим увеличением количества центров эмиссии в многоэмит-терной системе I и кривая 2 при / > 1 мкА. Значительное уменьшение интенсивности ионного потока на катод также, по-видимому, способно уменьшить уровень флуктуаций тока в области адсорбционной оценки числа флуктуирующих эмигрирующих центров воспользуемся моделью квазистационарного взрывного шума. Согласно этой модели, значение сг связано с количеством центров N соотношением = 1/ст , и зависимости ст(/) рис. 3.296 преобразуются в графики N(1) рис. 3.29б. Для катодов, прошедших формовку до 600 мкА, характерно относительно малое количество центров (3—5) в области адсорбционной нестабильности. С ростом тока в области микроструктурных флуктуаций наблюдается увеличение N до 200. Минимальное число центров (150) для сильноточных катодов наблюдается при I = 1 мкА (кривая 2 рис. 3.29а), а при токе около 5 мА Л = 5000. Это в среднем соответствует 100 центрам на 1 волокно. [c.155]

Полная интенсивность рассеяния в среде получится суммированием потоков излучения, исходящих из всех малых объемов в которых имели место флуктуации. Все указанные объемы квазине-зависимы по отношению друг к другу, а отклонения плотности в них от равновесных значений имеют беспорядочный характер. Поэтому рассеянное излучение, возникающее в различных объемах т , является некогерентным. Это и обусловливает возможность сложения интенсивностей, а не амплитуд в потоке рассеянных волн. В результате интенсивность рассеяния оказывается пропорциональной интенсивности излучения отдельного диполя и объему среды. [c.184]

Влияние взаимодействия ударной волны с тепловыми флуктуациями на изменение атомной структуры исследовалось также в [39]. В этой работе рассматривалась термализованная решетка с плотной упаковкой атомов. Использовался парный потенциал взаимодействия типа Леннард — Джонса. Авторы рассмотрели два случая, отличающиеся (почти в 2 раза) интенсивностью инициированной ударной волны. В первом случае (малая интенсивность) произошло одноосное поджатие материала, структурные изменения при этом не наблюдались. Во втором — взаимодействие ударной волны с термическими флуктуациями, а точнее, с сетками флуктуаций (поскольку использовались периодические граничные условия в направлении, нормальном распространению ударной волны), приводит к возникновению больших сдвиговых напряжений и, как следствие, к структурным изменениям, определяющим пластическое поведение решетки. Рассчитанная зависимость девиатора напряжений от величины одноосной деформации показала также, что [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...