Кручение однородного тела вращения

Кручение однородного тела вращения [c.350]

КРУЧЕНИЕ ОДНОРОДНОГО ТЕЛА ВРАЩЕНИЯ [c.351]

При выводе общих уравнений мы будем исходить из тех же предположений, которые лежат в основе теории кручения однородного изотропного тела вращения. Именно, поперечные сечения не искривляются и перемещения в радиальных направлениях отсутствуют, т. е. каждое поперечное сечение поворачивается вокруг оси вращения, [c.346]

МОМЕНТ инерции (относительно оси — мера инертности тела во вращательном движении вокруг этой оси системы механической относительно оси равен сумме произведений масс всех малых частей тела на квадраты их расстояний до оси центробежный характеризует динамическую неуравновешенность масс при вращении тела экваториальный есть момент инерции однородного тела вращения относительно оси, перпендикулярной к оси симметрии и проходящей через центр масс тела) крутящий является силовым фактором, вызывающим деформацию кручения магнитный [атома орбитальный равен геометрической сумме орбитальных магнитных моментов всех электронов атома нлоского контура с током перпендикулярен ему и равен произведению силы электрического тока и площади котура соленоида равен векторной сумме магнитных моментов всех его витков [c.251]

Механизм управления заслонкой трубопровода состоит пз зубчатого сектора, гкестко связанного с заслонкой, шестерни и упругого приводиот о вала (условно показан в виде спиральной пружины). Вал не деформирован, когда цецтр масс С сектора находится на вертикали, проходящей через оси вращения сектора п шестерни. Сектор и шестерня являются однородными телами масса сектора т, = 8 кг, радиус и = 0,3 м, масса шестерни тг = 2 кг, радиус г = 0,1 м, коэффициент жесткости вала при кручении с [c.201]

Преобразование, айалогичное использованному в п. 5 14, позволило представить Ф(г, z) интегралом по контуру области, занятой меридиональным сечением тела, и" йа этой основе привести задачу к интегральному уравнению первого рода. В работе [45] аналогичные представления использо-1 вались при решении граничных задач для функций, удов- летворяюш их уравнению (26.1). Отметим, что к задаче кручения однородного изотроп- ного тела вращения, а следовательно, и к указанному выше интегральному уравнению сводится широкий класс задач кручения неоднородных анизотропных тел враще- i ния (см. [77]). 3 В работе И. С. Аржаных и Б. А. Бондаренко [41 ] j общее решение системы уравнений (1.7) представлено в форме I [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...