Оптические переходы в зонном приближении

ОПТИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДЫ В ЗОННОМ ПРИБЛИЖЕНИИ 345 [c.345]

Явный успех расчетов в приближении самосогласованного поля для переходных металлов создает впечатление, что наше интуитивное представление о сходстве между потенциалами в твердом теле и свободном атоме оказывается неверным. Это очень интересный вопрос. В хроме, который имеет конфигурацию свободного атома Зс( 45 , в металлическом состоянии появились бы зоны, связанные как с так и с -состояниями, и эти зоны были бы только частично заполнены. Такое описание, по-видимому, согласуется с наблюдаемыми оптическими переходами в этом металле, хотя, как мы уже говорили, чтобы описать переходы в свободном атоме, нам пришлось бы для нахождения соответствующих правильных разностей энергий заново рассчитывать волновые функции и отвечающие им энергии в конечном состоянии. Став на точку зрения, прямо противоположную нашей интуиции, можно было бы предположить — и это было бы самым простым выходом из положения,— что в свободном атоме также возможно частичное заполнение уровней. Такая [c.94]

Конечно, в остальном должны в общем случае возникать различия, так как множество представителей смежных классов фр тр для решетки алмаза не является замкнутым. Чтобы добиться полной ясности в этом вопросе, проведем детальный анализ правил отбора для алмаза в тех же точках зоны, что и в случае каменной соли. Возникающие при этом различия отражаются как в структуре неприводимых представлений, так и в типах разрещенных оптических переходов (скажем, в дипольном приближении), например в инфракрасном поглощении и комбинационном рассеянии света. [c.127]

Оптические переходы в зонном приближении. Прежде чей покончить с зонным приближением, мы считаем целесообразным расслютреть вероятности оптических переходов. В 43 мы нашли, что выражение для вероятности оптического перехода между двумя состояниями и Vp содержит интеграл [c.343]

Верхний край валентной зоны кристалла германия (а также и кремния) находится при k — Q. Его положение может быть рассчитано по энергиям состояний р,. и свободного атома. Это с очевидностью следует из расчета волновых функций в приближении сильной связи. Уровень четырехкратно вырожден, как и в свободном атоме этим четырем состояниям отвечают магнитные квантовые числа т/= 3/2 и /И/= 1/2, Уровень ру вырожден двукратно, и соответственно nis = 1/2, Уровень р, выше, чем р,, эта разность энергий характеризует спин-орбнтальное взаимодействие. Нижний край зоны проводимости лежит, одиако, не при ft = 0. Это подтверждается как экспериментами по циклотронному резонансу, так и данными по оптическому поглощению, соответствующему непрямым переходам (см. рис. 11.6,6). [c.400]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...