Первые члены разложения силовой функции

Первые члены разложения силовой функции [c.218]

J] ПЕРВЫЕ ЧЛЕНЫ РАЗЛОЖЕНИЯ СИЛОВОЙ ФУНКЦИИ 219 [c.219]

Ограничимся нахождением нескольких первых членов разложения силовой функции, предполагая, что расстояние / настолько велико по сравнению с Г] и Г2, что членами выше треть [c.256]

Малые колебания системы около положения устойчивого равновесия. Рассмотрим малые колебания системы около положения ее устойчивого равновесия. Ограничиваясь лишь малыми движениями системы, будем предполагать, что величины qu q , , qh, q, q ,. .., q остаются во все время движения настолько малыми, что при разложении в степенные ряды живой силы и силовой функции можно ограничиться лишь первыми членами разложения. Разложим в ряд коэффициенты в выражении живой силы [c.559]

Из ее решения находим искомые амплитудные значения силовых функций Н Н Ш в выражениях (12.47), а следовательно, и сами искомые функции Н х), Н х) и Нз х). Они относятся к действию только первого члена разложения нагрузки в тригонометрический ряд (12.36). [c.221]

Силовые функции Н х), Н х), Нз х), направление осей координат, коэффициенты а, рассматривают согласно изложенному в п. 12.4. При этом нужно учесть, что 033 = 0,6022 при грузовом воздействии все элементы настила основной системы (если они одинаковы) имеют один и тот же прогиб, вследствие чего а1р = а2р — 0. В третьем уравнении грузовой член представляет прогиб элемента под нагрузкой как балки, опертой на две опоры по коротким сторонам. Поэтому при удержании только первого члена из разложения нагрузки в ряд по синусам имеем [c.227]

Отметим, что указанная процедура допускает значительное упрощение, если силовая функция такова, что все коэффициенты при первых степенях координат в ее разложении равны нулю. В этом случае С , С ,. .. равны пулю, и, следовательно из уравнений равновесия находим Xq = О, Xq = 0. Тогда Сц — Gil, Отсюда сразу же следует, что для уравнений связей нет необходимости вычислять члены второго порядка, потому что они не входят в уравнения движения. Эго, естественно, дает важное упрощение. Далее, окончательный вид рассматриваемого детерминанта отличается от вида детерминанта, имеющего место прн отсутствии неопределенных множителей, лишь наличием окаймляющих коэффициентов Gi,. .., Я ,. .. [c.60]

В настоящем параграфе модель Друде — Лоренца будет распространена на нелинейные процессы. Как мы уже убедились (см. разд. 1.11), возможен вывод фундаментального уравнения, содержащего классическое описание НЛО, при использовании нелинейной силы вследствие появления при этом поляризационных членов высшего порядка по в принципе достигается полное теоретическое объяснение важнейших экспериментально обнаруживаемых эффектов НЛО. Как и в линейном случае, кроме того, может быть дана количественная интерпретация функций восприимчивости высших порядков. Для этой цели следует воспользоваться определенными общими свойствами нелинейной теории, в частности свойствами симметрии, рассмотренными в разд. 1.22. В дальнейшем оказывается возможным ограничиться простейшим случаем нелинейной силы порядки величин отклонения X от положения равновесия и силовые постоянные кв, к в,. .. таковы, что в разложении силы (1.11-3) можно пренебречь членами третьего и высших порядков по сравнению с членами первого и второго порядков. В данном параграфе мы примем, что соблюдаются допущения разд. 1.11 для постоянной объемной поляризации молекула или кристалл будут считаться построенными из носителей заряда таким образом, что в отсутствие внешнего поля поляризация равна нулю. [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...