Коэфициент теплопроводности жидкостей

Коэфициенты теплопроводности жидкостей X в град [c.485]

Коэфициенты теплопроводности жидкостей [c.555]

Коэфициент теплопроводности жидкостей X 10 час град [c.240]

Коэфициент теплопроводности жидкостей лежит в пределах [c.574]

Иная трактовка той же самой задачи была развита в Берлинском физическом институте. Ряд экспериментов, придуманных и проведенных там, доказал пригодность этого метода определения А. Рассмотрением изменения во времени температуры в двух точках стержня и устранялась необходимость в предположении о внезапном принятии концом х = 0 температуры нагревающей жидкости. Затем было показано, что можно получить решение уравнения теплопроводности, которое даст наблюдаемые температуры в этих двух точках Это решение пригодно Для определения коэфициента теплопроводности. Действительными условиями на конце х = 0 пользовались только для того, чтобы получить решение в удобной математической форме. В трактовке этой задачи здесь шли по двум различным направлениям. Б одном, приближенное решение выводится из условия, что при а = 0 v=i, затем это решение изменяется так, чтобы можно было пользоваться наблюденными температурами. В дру-. гом способе приблизительное решение выводилось из условия [c.54]

В этих формулах — коэфициент теплопроводности среды ккал/м час град-, Ср—истинная теплоемкость среды остальные обозначения были даны, при формуле (237). Физические константы ti, Ср, Y следует относить к средней температуре жидкости [c.228]

Свинцовые трубы в виде шлангов применяются при подводе жидкостей и газов для целей охлаждения или отопления. Коэфициенты теплопроводности свинца [c.1155]

В дальнейшем прибор был усовершенствован с приспособлением методики к массовым измерениям [77, 85, 191]. Прибор предназначался для оп )е-деления коэфициентов теплопроводности твёрдых тел, жидкостей и газов методом плоской пластины. Действие прибора основано на непосредственных измерениях пронизывающего образец теплового потока, разности температур между пло-костями испытуемого материала и его толщины (рис. 85). [c.155]

Как и следовало ожидать, два различных типа течения дают различные коэфициенты теплопередачи. В слз ае ламинарного потока теплопередача происходит посредством чистой теплопроводности через жидкость, и уравнения выводятся из этого допущения. При выводе уравнений обычно принимаются идеальные условия, а именно—вязкость и плотность принимаются независящими от температуры. Так как эти физические характеристики в действительности для большинства жидкостей и газов меняются с температурой, то истинные свойства потока не вполне соответствуют принятым при выводе уравнений тем не менее, оказывается, что эти теоретические представления служат ценным указанием при обобщении экспериментальных данных. В случае [c.292]

Это уравнение аналогично формуле для турбулентного потока, но влияние скорости гораздо слабее, в то время как влияние теплопроводности примерно одинаковое. Ламинарный лоток не имеет широкого применения в промышленной теплопередаче, но в случае жидких металлов он может быть жела-тельным так как высокие коэфициенты теплопередачи могут ыть получены с этими жидкостями даже при малых скоростях. [c.295]

АНИЗОТРОПИЯ, явление, выражающееся в зависимости физич. величин, выражающих определенное свойство твердого или жидкого тела от направления, вдо.11Ь к-рого эта величина (коэфициент теплопроводности, показатели преломления, прочность на разрыв и др.) измеряется. Тела, обладающие А., называются анизотропными в противоположность изотропным, в к-рых свойства по всем направлениям одинаковы. Анизотропная среда однородна (гомогенна) в том случае, когда зависимость физич. свойств от направления одинакова в различных точках среды. Для данного направления все физич. свойства однородного тела не зависят от положения элемента объема, длп к-рого онп исследуются. Однородная А. может быть обусловлена строением тела, наличием кристаллич. структуры или резко выраженной асимметрией его молекул, легко ориентирующихся под влиянием внешнего или собственного поля (жидкие кристаллы, кристаллич. жидкости). А. (например местная) возникает также в результате односторонних деформаций тела (возникновение неравномерно распределенных внутренних напряжений при растяжении, одностороннем сдавливании тел, закалке, вообще при разных видах механической обработки). Поверхностный слой всякого тела вызывает местную А., делая тело неоднородным вблизи поверхности раздела с окружающей средой. При этом А. поверхностного слоя выражается в том, что физич. свойства по тангенциальным направлениям (лежащим в поверхности) отличны от свойств в направлении, нормальном ij поверхностному слою. Тела м. б. анизотропны в отношении одних свойств (напр, оптических) и изотропны относительно других (напр, упругих). Кристаллы всех систем кроме кубической оптически анизотропны. В таких кристаллах по каждому направлению (за исключением направления. лучевых осей) идут два луча, оба поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. Оба эти луча распространяются в кристалле с разной скоростью. А. может быть исследована по характеру зависимости физич. свойств напр, тепловых или механических) в данной среде. В прозрачных телах для изучения А. удобнее исследовать оптич. свойства (напр, по отношению к поляризованному свету). Наиболее полным методом исследования является исследование структуры (рентгено- или электро-нографич. анализ), обусловливающей А. [c.388]

Коэф-ты теплопроводности можно считать для землебита и глинобита 0,7 для дерева— 0,12 и для различных утеплителей—в среднем 0,05. Конструкции частей с.-х. зданий обусловливаются их назначением и требованиями про- тоты и дешевизны. Термические условия играют здесь значительную роль, особенно в зданиях животноводческих, где имеет важное значение и вытяжка испорченного воздуха (вентиляция), удаление навоза и стойловых жидкостей (канализация), а также надлежащее освещение через окна и световые фонари. Термич. условия характеризуются коэфициентом теплопередачи ограждений, т. е. пола, тен с окнами и дверями и потолка. Этот коэф. можно считать в среднем равным 0,8. Потеря тепла будет [c.246]

Ср С = 1,4. Удельн. в. жидкого К. (при—182°) 1,118 удельн. в. твердого К. (при-227°) 1,27. Коэфициент расширения К. газообразного 0,00367, жидкого (при t° от-184° до-205°) 0,00385. Коэфициент преломления жидкого К. 1,2232. Теплота диссоциации молекулы К., на атомы 0а=0-1-0-162 al (цифра ненадежная). Коэф-т теплопроводности 0,000057 al M/ M K. °С. Диэлектрическ.постоянная 1,00054. При 1 atm в 100 объемах воды при 0° растворяется 4 объема К., а при 15°—3,4 объема. Благородные металлы в нагретом и расплавленном состоянии поглощают значи-тельн. количества кислорода при 450° серебро поглощает 4—5 объемов, золото 33—49, платина 63—77, палладий 0,07 объема К. на 1 объем металла. К., поглощенный расплавленным серебром, при охлаждении выделяется, разбрызгивая металл. Жидкий К.— голубая подвижная жидкость с магнитными свойствами. Магнитный момент =1, принимая для железа 1 ООО. Под действием тихого электрич. разряда или при освещении ультрафиолетовыми лучами К. частично превращается в озон (см.). [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...