Приложения полуклассической теории

Приложения полуклассической теории 139 [c.139]

Приложения полуклассической теории 141 [c.141]

Приложения полуклассической теории 143 [c.143]

Приложения полуклассической теории 147 [c.147]

Приложения полуклассической теории 149 [c.149]

Приложения полуклассической теории 151 [c.151]

Приложения полуклассической теории 155 [c.155]

Приложения полуклассической теории 157 [c.157]

Приложения полуклассической теории 159 [c.159]

Приложения полуклассической теории [c.161]

Приложения полуклассической теории 163 [c.163]

Приложения полуклассической теории 165 [c.165]

Приложения полуклассической теории 167 [c.167]

Приложение А. Полуклассическая теория 529 [c.529]

В главах 5 и 6 излагается полуклассическая теория лазера в том ее варианте, который был предложен автором книги в начале 60-х годов причем в 5-й главе рассмотрены основные уравнения теории и методы их решения, а в 6-й главе — различные приложения этой теории. Из разбираемых Г. Хакеном задач особенно интересными представляются анализ уравнений лазерной динамики с учетом свойств резонатора, а также скрупулезное рассмотрение двух важных приближений вращающейся волны и медленно меняющейся амплитуды. Из числа затронутых прикладных задач можно выделить исследование многомодового режима твердотельных лазеров и описание лазерного гироскопа. Материал этих двух глав весьма тесно переплетается с содержанием известных статей У. Лэмба [21, 22], которые советским специалистам по квантовой электронике, по-видимому, известны значительно лучше, нежели соответствующие работы Г. Хакена с сотрудниками, хотя последние были опубликованы несколько раньше [c.6]

На этом мы заканчиваем главу, посвященную квантовомеханическому рассмотрению нелинейных восприимчивостей. В ней было показано, как с помощью метода матрицы плотности и полуклассического приближения можно рассчитать средние значения фурье-компо-нент поляризации в виде ряда по возрастающим степеням амплитуд приложенных полей. Феноменологические релаксационные члены были выражены через случайные возмущения, включая затухание за счет спонтанного излучения. При дальнейшем развитии теории, средние значения нелинейной поляризации, определяемые заданными полями, должны в свою очередь рассматриваться как дополнительные источники этих полей. Этот следующий шаг -будет сделан в гл. 3. Поскольку фурье-компоненты были рассчитаны с помощью полуклассического метода, поля со случайными фазами, обусловленные спонтанным излучением, должны добавляться к классическим полям. [c.108]

В предыдущих главах мы рассмотрели некоторые свойства отдельных элементов, которые составляют лазер. К ним относятся лазерная среда (взаимодействие которой с электромагнитным излучением мы рассматривали в гл. 2), система накачки (гл. 3) и пассивный оптический резонатор (гл. 4). В данной главе мы воспользуемся результатами, полученными в предыдущих главах, для построения теоретических основ, необходимых для описания как непрерывного, так и нестационарного режимов работы лазера. Развитая здесь теория основывается на так называемом приближении скоростных уравнений. В рамках этого приближения соответствующие уравнения выводятся из условия баланса между скоростями изменения полного числа частиц и полного числа фотонов лазерного излучения. Достоинство данной теории состоит в том, что она дает простое и наглядное описание работы лазера. Кроме того, она позволяет получить достаточно точные результаты для большого числа практических приложений. При более строгом рассмотрении следует применять либо полуклассическое приближение (в этом приближении среда рассматривается квантовомеханически, а электромагнитное поле считается классическим, т. е. описывается уравнениями Максвелла), либо полностью квантовый подход (когда среда и поля являются квантованными). Читатель, желающий познакомиться с этими более точными теоретическими рассмотрениями, может обратиться к работе [1]. [c.237]

См. приложение 3, где дано доказательство применимости этой теоремы к полуклас- сическому движению. С точки зрения квантовой механики инертность заполненных зон прямо следует пз принципа Паули плотность в фазовом пространстве не может возрастать, если каждый уровень содержит максимальное число электронов, допускаемое принципом Паули кроме того, если запрещены межзонные переходы, она не может и уменьшаться, поскольку число электронов на уровне может понизиться только при наличии в зоне частично заполненных уровней, на которые способны перейти эти электроны. Для доказательства логической непротиворечивости следует, однако, продемонстрировать, что подобный вывод непосредственно следует и из самих полуклассических уравнений движения, не прибегая к более фундаментальной квантовой теории, вместо которой мы пользуемся этой моделью. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...