Звуковое поле в неограниченном пространстве

Наконец, рассмотрим звуковое поле в области пространства, неограниченной по своей длине и ограниченной по поперечному сечению волновой цуг конечной апертуры) вычислим среднее значение переменной части давления р в нем. В первом [c.359]

Характерным свойством рассматриваемого звукового поля является то, что разности значений потенциала скорости ф в различных его точках остаются конечными при неограниченном увеличении расстояния между ними (и то же самое относится к разности значений ф в заданной точке пространства в различные моменты времени). Действительно, это изменение дается интегралом [c.360]

ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ В НЕОГРАНИЧЕННОМ ПРОСТРАНСТВЕ [c.5]

Узкие трубы часто применяют с целью получить в них плоскую волну (такие трубы применяются, например, для измерения импедансов материалов). Мы уже знаем, что в неограниченном пространстве создать плоскую волну невозможно, а в узкой трубе, какой бы излучатель ни создавал гармоническое звуковое поле, на некотором расстоянии от него в волноводе будет бежать только плоская волна вида остальные нормальные волны, которые могли создаться источником, неоднородные, и их поле быстро затухает при удалении от источника. В широкой трубе получить поле плоской волны в чистом виде трудно, так как в ней могут распространяться и волны высших порядков. Это обстоятельство ограничивает на практике поперечные размеры труб, используемых для создания в них плоских волн. [c.239]

Рассмотрим звуковую волну, распространяющуюся в неограниченном пространстве и затухающую на бесконечности. Для данного звукового поля формула (21) может быть взята в виде [c.63]

Рассмотрим произвольное акустическое поле, имеющее контакт с невозмущенной средой. Контакт может существовать вдоль боковой поверхности звукового луча конечного сечения или при распространении в неограниченных средах в областях, в которые звуковая волна не доходит из-за поглощения или расхождения звукового поля. Если при этом в некоторой области пространства звуковую волну можно считать плоской, распространяющейся вдоль оси х, то в этой области [c.70]

Поле сферической волны формируется при излучении звука точечным источником в неограниченном пространстве. Звуковые волны от такого источника (рис. 2.2,6) распространяются равномерно по всей сфере в трехмерном пространстве X, У, Z в направлении ее радиусов г. Фронт волны, естественно, получается также сферическим. [c.20]

Картина совершенно меняется когда мы переходим к рассмотрению явлений не в неограниченном пространстве, а в реальном помещении. Звуковая волна, независимо от ее первоначальной формы, падая на ограничивающие помещение поверхности, т. е. на стены -пол и потолок, претерпевает частичные отражения. Слушателя достигают следовательно как прямая, так и целый ряд отраженных волн. Характеристика поля будет при этом определяться суммой характеристик- полей отдельных волн. Здесь безоговорочно применим принцип наложения, поскольку мы не выходим за пределы линейных зависимостей. Необходимо только иметь в виду в высшей степени важное соображение в то время как давления, создаваемые прямой и отраженными волнами, будучи скалярными величинами, складываются алгебраически, — скорости, как векторы, складываются геометрически. Таким образом в этом случае мы должны представлять поле системой уравнений типа (1). [c.11]

Один из простых и доступных способов измерения силы звука представляет собой метод диска Рейли". В этом способе непосредственным объектом измерения является скорость колебаний частиц воздуха. Однако, существующая зависимость между скоростью и звуковым давлением в свободном поле (неограниченном пространстве) позволяет установить связь между отклонениями диска Рейли и звуковым давлением. Метод весьма удобен в тех случаях, когда требуется, чтобы самый прибор, служащий [c.91]

Объяснение состоит в том, что релеево давление и давление излучения, обычно измеряемое при опытах, суть не одно и то же. Давление 5 относится главным образом к простирающейся неограниченно идеальной плоской волне, распространяющейся в перпендикулярном к волновым фронтам направлении, или к ограниченной части такой волны, не соприкасающейся с окружающим невозмущенным пространством. На практике, однако, в большинстве случаев мы имеем дело со звуковыми лучами, поперечные размеры которых конечны и которые пронизывают невозмущенную среду или соприкасаются с ней. В этих условиях между звуковым полем и невозмущенной средой возникает взаимодействие, которое и приводит к появлению давления излучения. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...