Изотермическая и адиабатическая проводимость

Б. Изотермическая и адиабатическая проводимость [c.401]

При статических способах экспериментального определения упругих характеристик материалов процесс деформирования осуществляется сравнительно медленно и температура образца из-за теплообмена с окружающей средой остается практически не измен-ной, т. е. процесс является изотермическим. При динамических способах теплообмен с окружающей средой и передача теплоты в объеме образца обычно малы и процесс деформирования близок к адиабатическому. Поэтому значения упругих характеристик, определяемые в статических и динамических условиях, несколько различаются между собой, хотя это различие часто лежит в пределах точности проводимых измерений. В дальнейшем, если нет специальной ого- [c.18]

Прежде чем приступить непосредственно к вычислению проводимости, сделаем одно замечание. Мы отмечали а параграфе 5.1. первого тома (см. также приложение 5Б), что в теории электропроводности могут встретиться два предельных случая. В адиабатическом пределе средний импульс носителей заряда релаксирует значительно быстрее, чем устанавливается равновесное распределение частиц по энергиям или, как говорят, происходит термализация в системе. Такая ситуация возникает, например, в полупроводниках, когда концентрация электронов проводимости и дырок мала, а средний импульс носителей заряда быстро релаксирует из-за их упругого рассеяния на примесных атомах. Как мы видели в приложении 5Б, в адиабатическом пределе необходимо рассматривать процесс релаксации всех моментов одночастичной функции распределения, поскольку упругие процессы рассеяния сами по себе не приводят к установлению равновесного распределения частиц по энергиям. Относительно проще обстоит дело в изотермическом пределе, когда характерное время термализации носителей заряда значительно меньше времени релаксации их полного импульса. В этом пределе достаточно рассматривать лишь процесс релаксации первого момента одночастичной функции распределения, т. е. среднего импульса. В плазме ситуация близка к изотермической, поскольку сильное кулоновское взаимодействие между электронами быстро приводит к термализации электронной подсистемы. Важно подчеркнуть, что само по себе это взаимодействие не меняет полный импульс электронов, который релаксирует только за счет взаимодействия между электронами и ионами. Из-за эффектов экранирования в плазме электрон-ионное взаимодействие является относительно слабым и может быть учтено а рамках теории возмущений. [c.38]

Для механики твердого тела важны в первую очередь так называемые физические уравнения, которые связывают напряжения с кинематическими переменными (деформациями или скоростями деформаций). Но определяющие соотношения играют большую роль также в различных областях физики, например для процессов теплопередачи, электрической проводимости, массопереноса и т. д. Так как для многих задач механики сплошной среды взаимодействием между механическими и температурными (или электрическими или химическими) процессами можно пренебречь, возможно ограничиться только физическими уравнениями. Например, часть совершающейся при пластическом деформировании материала работы превращается в тепло, однако при достаточно медленном возрастании нагрузки температура частей тела из-за теплообмена со средой едва меняется (так называемый изотермический процесс). С другой стороны, очень быстрые процессы нагружения (без теплообмена с окружающей средой) могут считаться адиабатическими. [c.52]

Между этими четырнадцатью коэффициентами, очевидно, существует ряд соотношений, так как все они могут быть описаны девятью параметрами Возможно, например, выразить адиабатические коэффициенты через изотермические. Для этого систему уравнений (58.3) надо дополнить отсутствующими там уравнениями для и учесть вошедшие сюда два новых изотермических кинетических коэ(1х1)ициента. Однако так как они не имеют существенного физического значения, то, наряду с шестью изотермическими коэ( )фициентами, учитывают еще коэффициенты Эттингсгаузена и Риги — Ледюка. Оставшиеся шесть адиабатических коэфициентов выражают через них. Например, разница между адиабатической и изотермической обратной проводимостью будет [c.229]

Процесс переноса через усредненный элемент. Эффективная проводимость Л усредненного элемента определяется методом сечения Рэлея. Как было показано в 2.1, дробление элемента адиабатическими поверхностями, параллельными потоку, дает завьпиенное значение сопротивления, а изотермическими — заниженное. Применим комбинированное сечение, которое приводит к более точным результатам (погрешность в рассматриваемом случае не превышает 10% [22]). Раэ-делим общий поток Q на три части Gi. бг и (рис. 2.23,а), т. е. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...