Возможные состояния системы — связи и допустимые состояния

Возможные состояния системы — связи и допустимые состояния [c.27]

В соответствии с формулировкой ЗУР в разд. 2.11 отнюдь не исключается возможность того, что данное исходное допустимое состояние связанной системы само является устойчивым состоянием. В этом случае система уже находится в единственном устойчивом состоянии, достижимом ею в условиях изоляции от внешней среды при неизменности каждой из наложенных на систему связей. Более того, в этих условиях система не может отклоняться от данного состояния. В то же время, если начальное допустимое состояние является неравновесным, для установления в системе единственного состояния устойчивого равновесия, при условии изоляции от внешней среды и неизменности каждой из наложенных на систему связей, потребуется некоторое время. Допустим, что при переходе к устойчивому состоянию некоторое внутреннее пассивное сопротивление задержало систему в метастабильном состоянии. В этом случае изолированность системы должна быть временно нарушена, чтобы дать возможность применить нужное каталитическое воздействие для устранения метастабильности. Ясно, что нарушение изолированности связано с необходимостью достижения конечного устойчивого состояния в течение приемлемого периода времени. [c.45]

Отбор как хорошо известно из биологии, связан с выживанием сильнейшей, наиболее приспособленной моды, В синергетических системах отбор совершается по принципу экономии энтропии, сформулированного Моисеевым Н.Н. в виде Если допустимо не единственное состояние системы (процессов), а целая совокупность состояний, согласных с законами сохранения энергии и связями, наложенными на систему (процесс), то реализуется состояние, которому отвечает минимальное рассеяние энергии, или, то же самое, минимальный рост энтропии . В соответствии с этим принципом возможно несколько типов самоорганизации материи, но реализуется та структура, которая обеспечивает минимальный рост или убывание энтропии. [c.62]

В трактовке принципа возможной работы, согласно (4.30), не следует предполагать никакой функциональной зависимости между системой статически допустимых и системой кинематически допустимых функций. Напротив, если и, рассматривают как истинные перемещения в состоянии, характеризуемом напряжениями а,-/ (которые связаны друг с другом законом Гука), то (4.30) приводит непосредственно к теореме Клапейрона [c.89]

Если же маятники расстроены то, хотя обмен энергией и будет иметь место, он будет совершаться таким образом, что первоначально возбужденный маятник будет иметь минимум, отличный от нуля, и только маятник, первоначально находившийся в состоянии покоя, в процессе движения снова возвратится в состояние покоя. Таким образом, одинаковый характер колебаний маятников нарушается их расстройкой. Сначала мы кратко изложим теорию полного резонанса при возможно более простых допущениях (пренебрегая затуханием, а также различием между дугой окружности и касательной к ней в нижней точке траектории, что допустимо при достаточно малых колебаниях). Обозначим через х отклонение маятника /, через Х2 — отклонение маятника II. Если, далее, обозначить через к коэффициент связи , т. е. напряжение в пружине при единичном удлинении ее, деленное на массу, то система дифференциальных уравнений нашей задачи примет следующий вид [c.145]

Считая, что напряженное состояние соответствует положению равновесия, представим, что тело получило малые дополнительные перемещения би. Будем считать, что в объеме тела функции би обладают достаточной степенью гладкости и обращаются в нуль на поверхности где соответствующие перемещения запрещены. Введенные таким образом возможные перемещения не нарушают внутренних и внешних связей системы, т. е. являются кинематически (или геометрически) допустимыми. [c.6]

Гибкость АС, допускающая изменение её структуры и состава в процессе работы. 6. Возможность коллективного обслуживания разл. установок. 7, В АС должен быть предусмотрен диалоговый режим работы, когда осуществляется непосредств. связь человека с системой с помощью спец. языка. 8. В АС необходима простая и быстрая система контроля. Для контроля системы в целом обычно вводят пек-рый синте-тич. критерий, характеризующий работу системы в среднем. Таким критерием может быть результат измерения известной величины если полученные значения находятся в допустимых пределах, то состояние системы считается удовлетворительным. [c.16]

На фиг. 23 точки В -ветви нанесены в виде отклонений Аф = = Ф — фз.з от аппроксиманты Паде Р (3,3), а на фиг. 24 точки Н -ветви изображены в виде отклонений Аф = ф — ф i г от кривой свободного объема. При более подробном изучении этих фигур заметно, что на фоне общего полуколичественного совпадения различных результатов имеются непонятные небольшие расхождения между ними. Так, например, на фиг. 22 одна В -точка ТУрТ-ансамбля с ф = 7 лежит чуть правее кривой Р (3,3), в то время как остальные точки такого рода лежат левее этой кривой, причем отклонение значительно превышает стандартное отклонение, оценка которого приводится в табл. 3. Отчасти это может быть следствием произвола при классификации принадлежности состояния к Н -или В -уровню, а отчасти может быть связано с проблемой эргодичности среди различных подклассов В -состояний. Вторая из этих причин почти наверняка может служить объяснением различных особенностей поведения точек В -ветви при больших давлениях Ф > 10, что подтверждается исследованиями трехмерной геометрической структуры пробных конфигураций. Так, например, структура системы из 32 молекул, соответствующая высшей ТУУГ-точке В -ветви (т = 1,1775, ф = 167 в табл. 2) в общих чертах похожа на соответствующую структуру, описанную Олдером и Вайнрайтом [6], но в деталях существенно отличается от нее. Такой результат не является неожиданным, он вполне согласуется с представлением о том, что в многомерном конфигурационном пространстве конечной системы высокой плотности существуют, возможно даже в довольно большом количестве, различные гнезда допустимых состояний размер этих гнезд зависит от плотности (мы имеем в виду ЖР Т -ансамбль), причем при различных плотностях становятся возможны переходы между разными гнездами в численных расчетах. [c.353]

Определение (принцип Даламбера—Лагранжа (J. R. d Alembert—J. L. Lagrange)). Допустимый гладкий путь q Д- -М называется движением лагранжевой системы со связями (М, S), если в любой момент времени /ед значение [L],(i)- = 0 для всех возможных скоростей I в состоянии [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...