Неоднородное по длине кручение

НЕОДНОРОДНОЕ ПО ДЛИНЕ КРУЧЕНИЕ 1. Линейная задача. Безмоментное состояние [c.236]

Для исследования более высоких степеней неоднородной деформации использовалась другая серия заготовок, имеющих коническую форму. После деформации, распределенной неравномерно по длине образца, конические заготовки перетачивались в цилиндрические образцы, пригодные для испытания на длительную прочность. Кроме того, испытывались также образцы, предварительно деформированные равномерным растяжением и кручением. [c.31]

Рассмотренный выше сдвиг прямоугольного бруска (параллелепипеда) представляет собой однородную деформацию, т. е. относительный сдвиг у для всех параллельных слоев одинаков. Кручение — деформация неоднородного сдвига. Такая деформация возникает в стержне, если закрепить один конец и закручивать другой (рис. 3.7). При этом различные сечения стержня будут поворачиваться на различные углы относительно закрепленного основания стержня. Так, сечение в плоскости а повернется на угол ф = фа, сечение в плоскости Ь — на угол ф = = фб < фа и т. д. При кручении объем тела не изменяется, так как ни сечение, ни длина стержня не изменяются. [c.76]

Рассмотрим малый элемент длиной Ах неоднородного стержня, испытывающего кручение, ограниченный двумя перпендикулярными оси стержня плоскостями Р я (рис. 2). Пусть в сечении плоскостью Р на этот элемент действует некоторый крутящий момент М (х), а площадь сечения стержня будет 3 (х). В сечении стержня плоскостью имеем соответственно [c.293]

Подобное же явление наблюдается и при других способах нагружения. Так, например, при пластическом кручении цилиндрического образца с поперечным отверстием распределение местных сдвигов по длине образца неоднородно. На кромке отверстия имеются зоны максимальной деформации, а на некотором расстоянии от этих зон наблюдаются зоны пониженной деформации, что, очевидно, связано с разгружающим действием надреза (рис. 18.4). Если же добавить в менее напряженных местах сечения дополнительный, но более мягкий, чем основной, надрез, то он, несколько повышая концентрацию в тех местах, где он нанесен, в то же время будет уменьшать концентрацию вблизи основного надреза и тем способствовать более равномерному распределению напряжений и, как следствие, повышению конструктивной прочности. Этим объясняется и уменьшение упругой концентрации при растяжении полосы со многими отверстиями (рис. 18.5). [c.115]

Мы рассмотрим чистое кручение непрерывно-неоднородного стержня, у которого в каждой точке имеется плоскость упругой симметрии, нормальная к образующей, а коэффициенты по длине не меняются. Уравнения теории кручения мы выведем не пользуясь материалом главы 3, а непосредственно. Предположим, что только две составляющие напряжения не равны нулю и не зависят от продольной координаты 2, а остальные четыре равны нулю. Приняв какую-нибудь точку на торце за начало координат и направив ось 2 параллельно образующей цилиндра, запишем основную систему уравнений в цилиндрических координатах следующим образом [c.299]

Рассмотренные в главе 6 задачи о кручении стержней все были решены приближенно на боковой поверхности граничные условия удовлетворялись точно, а на торцах — приближенно. На торцевых поверхностях усилия не задавались, а задавались скручивающие моменты, к которым и должны были приводиться касательные усилия. Но для кругового цилиндра конечной длины, полого или сплошного, однородного или неоднородного, можно получить и точное решение (по крайней мере, для частных случаев анизотропии и неоднородности), т. е. найти напряжения, соответствующие касательным скручивающим усилиям, распределенным по торцам по заданному закону, при незагруженной или закрепленной боковой поверхности и поверхности полости (если она имеется). [c.362]

Сначала изучим кинематические последствия теплового воздействия на стержень. С этой целью выделим бесконечно малый элемент стержня длиной dx (рис. 25.1а) и рассмотрим взаимные перемещения смежных плоских сечений А и А , при этом следует учесть поступательное смещение du (рис. 25.1 б), связанное с изменением длины геометрической оси, а также повороты dпоперечного сдвига и кручения при этом считаются отсутствующими, вследствие чего dv = dw — dipx = 0. [c.443]

Кручение. Кручение, как изгиб и многие другие способы нагружения, уже в упругой области вызывает неоднородное распределение напряжений по сечению. Переход в пластическую область происходит неодновременно по объему тела пластическая область возникает сначала на поверхности. При дальнейшем увеличении крутящего момента наружная пластическая зона постепенно увеличивается, а цетральное упругое ядро уменьшается (рис. 3.13). Точные измерения показывают, что при пластическом кручении цилиндрических образцов их длина слегка увеличивается (до 4%), а диаметр уменьшается, что сле- [c.141]

Формулы для подсчета напряжений и деформаций при кручении см. в гл. 3. При этом виде испытания пластическая деформация до образования видимых трещин происходит практически равномерно по длине образца, форма которого остается цилиндрической в течение всего процесса деформации. Появляющаяся в процессе испытания неоднородность пластической деформации по длине образца, по-видимому, связана с образованием и развитием трещин на поверхности образца дальнейшее развитие деформации происходит сосредоточенно в зоне будущего излома (рис. 15.11,а и б). Впервые это явление было обнаружено М. В. Якутовичем и Ф. П. Рыбалко [34, с. 99]. [c.49]

Сказанное выше приводит к выводу, что термо-э. д. с., возни-, кающая в термоэлектрической цепи (рис. 4-2-1), зависит лишь от температуры мест соединения 1 и 2 различных термоэлектрически однородных по всей длине проводников Л и В и от их природы и не может зависеть от распределения температур в каждом ее отдельном термоэлектрически однородном проводнике. Однако получить на практике термоэлектрически однородные по всей длине проводники, особенно из сплавов неблагородных металлов, не легко. Необходимо также иметь в виду, что и химически однородный проводник становится источником паразитных термо-э. д. с., когда его части отличаются друг от друга физическим состоянием. Например, термо-э. д. с. термоэлектрического термометра может измениться, если термоэлектроды подвергаются действию магнитного поля или механическим воздействиям (сжатию, растяжению, кручению). Следует обратить внимание и на то, что металлы в отпущенном состоянии обычно имеют иное значение термо-э. д. с., чем в закаленном. Это особенно проявляется у сплавов. Местные загрязнения термоэлектрода также изменяют его термоэлектрические свойства. Если термоэлектрический термометр будет изготовлен из электродов с некоторой степенью термоэлектрической неоднородности, то при погружении в среду с неравномерным температурным полем образующиеся в нем паразитные термо-э. д. с. будут искажать его суммарную термо-э. д. с. тем больше, чем больше степень их неоднородности. Значение паразитной термо-э. д. с. зависит также и от степени неравномерности температурного поля среды. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...