Адиабатический и изотермический потенциалы

Адиабатический и изотермический потенциалы [c.24]

Как видно из (4.19) и (4.20), в случае адиабатического и изотермического квазистатических процессов потенциалом служит работа внешних сил и она может быть определена из равенства [c.64]

Таким образом, в случае, когда в качестве независимых переменных выбраны (5hT и Т, функция (4.22) является потенциалом для тензора деформации упругого тела. Легко показать, что в независимых координатах aur и Т для адиабатического и изотермического процессов деформирования тела потенциалом тензора деформаций является функция [c.65]

Различие упругих постоянных при адиабатическом и изотермическом процессах. Вследствие отмечавшегося выше различия упругих потенциалов при адиабатическом и изотермическом процессах упругие постоянные в уравнениях закона Гука при этих двух процессах в незначительной, правда, мере, но все же отличаются друг от друга. [c.467]

Здесь и ниже упругие потенциалы при адиабатическом и изотермическом процессах не различаются. [c.474]

Преобразование Лежандра позволяет получить энтальпию как функцию напряжений и энтропии и свободную энтальпию как функцию напряжений и температуры. Таким образом, потенциалом напряжений для изотермического процесса служит свободная энергия, для адиабатического — внутренняя энергия. Аналогичным способом получаются различные потенциалы деформаций для изотермического и адиабатического случаев. [c.253]

Напомним физический смысл введенных термодинамических потенциалов. Как видно из уравнений (1.5.3) и (1.5.4), при изотермическом процессе (dT = 0) элементарная работа де( юрмации совершается за счет возрастания свободной энергии подобно тому, как при адиабатическом процессе dS = 0) эта работа происходит за счет возрастания внутренней энергии. [c.27]

Итак, применение принципов термодинамики позволило доказать существование потенциалов напряжений ( запасенных энергий ) в изотермическом и адиабатическом процессах. [c.421]

Покажем, как эта формула может быть получена с помощью термодинамических потенциалов. Рассмотрим сначала тепловой двигатель. Полезная внешняя работа в простейшем случае двигателя с двумя источниками тепла производится в результате двух изотермических и двух адиабатических процессов. При обратимом проведении процесса полезная внешняя работа изотермического процесса равняется убыли энергии Гиббса I — Т8, а работа адиабатического процесса — убыли энтальпии /. Поэтому максимальная полезная внешняя работа за один цикл составит (в дальнейшем индексы 1, 2, 3, 4 характеризуют состояния рабочего тела, вследствие обратимости всех процессов они находятся в соответствии также с состоянием теплоотдатчика и окружающей среды в начале и в конце теплового контакта между ними и рабочим телом) макс = [ (/ — Т8)х — (/ — Т8)2 + (/2 — з) + — Г5)з - (/ - Г5),] + (/4 - /1). [c.140]

Итак, функция Ohrehr — A для адиабатического и изотермического процессов является потенциалом тензора деформаций. [c.65]

Существование функции э естественно связывается с приписываемой упругой среде способностью аккумулировать работу внешних сил при нагружении и возвращать запасенную энергию при разгружении. Представление о п. э. можно связать с термодииамическимн потенциалами — свободной энергией (в изотермическом процессе) или внутренней энергией (в адиабатическом). По существу, соотношение (1) выражает первое начало [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...