Дифференциальные уравнения энергии для течения в круглой трубе

S-1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ЭНЕРГИИ ДЛЯ ТЕЧЕНИЯ В КРУГЛОЙ ТРУБЕ [c.132]

В гл. 4 мы уже вывели дифференциальное уравнений энергии для стационарного ламинарного течения с умеренными скоростями в круглой трубе в отсутствие внутренних источников тепла, градиентов концентрации и градиента давления — уравнение (4-33). Здесь мы ограничимся анализом течения с постоянными физическими свойствами и запишем следующее выражение для энтальпии совершенного газа [c.132]

Расчет теплообмена в термическом начальном участке при ламинарном течении жидкости в круглой трубе аналогичен расчету для постоянной температуры стенки. Решению подлежит то же дифференциальное уравнение энергии (8-29), изменяется только граничное условие. Если в предыдущей задаче постоянной была температура стенки, то в рассматриваемом случае постоянен градиент температуры жидкости у стенки. Для получения решения в виде собственных значений в [Л. 9] использован метод разделения переменных и теория 158 [c.158]

Чтобы получить исходное дифференциальное уравнение энергии, вернемся к соответствующему уравнению для ламинарного течения в круглой трубе (4-33). Энтальпию жидкости определим из соотношения di= dt. Ограничимся анализом стабилизированного течения (Wr = 0) при осесимметричном обогреве [( // Ф = 0]. Не будем учитывать также аксиальную теплопроводность [d4/dx =0). [c.192]

Используем рассмотренные уточнения для решения задачи о теплообмене при развитом турбулентном течении в круглой трубе с постоянной плотностью теплового потока на стенке в более общем виде. Дифференциальное уравнение энергии (9-10) решается теперь без допущений, упрощающих алгебраические преобразования. Отношение коэффициентов турбулентного переноса тепла и импульса по Дженкинсу принимается только для турбулентного ядра течения. Коэффициент турбулентного переноса тепла в подслое (до +=42) вычисляется по [c.207]

При малых скоростях вынужденного движения жидкости значительную роль играют гравитационные силы. Рассмотрим одну из наиболее простых задач о суперпозиции ламинарной вынужденной и естественной конвекции — стабилизированное в тепловом и гидродинамическом отношении течение в вертикальной круглой трубе. Эта задача решалась разными авторами [18—21]. Результаты совместного решения дифференциальных уравнений движения и энергии получены при условии, что физические свойства (за исключением плотности) не зависят от температуры, зависимость плотности от температуры линейная, а градиент температуры по длине — постоянный. Возможны два случая [c.219]

Развитое ламинарное течение в трубах жидкости с зависящими от температуры физическими свойствами сравнительно просто поддается аналитическому расчету. В этом случае существенное значение имеет только зависимость вязкости жидкости от температуры. Дифференциальные уравнения движения и энергии для развитого ламинарного течения в круглой трубе при постоянной плотности теплового потока на стенке определяются [c.311]

Расчет теплообмена при полностью развитом турбулентном течении в круглой трубе жидкости, вязкость которой зависит от температуры, для случая д"о= onst провел Дайсслер, Л. 6]. Дифференциальные уравнения движения и энергии Дайсслер так же, как и для ламинарного течения, решал по методу последовательных приближений. [c.315]