Уравнения движения стержня, имеющего продольное движение

Уравнения равновесия стержня, имеющего продольное движение, были выведены в 22. В более общем случае стержень может иметь кроме относительной скорости w (рис. 7.9) переносную скорость V точек трубки, с которой в данный момент совпадает стержень. Воспользовавшись принципом Даламбера, получим уравнения движения для стержня постоянного сечения (в безразмерной форме) [c.174]

Вследствие как продольных, так и крутильных колебаний стержень может давать простые тоны. Легко вычислить соответствующее им число колебаний и положение узлов. Достаточно будет показать это для продольных колебаний, так как крутильные отличаются от них только другим значением скорости распространения. Представим дифференциальное уравнение движения в виде [c.362]

Уравнение для перемещений остается без изменения, так как при установившемся движении форма стержня может быть определена как форма неподвижной трубки, с которой совпадает стержень. Для гибких тонких стержней распределенный момент, вызванный инерцией вращения, как правило, является малым, и им можно пренебречь (J 0). Если слагаемое, зависящее от скорости продольного движения, объединить с осевой силой [как это сделано в (5.6)], то уравнения, характеризующие стационарное движение стержня, эквивалентны уравнениям равновесия. Сила Q, входящая в уравнение моментов, может быть заменена на Q< так как справедливо равенство [c.107]

Рассмотрим, например, прямолинейный стержень, нагруженный продольной силой N = N0- - Nt соз (i)t. Если пренебречь осевыми деформациями в невозмущенном состоянии, то линеаризованное уравнение возмущенного движения будет иметь вид (4.7). Представляя решение в виде [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...