Основы кинетической теории теплоемкости

Основы кинетической теории теплоемкости [c.96]

ОСНОВЫ КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ТЕПЛОЕМКОСТИ [c.121]

Зависимость теплоемкости от температуры. Из физики известно, что молекулярно-кинетическая теория теплоемкости устанавливает значение теплоемкости идеального газа только в зависимости от его атомности (степеней свободы). В основе этой теории лежит закон о равномерном распределении внутренней энергии по степеням свободы поступательного и вращательного движений молекул. Поэтому удельная внутренняя энергия одного моля идеального газа пропорциональна числу степеней свободы и определяется выражением [c.29]

Из диаграммы следует, что при анализе эволюции системы при различных скоростях деформирования необходимо применять характерные для каждой области критерии. Отмечено, что для области I целесообразно использовать пластичность, твердость, предел прочности для области II — теплоемкость, температуру плавления, скрытую теплоту плавления, энтальпию для области III — скрытую теплоту испарения, температуру кипения. Этот вывод согласуется с предпосылками термодинамических теорий прочности, в основу которых положены термодинамические константы (скрытая теплота плавления, энтальпия), и кинетической теории С.Н. Журкова, связывающей максимальную энергию активации разрушения со скрытой теплотой испарения. [c.151]

Опытные данные и точные расчеты на основе молекулярно-кинетической теории газов показывают, что теплоемкость газа, определенная соотношением (4.3) даже для какого-нибудь определенного процесса (например, Ср или с ), зависит от температуры, при которой подводится теплота йд. [c.64]

ВВЕДЕНИЕ основы ТЕОРИИ КРИВАЯ СОСУЩЕСТВОВАНИЯ И КРИТИЧЕСКАЯ ИЗОТЕРМА ДАННЫЕ ДЛЯ СЖИМАЕМОСТИ И УДЕЛЬНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ СВОДКА РЕЗУЛЬТАТОВ ДЛЯ а, Р, V, и б ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННЫЕ ФЛУКТУАЦИИ ПЛОТНОСТИ ПОВЕРХНОСТНОЕ НАТЯЖЕНИЕ В КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКЕ СИСТЕМЫ ЖИДКОСТЬ-ГАЗ КИНЕТИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ РЕЗУЛЬТАТЫ ПРИ БОЛЬШИХ ЗНАЧЕНИЯХ О ВЫВОДЫ [c.231]

В предыдущей главе (см. 4.6) на основе кинетической теории газов была получена формула (4.23) для молярной внутренней энергии идеального газа U = 4,l57niT. Так как Ст,р = dUjdT, то молярная изохорная теплоемкость [c.57]

Однако в ряде случаев можно использовать приближенные значения теплоемкостей газов, полученных на основе молекуляр-но-кинетической теории теплоемкости. Согласно этой теории киломольные теплоемкости идеальных газов зависят только от атомности газа и не меняются с изменением температуры. [c.40]

В качестве примера использования феноменологического метода можно указать на работу Л. Мура (J. Aeronaut. Sei., 1952, 19 8, 505—518 русский перевод в сб. перев. Механика , 1953, № 5), в которой, по-видимому, впервые было исследовано влияние равновесной диссоциации на характеристики ламинарного пограничного слоя плоской пластинки. Исследование Мура охватило диапазон чисел Маха от 1 до 20. Уравнения ламинарного пограничного слоя преобразовывались так, чтобы их можно было решать на моделирующих счетных машинах и использовать экспериментальные данные об изменении свойств воздуха с температурой. При температурах более высоких, чем те, для которых в то время имелись данные, изменения свойств воздуха рассчитывались на основе кинетической теории. Было обнаружено, что учет переменности теплоемкости газа с температурой приводит к значительному уменьшению теплопередачи и мало сказывается на коэффициенте сопротивления. [c.527]

Теплоемкости с , и с в идеально газовом состоянии рассчитываются методами квантовой статистики на основе данных о структуре молекул данного вещества и табулируются [9, 17]. Если такие данные отсутствуют, то можно воспользоваться приближенным значением, полученным из моле-кулярно-кинетической теории [c.121]

Объяснение правил Дюлонга и Пти и Неймана — Копна можно получить из классической кинетической теории, по которой на основе закона о равномернодм распределении энергии на каждую из степеней свободы в расчете на один моль приходится теплоемкость С,, равная /г Я- Поскольку для колебаний атомов или ионов в кристаллической решетке твердых тел следует принять шесть степеней свободы (три из них относятся к кинетической и три — к потенциальной энергиям), получаем, что для одного грамм-атома [c.259]

Большим шагом вперед в изучении физических свойств газов и развитии теории их было определение опытным путем в 1813 г. Делярошем и Бераром значений теплоемкостей Ср и б. . Первичные основы теории теплоемкостей газа многим обязаны работам Клаузиуса. Кинетическая теория газа, созданная впоследствии, позволяла проводить вычисление значений теплоемкостей Ср и идеального [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...