Первое начало термодинамики для простых тел

Первое начало термодинамики для простых тел [c.23]

Рассмотрим аналитическое выражение первого начала термодинамики для простых тел, для которых обычно принимается, что внутренняя энергия есть функция температуры и удельного объема, а энтальпии — температуры и давления [c.24]

Из сопоставления соотнощений (1.32, 1.33 и 1.34) первое начало термодинамики для простых тел формулируется в следующем виде [c.25]

Выражения для теплоемкостей идеальных газов при постоянном объеме (с и при постоянном давлении (с ) получаются из основного выражения первого начала термодинамики для простых тел (соотношение 1.36), определения теплоемкости (соотношение 1.25) и закона Джоуля (соотношения 1.40, 1.41) [c.26]

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ ПРОСТЫХ ТЕЛ [c.32]

Соответственно формулируется основное выражение первого начала термодинамики для простых тел, состояние которых определяется значениями двух независимых переменных, например р и V (по балансу рабочего тела) [c.33]

Сопоставляя уравнение (2.9) с выражениями для полных дифференциалов внутренней энергии (2.20) и энтальпии (2.21), получаем аналитическое выражение первого начала термодинамики для простых тел, в котором все приращения независимых переменных допускают экспериментальное измерение [c.36]

Анализ уравнения (2.25) показывает, что выражение первого начала термодинамики для простых тел приводится к виду дифференциального бинома двух независимых переменных Ьд=Мйх+Ыйу, для которого, применяя известные правила математики, например соотношения взаимности, можно установить, является ли он полным дифференциалом или нет и при каких условиях неполный дифференциал перейдет в полный. [c.36]

В основу вывода дифференциального уравнения теплопроводности положено первое начало термодинамики для простых тел [c.199]

В. Первое начало термостатики и первое начало термодинамики для простых тел [c.36]

Сопоставляя выражения первого (1.36) и второго (1.82) начал термодинамики для простых тел, получим [c.57]

Сопоставление выражений первого (2.25) и второго (5.5) начал термодинамики для простых тел приводит к уравнению вида [c.71]

Исходное (основное) выражение первого начала термодинамики для единицы количества вещества для простых тел формулируется в форме [c.24]

Этим, по существу, обычно и ограничивается запись первого начала термодинамики в аналитической форме для простых тел (соотношение 1.36). [c.26]

Выражение первого начала термодинамики (внешний баланс) для простых тел, соответствующее выражению первого начала термостатики (52) [c.37]

Рассмотрим выражение для элементарной полезной работы dL, которая может быть произведена данном физическом процессе над внешним объектом работы. В простейшем случае это выражение имеет вид Ada, где а —внешний параметр, характеризующий данное явление, а Л—так называемая обобщенная сила, относящаяся к этому параметру. В случае тепловых процессов dL = — Vdp откуда видно, что внешним параметром является взятое с обратным знаком давление окружающей среды, а роль обобщенной силы играет объем тела. Поэтому, заменив в найденных выше термодинамических соотношениях (ом. 4-М) давление р эквивалентной ей в условиях 1ра0сматриваем 0Г0 явления величиной а, а V эквивалентной величиной А, получим искомое соотношение, определяющее особенности данного явления. На первый взгляд этот прием кажется формальным, однако это не так. Действительно, искомое соотношение могло бы быть получено и непосредственно из первого и второго начал термодинамики для этого достаточно было бы проделать все те выкладки, которые были проделаны при выводе приведенных в 4-11 соотношений. С помощью указанного приема можно избежать повторения выкладок ясно также, что, поскольку используемое термодинамическое соотношение является следствием первого и второго начал тер.модинамики, а соответствие между величинами р и а и У и Л установлено верно, нет оснований сомневаться в правильности окончательного результата. [c.153]

Введение. В то время как в первом томе предполагалось, что в процессе упругого или необратимого деформирования твердого тела температура остается постоянной, в этой главе будут рассматриваться различные случаи, когда температура изменяется при нагружении или разгрузке. В приложениях можно встретить р-яд простых тепловых явлений, для описания которых достаточно включить температуру как характеристику состояния в уравнения, связывающие компоненты тензора деформаций с компонентами тензора напряжений так будет, например, в случае, когда нужно определить температурные напряжения в неравномерно нагретом теле. В других случаях бывает необходимо использовать первое и второе начала термодинамики и учитывать превращение внешней механической работы или внутренней энергии упругого деформирования в тепло и наоборот, как, например, в случае, когда нужно определить изменение температуры упругого тела или жидкости, происходящее в результате мгновенного деформирования или внезап- ного приложения нагрузки. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...