Нагрев плазмы ударный

В [4] развита альтернативная модель выравненных параметров зоны пробоя, позволившая производить упрощенные расчеты с достаточной для практического использования результатов точностью. Предполагается, что поглощаемая в плазме энергия лазерного излучения целиком расходуется на ускорение и нагрев захватываемого ударной волной невозмущенного воздуха, а средние по объему плазменного очага (эффективные) значения параметров описываются системой уравнений следующего вида [c.152]

Измеренная величина температуры составляет около 5-10 °К это позволяет заключить, что нагрев плазмы осуществляется частично за счет выделения джоулева тепла, частично за счет неадиабатического ударного разогрева и только в незначительной степени за счет адиабатического сжатия. [c.555]

Ударный нагрев плазмы. Тот факт, что скорость магнитного поршня должна составлять около 1/280 скорости света для того, чтобы нагреть плазму до температуры 4-10 °К, накладывает ограничения на величину электрической энергии, которую [c.555]

Импульсный нагрев газа прп его быстром сжатии до состояния излучающей плазмы осуществляется в движущихся со сверхзвуковой скоростью ударных волнах, создаваемых в т. н. ударных трубах, к-рые применяются для определения атомных л молекулярных констант и сечений элементарных фотопроцессов. Интенсивное излучение со сплошным спектром, близким к излучению абсолютно черного тела при Т до 10 К, наблюдается в сильных ударных волнах, образующихся при выходе детонационной волны из кумулятивного канала заряда взрывчатого вещества в газ (воздух, инертный газ) при давлении 1 атм. Эти т. н. взрывные И. о. и. с (2,4—6)-10 К, 0 3— [c.224]

Пример использования нетепловых электронов для изохорного нагрева плазмы представлен в [96], где нетепловые электроны с энергией 15 кэВ вызвали большой нагрев и взрыв слоя алюминия толщиной 3 мкм, приводящего при своем расширении к генерации ударной волны с амплитудным давлением 1,3 ТПа. [c.378]

Исследования проводились на чистом титане и сплаве титана с 6% А1 и 4% V. Образцы подвергались действию плазменной струи азота с добавкой водорода в отношении 15 1. Нагрев проводился плазменной струей до различных температур, включая 500° С с последующим охлаждением до комнатной температуры. После охлаждения цикл нагрева повторялся. После воздействия плазмы суммарно в течение 10 мин образцы испытывались на растяжение, ударную вязкость и микротвердость. Все испытания показали отсутствие заметного вредного влияния плазменной струи, состоящей из азота и водорода. [c.88]

Необходим значительный прогресс, если мы хотим достичь стократного повышения температуры, нужного для того, чтобы началась реакция В — О. Вследствие уменьшения проводимости плазмы с ростом температуры омический нагрев при высоких температурах значительно затрудняется поэтому дальнейшего исследования заслуживает только ударный нагрев. [c.555]

Хранение плазмы. При только что проведенном анализе предполагалось, что для ударного нагрева плазмы используется разряд тока. Если газ нагрет до температуры, при которой начинается термоядерная реакция, то такая температура должна поддерживаться в течение времени, достаточного для того, чтобы вернуть энергию, потраченную на нагрев, и получить добавочную энергию, которая делала бы процесс экономически выгодным. Выполнение заданных условий потребует, чтобы плазма сохранялась почти в течение секунды, в то время как для нагрева нужны сотые доли микросекунды. Во время цикла ударного нагрева ранее упомянутой неустойчивостью плазмы можно пренебречь, так как время развития возмущения имеет тот же порядок, что и время движения иона по трубке туда и обратно, а это время больше длительности цикла нагрева. Однако при хранении плазмы проблема устойчивости снова становится очень важной. При рассмотрении цикла нагрева не налагалось каких-либо условий, которые помешали бы использованию стабилизирующих полей. Если главный конденсатор действует так, что магнитное поле сжимает плазму до объема, равного 0,09 объема разрядной трубки (радиус цилиндрического столбика плазмы равен 0,3 радиуса разрядной трубки), а затем ток резко падает, то магнитный поршень остановится тоже на расстоянии [c.556]

Здесь Eq и Т р — нач. энергия и объём сжимае.мого газа, Е V его конечные энергия и объём, -у — отношение теплоёмкостей с /су при пост, давлении и объёме. И.з (6) следует, что в системах с И. у. для достижения наибольшего сжатия целесообразно стремиться к уменьшению величины Л й, что в принципе возможно нри медленном сжатии, когда ударные волны, создающие нач. нагрев, являются слабыми. Из ф-лы (3) видно, что в таких системах выгодно использовать вещества с большим атомным весом, т. к. нри. заданной темп-ре и давлении разлёт будет происходить с меныпими скоростями, Поэтому в системах И. у. иногда используют оболочки из тяжелых материалов. Препятствием к достижению высоких степеней сжатия является гид-родинамич. неустойчивость (см. Неустойчивости плазмы), приводящая к ограничению макс. плотности из-за нарушения симметрии в конечной фазе сжатия. Для устойчивости системы И. у. необходима также симметрия и однородность нач. состояния миллени и сжимающего давления. Плотность вещества в конечном сжатом состоянии зависит не только от величины нач. подогрева и развития неустойчивости, но и от сопро- [c.145]

В мощных ударных волнах происходят интенсивные сжатие и нагрев вещества и тем самым создается уникальная возможность исследований его фундаментальных свойств в экстремальных условиях. Сжимаемость среды под действием давления и зависимость ее плотности от температуры или энергосодержания описываются уравнениями состояния. Уравнение состояния выражает индивидуальные свойства вещества и необходимо для любых расчетов высокоэнергетических процессов в сплошной среде. По этой причине проблема широкодиапазонных уравнений состояния явилась стимулом для становления и развития физики ударных волн и до сего времени остается одним из основных направлений исследов4ний. При решении многих современных задач возникает необходимость рассчитывать состояния вещества, находящегося в разных своих точках как в конденсированной, так и в газовой фазах одновременно. Возникает необходимость объединения теоретических представлений и экспериментальных данных для различных фазовых состояний. По этой причине мы сочли целесообразным включить в эту книгу некоторые результаты исследований в области физики неидеальной плазмы. [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...