Ньютона проекции импульса

В эти выражения для изменений, испытываемых при ударе тремя характеристическими величинами и, v, Ь, входят две неизвестные проекции X, У реактивного импульса, а потому, чтобы сделать задачу определенной, необходимо ввести еще два условия. Заметим теперь же, что к одному из них мы придем, допуская применимость также и в этом случае эмпирического закона Ньютона, а другое будет получено из исследования влияния трения. [c.493]

Уравнениям (17.34) также соответствуют шесть скалярных уравнений. Таким образом, мы имеем двенадцать скалярных уравнений, содержащих тринадцать неизвестных величин проекции векторов ЛУ1 = У1 —VI, ЛУ2 = а —Уз, До)1, Дша и модуль импульса 5. Еще одно уравнение дает гипотеза Ньютона (17.8) [c.391]

На рассматриваемый объем жидкости, кроме того, будет действовать сила со стороны тела, ибо если поток будет на тело оказывать давление, выражаемое результирующей силой F, проекции которой суть X, Y, то, по третьему закону Ньютона о равенстве действия и противодействия, тело будет действовать на рассматриваемую жидкость с силой —X, —У. Эти силы дадут импульсы (в единицу времени) [c.120]

Закон сохранения массы 2. Закон сохранения импульса (Второй закон Ньютона о движении) 3. Закон сохранения и превращения энергии 4. Второй закон термодинамики 1. Уравнение неразрывности течения 2, 3, 4. Уравнение количества движения в проекциях на оси координат. V, у, г 5. Уравнение энергии 6. Уравнение изменения энтропии газа [c.7]

Изложение применения метода Монте-Карло для исследования жидкостей будет неполным, если хотя бы кратко не коснуться его соотношения с методом молекулярной динамики, рассмотренным в гл. 4 первого тома. Объединяет оба эти метода то, что они применяются к малым конечным системам, используют одинаковые периодические граничные условия, оба дают для подобных систем точные решения, но для различных задач. В методе молекулярной динамики асимптотически точные результаты в принципе получаются путем усреднения по времени функций фазового пространства вдоль одной или нескольких характерных фазовых траекторий системы с помощью интегрирования элементарных уравнений движения Ньютона для системы. Равновесные свойства получаются в результате усреднения по времени, проводимого после затухания переходного процесса, обусловленного выбором начального состояния. В методе Монте-Карло асимптотически точные результаты для средних по различным конфигурациям, определяемых в том или ином статистическом ансамбле, получаются путем усреднения по случайным блужданияль в этом конфигурационном пространстве. (Различие двух методов, заключающееся в том, что в методе молекулярной динамики траектория определена в фазовом пространстве координат и импульсов системы, а в методе Монте-Карло — в конфигурационном пространстве, являющемся проекцией фазового пространства на координаты [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...