Коэффициент деполяризации жидкостях

В качестве примера на рис. IV приведены репродукции снимков тонкой структуры линии Релея в различных жидкостях, полученные на установке, изображенной на рис. 32. Обработка таких снимков позволяет находить частоты компонент, распределение интенсивности и коэффициент деполяризации. [c.183]

В трех жидкостях измерялись также во всем температурном интервале сжимаемость и коэффициент деполяризации и выполнены вычисления относительной интенсивности / //зо°с по формуле, аналогичной (18.7). Все эти результаты приведены в табл. VL Хорошее согласие вычисленных и измеренных значений указывает на то, что практически весь температурный ход интенсивности определяется температурным ходом и А . Некоторое отступление вычисленных значений от измеренных при высокой температуре обусловлено приближением к критической температуре, где (18.7) перестает быть справедливой (см. 2). [c.252]

Использование для этой цели коэффициента деполяризации рассеянного света, измеренного в жидкостях, встречает значительные трудности, поскольку до сих пор не удалось получить строго количественной зависимости между измеряемой величиной коэффициента деполяризации и оптической анизотропией молекул жидкости. [c.254]

Ti==2,16 10" с /с, Т2=3 Ю с /сир О,385, дает А ==0,42, что находится в прекрасном согласии с измеренным А =0,43. Хотя нужно полагать, что такое хорошее согласие вызвано случайными обстоятельствами, поскольку и Тз определяются экспериментально со значительной погрешностью, однако формула (7.35) дает обнадеживающие результаты и должна быть испробована на большом числе жидкостей, когда для них будут надежно установлены т , и другие необходимые параметры. В прежних теоретических исследованиях изложен ряд попыток на основании различных молекулярных теорий рассчитать коэффициент деполяризации рассеянного света в жидкостях. [c.255]

Из сказанного следует, что для описания рассеянного излучения достаточно знать степень деполяризации Ago и абсолютный коэффициент рассеяния Rgo- Rm обычно находят при помощи относительных измерений, сравнивая интенсивность света, рассеиваемого исследуемой жидкостью, с интенсивностью света, рассеянного в тех же условиях эталонной жидкостью, значение абсолютного коэффициента рассеяния которой известно. В качестве эталона чаще всего используется бензол 2. В этом случае [c.109]

Резюмируя, можно сказать, что теперь экспериментальные значения коэффициента рассеяния всех жидкостей, полученные разными исследователями, хорошо согласуются друг с другом. Во всех случаях результаты можно объяснить с помощью обычной формулы Эйнштейна, хотя конкретные соотношения, связывающие диэлектрическую проницаемость и плотность, как, например, формула Лорентц — Лоренца, дают завышенные значения для коэффициента рассеяния в жидкостях. Применение лазеров обеспечило высокую точность измерений деполяризации рассеянного излучения [106]. В работе [19] тщательно проанализированы экспериментальные и теоретические аспекты измерения деполяризации в газах, и для многих молекул определена анизотропия поляризуемости. [c.110]

Смесь света, рассеянного вследствие флуктуаций плотности и флуктуаций анизотропии, характеризуется некоторым коэффициентом деполяризации А (см. формулу (160.5)), который определяется относительными вкладами деполяризованного света и поляризованного света. Расчет интенсивности света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, встречает большие трудности, поскольку флуктуации анизотропии не могут быть вычислены таким же путем, как флуктуации плотности. Однако задача о расчете соответствующей интенсивности была решена феноменологически для определенной модели жидкости. Мы не будем воспроизводить здесь этот расчет, но учтем вклад света, рассеянного вследствие флуктуации анизотропии в общую интенсивность, пользуясь значениями коэффициентов деполяризации, как это сделано Кабаниом (1927). Пусть суммарная интенсивность рассеянного света есть У = / + 1, где / выражается формулой (160.2) для 0 = 90° (в дальнейшем будем обозначать ее /д ), а 1 есть интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии. Если принять, что падающий естественный свет распространяется вдоль оси У (рис. 29.8), наблюдение рассеянного света производится вдоль оси X, а ось Z перпендикулярна к плоскости рассеяния, то / = / и I = -Ь и, следовательно, [c.591]

Измерения Динтциса и Стейна [59] дали чрезвычайно малое значение деполяризации для аргона р = 0,06. Лазерные эксперименты позволили отделить фоновую поляризацию, связанную с очень слабой вращательной структурой спектра комбинационного рассеяния. По этой причине найденные ранее значения коэффициента деполяризации непрерывно исправляются в сторону уменьшения [180, 48]. Дж. Принс и В. Принс [152, 153] показали из довольно общих соображений, что выражение (17) справедливо для жидкостей. [c.110]

Как будет показано в 3, п. 1, спектр рассеянного света имеет триплетную структуру центральную компоненту Релея и две компоненты Бриллюэна — Мандельштама. При использовании лазеров удается измерить деполяризации отдельных компонент. Коэффициент деполяризации линий Релея и Бриллюэна — Мандельштама для различных жидкостей был измерен Рэнком и др. [156]. [c.110]

При сложившемся положении представляется рациональным связать коэффициент деполяризации, измеренный в жидкости, с параметрами, характеризующими другие явления. Такую связь можно найти, рассчитывая различные эффекты в жидкости на основании феноменологической теории. Принимая максвелловскую схему вязкости релаксирующей жидкости (с одним временем релаксации), Леонтович [39] рассчитал степень деполяризации рассеянного света (см. 6, формула (6,28)). [c.255]

В корреляционной теории рассеяния света Рытов [401 находит формулу для коэффициента деполяризации в маловязких жидкостях (7.35), учитывающую два времени релаксации и [c.255]

На основании этой общей теории Букингема Стефан рассматривает случай идеального газа и приходит к результатам, уже разобранным в 4. Им рассматривается также деполяризация рассеянного света в реальном газе, причем оказывается, что деполяризация в этом случае может быть выражена через второй и третий вириальные коэффициенты деполяризации , которые могут быть в принципе определены экспериментально. Особый интерес представляют попытки вычислить коэффициент деполяризации в жидкостях. Для сферически симметричной изолированной молекулы (инертные газы) молекул с центром инверсии, и [c.260]

Степень деполяризации света, рассеянного в жидкостях в случае Sn U, 5пВг4 и промежуточных молекул, падает с повышением температуры. Такая же закономерность наблюдается в случае п-пентана, изопентана и этилового эфира (табл. VI). Такой ход зависимости деполяризации от температуры представляется естественным, поскольку при переходе от жидкости к газу коэффициент деполяризации должен уменьшиться, грубо говоря, на порядок величины. [c.266]

Характер уменьшения деполяризации с ростом температуры, разумеется, может оказаться различным, если учесть индивидуальные особенности межмолекулярных взаимодействий в жидкостях. Представляет значительный интерес исследование коэффициента деполяризации при понижении температуры в таких жидкостях, которые допускают значительное переохлаждение и переходят непрерывно в твердое аморфное тело. Такие исследования выполнены Величкиной [188, 189] для триацетина, салола и -хлорэтилового эфира бензолсульфокислоты ( -эфир). Полученные ею данные приведены в табл. VIII и на рис. 80. [c.266]

Возможно еще говорить о замерзании флуктуаций анизотропии [487]. Но если пользоваться формулой (1.94) для рассеяния в жидкостях с поправкой Кабанна, то, как было сказано в 1, в этом случае рассеяние на флуктуациях анизотропии учитывается достаточно полно при учете температурной зависимости коэффициента деполяризации. [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...