Дюфорта — Франкела схема «чехарда

Дэвиса метод для уравненнн Навье— Стокса 166, 167 Дюфорта — Франкела схема чехарда 21, 95—101, 116, 117, 138, 151, [c.602]

В 1953 г. Дюфорт и Франкел опубликовали свою схему чехарда для параболических уравнений, которая, как и неявные схемы метода чередующихся направлений, пригодна для произвольно больших шагов по времени (при отсутствии конвективных членов), но сохраняет все преимущества чисто явных схем. Эта схема использована Харлоу и Фроммом [1963] при получении их широко известного численного решения для нестационарной вихревой дорожки. [c.21]

Схема чехарда Дюфорта— Франкела 95 [c.95]

Схема чехарда Дюфорта—Франкела [c.95]

Схема чехарда Дюфорта— Франкела 97 [c.97]

Схема чехарда Дюфорта Франкела 99 [c.99]

Схемы Адамса — Бэшфорта и Крокко (так же, как схема чехарда со средней точкой и схема чехарда Дюфорта — Франкела) имеют второй порядок точности для конвективных [c.116]

ЭТИХ членов. В любом из этих случаев исследование устойчивости методом фон Неймана, показывает (Браиловская [1965], Аллен [1968]), что достаточные условия устойчивости имеют вид С 1 и й А- Второе условие оказывается вдвое более жестким, чем обычное ограничение, обусловленное диффузионным членом в схеме с разностями вперед по времени и центральными разностями по пространственным переменным. Аллен и Чен 1970] (см. также Аллен [1968]) устранили ограничение, обусловленное диффузионным членом, модифицируя эту схему по той же идее и с той же простотой, с какими Дюфорт и Франкел модифицировали схему чехарда со средней точкой (см. разд. 3.1.7), а именно положили [c.138]

Впоследствии эти условия применили Бао и Догерти [1969] при решении задачи об обтекании плоской пластинки. Опыт автора настоящей монографии по решению одномерного модельного уравнения переноса в невязком случае при помощи трехслойной по времени схемы чехарда (разд. 3.1.6) показал, что если применять в этой схеме условие (3.4766), то оно будет обладать дестабилизирующим свойством. Римон и Чен [1969], рассматривая схему чехарда и схему Дюфорта — Франкела (разд. 3.1.7) для вязких членов, ставили в следе за телом более жесткие условия [c.238]

З./.7. Схема чехарда Дюфорта— Франкела 95 [c.95]

Мы уже указывали выше, что конечно-разностные аналоги могут воспроизводить некоторые свойства дифференциальных уравнений даже без перехода к пределу при Дх->-0, Д/->-0. Таковыми свойствами являются свойство независимости порядка дифференцирования б //бхбу = б //бубх, свойство консервативности, равенство единице множителя перехода для схемы чехарда и свойство транспортивности, которое будет кратко рассмотрено ниже. Уравнение диффузии, рассмотренное выше, обладает свойством ограниченности, которое заключается в том, что (х,/) никогда не превосходит максимальных значений начальных и граничных условий ), поставленных для уравнения (9 /(9/ = ад%/дх . Это справедливо и для конечно-разностной схемы с разностями вперед по времени и центральными разностями по пространственной переменной при условии, что расчет устойчив. (Как указывалось в разд. 3.1.5. а, это свойство можно вывести из условия отсутствия осцилляций, обусловленных чрезмерно большим шагом по времени.) Гордон [1968] показал, что схема Дюфорта — Франкела не отражает такого поведения из-за наличия членов порядка 0(А/, Дх) и это является ее дополнительным недостатком. [c.98]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.21 , c.95 , c.101 , c.116 , c.117 , c.138 , c.151 , c.160 , c.238 , c.536 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.21 , c.95 , c.101 , c.116 , c.117 , c.138 , c.151 , c.160 , c.238 , c.536 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.21 , c.95 , c.101 , c.116 , c.117 , c.138 , c.151 , c.160 , c.238 , c.536 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...