Рассеяние нейтронов и квазиимпульс

Строго говоря, это справедливо лишь в случае, когда нейтрон взаимодействует с бесконечным кристаллом. Если бы рассеяние на поверхности было существенно (что н имеет места при рассеянии нейтронов), квазиимпульс не сохранялся бы. [c.99]

Показать, каким образом законы сохранения энергии и квазиимпульса определяют основные черты процессов однофононного неупругого рассеяния нейтронов. [c.81]

В точности те же законы сохранения (энергии и квазиимпульса) применимы к рассеянию фотонов на ионах, образующих кристалл, однако в случае фотонов из-за совершенно иной количественной формы соотношения между энергией и импульсом получить простую прямую информацию о всем фононном спектре гораздо труднее, чем в случае рассеяния нейтронов ). Наиболее распространены два метода (каждый из которых имеет свои пределы применимости) — это методы, в которых используется неупругое рассеяние рентгеновских лучей и видимого света. [c.107]

В проведенном выше анализе нейтроны (или фотоны) и фононы рассматривались как частицы, для которых очень важные уравнения (24.3) и (24.6) выражают законы сохранения энергии и квазиимпульса. Однако те же условия можно получить, рассматривая фононы и падаюш,ее излучение не как частицы, а как волны. Для электромагнитного рассеяния это естественный классический подход, и именно его первоначально придерживался Бриллюэн при построении своей теории. Для рассеяния нейтронов волновая картина остается квантовой, поскольку, хотя фонон уже не рассматривается как частица, мы считаем волной нейтрон. Подобная альтернативная точка зрения не может дать никаких новых физических результатов, но ее все же полезно иметь в виду, так как иногда она позволяет лучше разобраться в качественной стороне явлений. [c.111]

Если сравнить два упомянутых закона сохранения, то закон сохранения квазиимпульса значительно более важен. Кристалл как целое практически не может испытывать отдачу, а если бы и мог, то мизерное изменение полного импульса кристалла, обусловленное рассеянием одного-единственного нейтрона, не было бы доступно для прямого измерения. [c.376]

Фононный спектр вазиодномерных кристаллов, как следует из рассеяния нейтронов (см. рис. 4.13,6), характеризуется провалом в дисперсионной зависимости о)(р) при определенном значении квазиимпульса фононов р. Эта конов-ская аномалия обусловлена электрон-фононным взаимодействием и наблюдается при квазиимпульсе фоноиов, равном удвоенному фер.миевскому квазиимиульсу электронов к = 2кр). В одномерных металлах поверхность Ферми состоит из двух плоскостей -j-k и —/ёр. Процессы рассеяния электронов с сохранением энергии происходят только между этими плоскостями и сопровождаются изменением импульса на 2кр. Именно при этом значении импульса максимально проявляется электрон-фононная связь, [c.120]

РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ КРИСТАЛЛОМ КВАЗИИМПУЛЬС БЕСФОНОННОЕ, ОДНО- И ДВУХФОНОННОЕ РАССЕЯНИЕ РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ КРИСТАЛЛОМ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФОНОННЫХ СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ БРИЛЛЮЭНОВСКОЕ И РАМАНОВСКОЕ РАССЕЯНИЕ ВОЛНОВАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ЗАКОНОВ СОХРАНЕНИЯ [c.97]

II 189, 190 и плотность тепловой энергии II 81 и рассеяние нейтронов II 104 (с) и сверхпроводимость II 353, 354 и тепловое расширение II 117—122 и теплоемкость II 81—91 и теплопроводность II 123—133 и ширина линий центров окраски II 242 и электросопротивление II 149—154 и эффективная масса электрова II 145— 147, 155, 156 как квантованБые нормальные моды II 80 квазиимпульс II 99, 100, 375—380 квантовомехавическое описание II 371— [c.413]

Движение атомов и молекул в конденсиров. средах описывается с помощью квазичастиц, в частности фю-нонов. Неупругое когерентное рассеяние нейтронов на ядрах, сопровождающееся рождением или уничтожением одного фонона, позволяет изучать его св-ва — дисперсии закон 8 (р) (8 — энергия квазичастицы, — её квазиимпульс), время жизни и характер вз-ствия с др. квазичастхщами. Маг-ноны исследуются с помощью неупругого когерентного магн. рассеяния. [c.457]

Исследование нелинейных эффектов нри ферромагнитном резонансе позволяет измерить время жизни С. в. с к ф 0. Др. метод исследования С. в. с. кфй связан с неупругим рассеянием медленных нейтронав в ферромагнетиках изменения энергии и импульса нейтрона швны энергии 8 и квазиимпульсу НкС. в. [c.48]

В этом случае конечное состояние кристалла совпадает с его начальным состоянием. Согласно условию сохранения энергии [формула (24.3)], энергия нейтрона не должна изменяться (т. е. рассеяние должно быть упругим), а условие сохранения квазиимпульса [формула (24.6)] означает, что импульс нейтрона может измениться лишь иа величину Ж, где К — вектор обратной решетки. Если записать импульсы падающего и рассеянного нейтропов [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...