Модель Бардина — Купера — Шриффера

Мы начнем с рассмотрения математических аспектов обычных квантовых теорий поля, без которого идти дальше вряд ли имело бы смысл. Затем мы подробно проанализируем типичный пример — модель Ван Хова. Это позволит нам показать, как работает обычный формализм, указать его математические ограничения и те физические следствия, к которым они приводят. Некоторые замечания о модели Бардина — Купера — Шриффера, типичной модели статистической механики, существенно расширят область применимости наших выводов в физике. Завершается параграф кратким перечислением тех областей физики, в которых новый подход, насколько можно судить по двум рассмотренным нами типичным примерам, может оказаться полезным. [c.12]

Прообраз статистической механики — модель Бардина — Купера — Шриффера [c.43]

Бардина — Купера — Шриффера (БКШ) модель 43 [c.415]

В 1957 Дж. Бардином, Л. Купером и Дж. Шриффером (J. S hrieffer) была сформулирована микроскодич, теория С., к-рая объяснила это явление на основе бозе-конденсации куперовских пар электронов, а также позволила в рамках простой модели (см. Бардина — Купера — Шриффера модель, модель БКШ) описать ми. свойства сверхпроводников. [c.435]

Рнс, 4, Скачок электронной теплоёмкости в точке сверхпроводящего перехода в e ujSij (сплошная линия — теоретическая зависимость по модели Бардина — Купера — Шриффера). [c.194]

Другой моделью, допускающей строгое мате.матическое рассмотрение, является модель Бардина, Купера и Шриффера в теории сверхпроводимости. См. Н. Н. Боголюбов, Physi a, Suppl., 26, 1 (De ember, Ш). — Прим. ред. [c.361]

Одним из наиболее ярких примеров моши алгебраических методов служит модель Бардина — Купера — Шриффера (БКШ). Напомним, что в модели БКШ гамильтониан описывает взаимо- [c.43]

Лондоновскип случай осуществляется обычно в чистых металлах переходных групп периодич. системы элементов и в нек-рых интерметаллич. соединениях. Пип-пардовский случай, как правило, имеет место для чистых сверхпроводников непереходных групп. Вблизи темп-ры сверхпроводящего переходи в рамках Бардина — Купера — Шриффера модели (лондоновский случай) б1 (1 — TIT с)., где п — полная плотность [c.497]

Другим важнейшим обобщением С. п. п. является т. и. приближение случайных фаз (ПСФ), к-рое представляет собой развитие идеи усреднения соответствующих операторов упорядочения. При этом усреднение операторов осуществляется не в гамильтониане, а при записи квантового уравнения движения. Наиб, завершение эта идея получила в методе ф-ций Грина. В квантовой теории магнетизма ПСФ носит название приближения Тябликова, в теории сверхпроводимости — Бардина — Купера — Шриффера модели, в теории неупорядоченных систем — приближения когерентного потенциала. ПСФ соответствует учёту влияния на каждое одаочастичное состояние не только ср. статич. поля, как в С. п. п., но и переменных (осциллирующих) добавок к нему, возникающих благодаря частичному учёту корреляции между движениями различных (квази) частиц. [c.655]

В качестве примера теории неидеального Ф.-г. рассмотрим явление сверхпроводимости на основе Бардина — Купера— Шриффера модели (БКШ модели).В сверхпроводнике электроны с противоположно направленными спинами и импульсами вблизи поверхности Ферми испытывают притяжение вследствие кваЕггового обмена фононами. Если величина этого притяжения больше, чем влияние кулоновского отталкивания между электронами (уменьшенного вследствие эффекта экранирования), то возможно образование коррелированных пар электронов с противоположно направленными импульсами и спинами (т. н. куперовских пар), что является причиной перехода металла в сверхпроводящее состояние. [c.282]

На основе Ф. в. с помощью процедуры, предложенной Р. Фейнманом [2], в рамках термодинамической теории возмущений можно исключить фононные переменные и получить зфф, межэлектронное взаимодействие—вообще говоря, нелокальное в пространстве и запаздывающее во времени если пренебречь нелокальностью и запаздыванием, то описанная процедура приводит к получению гамильтониана Бардина — Купера — Шриффера модели (БКШ-модели). Аналогичная процедура исключения фононов в рамках метода 1рина функций проведена в [3]. [c.373]

Фор.мальное описание состояния Э. д. при U < с < ф, IV и при выполнении условия конгруэнтности поверхностей Ферми оказывается подобным описанию сверхпроводимости в Бардина—Купера — Шриффера. модели. Только вместо бозе-конденсата купсровских пар из двух электронов с удвоенным электронным зарядом имеется конденсат пар электрон—дырка с нулевым суммарным зарядом. Это и обеспечивает полупроводниковые электрич. свойства вместо сверхпроводящих. [c.504]

Модель, к-рая описывается гамильтонианом [6], позволяот объяснить явление сверхпроводимости [12], что было сделано сначала для упрощенной модели, в к-рой взаимодействие электронов через П01.е фононов (испускание и поглощение электронами фононов) заменено прямым взаимодействием п оставлено лишь взаимодействие пар с противоположно нап 1аи-ленными импульсами и спинами [13] (модельный гамильтониан Бардина — Купера — Шриффера) [c.260]

При малых и и д из (12.16) получаем отрицательную константу, то есть в координатном представлении мы получили бы точечное взаимодействиеТ //( ) = ( )- (Предел малых д в данном случае означает пренебрежение деталями поведения потенциала па масштабах меньше и порядка длины экранирования -/X, которая в металлах имеет величину порядка межатомного расстояния). Именно такой модельный потенциал в виде притяжения в одной точке соответствует модели БКШ (Бардина - Купера - Шриффера). Дальше мы будем пользоваться моделью БКШ. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...