Сизигии

Посты расположены последовательно на реке, и кривые уровня также нарастают последовательно в приливной части одна над другой, в отливной же части наоборот и пересекаются друг с другом около своих вершин. В точках пересечения двух смежных кривых происходит перемена уклона уровня воды от моря к берегу и наоборот. Самый низкий уровень в верхних частях реки приходится на квадратуру (положение, когда солнце и луна с разных сторон земли), в то время как в море и в устьях рек самые низкие уровни бывают в сизигий (положение, когда солнце и луна находятся на одной прямой). [c.96]

Как известно, уровень воды в океанах под действием сия притяжения луны и солнца колеблется, испытывая в каждой точке ио одному подъему и по одному спуску в течение каждых 12 час. 25 мин. В заРИ имости от взаимного положения луны и солнца размер этих колебаний меняется, достигая за время лунного месяца (28 дней) 2 раза минимума (квадратура) и 2 раза максимума (сизигия), превосходящего минимум в 2 с лишним раза. Эти колебания уровня в открытом океане вызывают изменен-ия уровня и в океанских морях и заливах, причем в зависимости от многих условий в одних заливах или морях они много меньше, чем в океанах (и иногда почти незаметны), в других много больше. Использовать приливную энергию во втором случае, конечно, проще, чем в первом. [c.223]

Осевое вращение Луны с равномерной угловой скоростью и неравномерное, согласно закону площадей, движение Луны по геоцентрической орбите определяют для земного наблюдателя кажущиеся колебания Луны в восточно-западном направлении. Это явление называется оптической геометрической) либрацией Луны по долготе. Вследствие наклона экватора Луны к лунной орбите возникают кажущиеся колебания Луны в северно-южном направлении эти колебания называются оптической геометрической) либрацией Луны по широте. Оптическая либрация по широте равна селенографической широте земного наблюдателя, отсчитываемой от среднего экватора Луны ее геоцентрическое значение равно Ь, топоцентрическое значение — Ь. Если оптическая либрация по долготе есть I (геоцентрическое значение, отличное от топоцентрического Г), то селенографическая долгота земного наблюдателя равна I. Геоцентрическая оптическая либрация по широте Ь обращается в нуль, когда Луна проходит через узлы орбиты поэтому период этой либрации равен драконическому месяцу в 27 ,21222, амплитуда 6° 40. Геоцентрическая либрация по долготе I обращается в нуль, когда Луна находится в окрестности перигея и апогея (в сизигиях) ее средний период равен аномалистическому месяцу в 27 ,55455 и амплитуда колеблется от 4°,8 до 8°,1 вследствие изменений элементов орбиты Луны. [c.204]

Покажем, что в момент сизигий все п тел должны находиться и инвариантной плоскости, если только последняя существует (т. е. если С Ф 0). [c.301]

I, то по определению сизигий любая пара тел располагается на одной прямой, проходящей через начало координат, так что [c.301]

Точка It (t) определяется, конечно, единственным образом при всех t, за исключением моментов t = сизигий (см. 327), и называется центром сил. Хотя (43i) определяет единственную точку g. (i) также и в момент t = сизигий, но мы будем считать все же, что центр сил в этом случае не определен. [c.397]

Так как моменты сизигий исключены, то det h, 2, Is) Ф 0. Следовательно, если все три i, 2, Ез таковы, что не только [c.397]

Можно сразу найти также и те конфигурации, для которых центр сил (43i) совпадает с центром масс в случае сизигий (исключенном в 404). [c.398]

Более точно можно определить Мт как геометрическое место тех точек допустимой области (I, i,..., Рз, рз), в которых функция (33) 394 принимает постоянное значение А, причем слово допустимой означает, что структура этой области отвечает некоторым требованиям. Например, наклонность i должна рассматриваться как угловая переменная (mod л), а еслп требуется (как и в 394), чтобы треугольник Д был невырожденным, то подпространство трех расстояний р,- должно определяться неравенствами О С pi < Pj + Pit. Фактически полное многообразие всех возможных состояний движения в задаче трех тел получим лишь в том случае, если также включим, с одной стороны, предельные случаи сизигий и коллинеарных решений, когда, АI = О С pi = Рз -f- рй для одной какой-либо системы индексов I, /, к и, с другой стороны, предельные случаи парных и одно-1 ременных столкновений, когда по крайней мере одно pi = 0. Действительно, в 498—500 мы увидим на сравнительно простом примере, насколько существенными являются столкновения для понимания топологической структуры. Конечно, лишь детальный анализ позволит решить, какова допустимая область (I, I, Pl, Рг, Рз) в случае, когда (pi, рз, рз) соответствует какому-либо из предельных случаев. [c.422]

Ось X синодической координатной системы называется осью сизигий. Такое название согласуется с определениями в 327, так как два из трех тел Pi, Р2, Р всегда расположены на этой оси. В соответствии с (5i) — (5а) уравнения Лагранжа [c.429]

Сатурн, кольца 375 Сизигии 301, 397, 398 —, ось 439, 465 —, потенциальная кривая 439 Сила кориолисова 289, 430 [c.522]

Будем говорить, что п тел находятся в данный момент t = to в сизигии, если они располагаются в этот момент коллинеар-но. При этом подразумевается, что для рассматриваемого решения [c.301]

Предположим теперь, что рассматриваемое решение gi = = gi(i) не коллинеарное. Тогда вследствие аналитичности решений прямолинейные конфигурации тел (т. е. сизигии, см. 327) если и встречаются, то лишь при изолированных t, и ими можно, следовательно, пренебречь. Таким образом, три тела rrii, пгг, гпз образуют треугольник А = А t). Пусть этот треугольник ориентирован так, что порядок raii, гп2, тз соответствует положительному направлению. Обозначим через 0i = 0i(i) ориентированный внешний угол в вершине, где находится масса m,. Тогда 2 0i = О, и если Д = A(i) I обозначает площадь треугольника А = a t), то [c.389]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...