Волна Россби энергией

Однако такое решение неустойчиво и распадается на две волны, сумма частот которых равна поскольку спектр волн Россби удовлетворяет распадным условиям. Это означает, что для любой волны с волновым вектором к и частотой сок. найдется волна с волновым вектором q и частотой oq, удовлетворяющими условиям фазового синхронизма + Wq + q- Из этих трех волн волна с наибольшей частотой передает свою энергию волнам с меньшими частотами и поэтому затухает (распадается). Инкремент этого процесса можно найти из следующих соображений. Каждая их этих трех волн в отдельности стационарна, но вместе они начинают влиять друг на друга из-за нелинейного члена. Считаем, что амплитуда волны к, у которой частота наибольшая, настолько велика, что ее можно считать постоянной. Тогда амплитуды волн q и q + k удовлетворяют уравнениям (оставлены только члены с одинаковыми частотами) [c.99]

Нелинейный перенос энергии между волнами Россби может также иметь важное значение в океане, когда наклон воля сравним с наблюдаемым в атмосфере. [c.192]

Еще в прошлом веке были хорошо известны решения гидродинамического уравнения Эйлера в виде двумерных и трехмерных уединенных вихрей. Они представляют собой сгустки кинетической энергии, не расплывающиеся благодаря сохранению потоков завихренности и других величин, В последние годы широко исследуются крупномасштабные атмосферные вихри на основе модельного уравнения, предложенного почти одновременно Д. Чарни и А.М. Обуховым [0 9, 0.10] для описания волн Россби. Замечательное свойство этого уравнения состоит в том, что оно не имеет аналога в одномерном случае, поскольку содержит нелинейность в виде двумерного векторного произведения (якобиана). В 1978 г. было показано, что это же уравнение описывает потенциальные дрейфовые волны в плазме, что указывает на глубокую аналогию между дрейфовыми волнами и волнами Россби. Это вызвано сходством силы Кориолиса во вращающейся жидкости и силы Лоренца в замагниченной плазме. [c.6]

Скорость переноса энергии в непрерывном спектре гравитационных волн была вычислена Хассельманом [3]. Тот же способ применен Кенионом [6] к непрерывному спектру волн Россби на -плоскости. Кенион считал движение бездивергентным. Мы обобщим здесь результат Кениона, приняв во внимание дивергенцию. [c.180]

В связи с обсуждением Лонге-Хиггинсом и Гиллом моих более ранних вычислений [5] может оказаться интересным кратко рассмотреть пример нелинейного переноса энергии в непрерывном спектре бездивергентных волн Россби и провести некоторое сравнение с измерениями в атмосфере. Мною была выдвинута гипотеза, что слабый нелинейный механизм резонансного переноса энергии, рассматриваемый, например, Хассельманом [4] для случайного поля гравитационных волн, играет существенную роль в энергетическом балансе длинных волн (длина волны 5000 км), которые наилучшим образом проявляются в средних широтах в верхних слоях атмосферы (поверх- [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...