Орбита критическая круговая

Ранее мы видели, что под влиянием сопротивления атмосферы высота перигея, эксцентриситет и период обращения спутника монотонно уменьшаются. Со временем они достигают некоторых критических значений, при которых спутник может совершить одно-два обращения вокруг Земли. Критические значения элементов орбиты зависят от коэффициента х, пропорционального отношению площади поперечного сечения к массе спутника. Чем больше этот коэффициент, тем больше критический период обращения и критическая высота перигея. На практике, однако, можно считать, что спутник прекращает свое существование, когда высота перигея достигает 120— 150 км, а период обращения равен 86,5—88,0 минут. При этом существенным обстоятельством является то, что в конце своей жизни спутник движется по почти круговой орбите, т. е. критическое значение эксцентриситета оказывается весьма близким к нулю. Поэтому при определении продолжительности жизни спутника можно принять за критический момент тот момент времени, когда эксцентриситет его орбиты тождественно равен нулю. [c.273]

Ф(ро>р) согласно гипотезе принимает в точке ро максимальное значение, обозначенное 2< о- Таким образом, р, р ) = (ро,0) — это критическая точка типа горловина для функции Линия уровня < = содержит одну ветвь в секторе р > ро, р > О, причем она продолжаема в этом сектор, разве что случайно пересекает ось р = О, но в этом случае она продолжается симметрично. В любом случае мы получим р > ро, следовательно, на этой ветви г < го - получающиеся отсюда орбиты ограничены и асимптотически близки к круговой орбите г = Го- [c.19]

Если циркуляции вихрей не только по знаку, но и по абсолютным значениям отличны друг от друга, то при большом началпзиом расстоянии вихри движутся по круговы.м орбитам вокруг центра завихренности системы, который лежит на линии, проходящей через центры вихрей позади более интенсивного вихря (рис. 6.8). При значениях I меньше критических более интенсивный вихрь может захватывать часть вихря с меньшей циркуляцией. [c.345]

Влияние атмосферы. Сила сопротивления разреженной атмосферы определяется выражением F = —/>5 г г, где р —плотность атмосферы, S — площадь поперечного сечения спутника. С каждым оборотом апогей и перигей снижаются, причем перигей опускается медленней, чем апогей. Орбита приближается к круговой. Критической является траектория на высотах 1104-120 км. Далее она круто изгибается, и спутник, попадая в плотные слои атмосферы, сгорает. На высоте h = 120 км р = = 10 кг/м . Полагая 5" = 1 м , получим = 0,62 Н. Отношение возмущающего ускорения к ускорению, создаваемому силой тяжести, составляет т pS[R + h) = 6,5 10 " . На высоте /г = 20 км /9 = = О, Об кг/м , F = 378 Тс. Здесь возникает ударная волна, образование которой приводит к потерям полной энергии. Поскольку скорость спутника в 25 раз превышает скорость звука, то на его лобовой части образуется слой плазмы с температурой 7 + 9 тыс. градусов. Для обеспечения безопасности космонавтов используется способ теплозащиты, получивший название абляционного (от лат. ablatio — устранение). Лобовая часть покрывается пластмассой, которая плавится и испаряется, поглощая тепло и уменьшая поток теплоты внутрь космического аппарата. [c.48]

При движении по круговой орбите спутник, теряя вследствие сопротивления свою энергию, будет с каждым витком спускаться все ниже и ниже по скручивающейся спирали, причем каждый виток спирали будет мало отличаться от окружности. Вследствие уменьшения размеров орбиты период обращения будет также уменьшаться. Ниже ПО—120 км быстрота увеличения плотности атмосферы резко возрастает и спутник не люжет завершить очередной виток. Траектория его круто изгибается вниз спугник падает почти отвесно и, войдя в плотные слои атмосферы, сгорает и разрушается, если не приняты меры к его защите. Критической квляется орбита на высоте 110—120 км с периодом обращения 86,5—86,7 мин. [c.96]

Во-первых, о близости угловых скоростей у критического эллипсоида Якоби и у пары разделившихся масс можно было бы говорить только при квазистатическом разделении грушевидной фигуры. Однако в силу неустойчивости последних деление может, скорее всего, происходить только в катастрофическом динамическом режиме, и предсказать, какую угловую скорость будет в этом процессе иметь фигура в момент её деления, весьма затруднительно. Тем более, что при делении следует также учитывать потери энергии на диссипацию. Вообще, у Литтлтона при рассмотрении деления есть логический перескок от единой массы сразу к двум телам, обращающимся по круговым относительным орбитам. Неизбежно встает вопрос а допустимы ли физически те промежуточные стадии, через которые должна пройти система. [c.230]

Кривая истечения в РДТТ, 251—252 Критическое сечение, 78—81 413 Круговая орбита, 695 [c.786]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...