Стратифицированный океан

Стратифицированной атмосферы устойчивость 350, 374 Стратифицированный океан 350, 391, 576, 581 Стратосфера 350, 374 [c.594]

В этой главе мы обсудим дисперсионные характеристики волн в различных реальных средах. Ограничимся средами, в которых физические явления допускают гидродинамическое описание. Это, конечно, жидкости и газы и, кроме того, плазма и плазмоподобные среды (например, пучки заряженных частиц), при анализе волн в которых можно пренебречь кинетическими эффектами или учесть их феноменологически. Будут рассмотрены как хорошо известные из общего курса физики звуковые волны, так и более специфические — волны в атмосфере и океане, связанные с вращением Земли внутренние волны в стратифицированном океане ионно-звуковые волны в неизотермической плазме и т.д. [c.90]

Топографические вихри в стратифицированном океане [c.623]

Таким образом, стратифицированная атмосфера или океан устойчивы только тогда, когда относительная скорость уменьшения плотности с высотой —р /ро превосходит Более полное обсуждение этого важного условия устойчивости содержится в разд. 4.3. [c.350]

В стратифицированной атмосфере или океане мы используем координаты х, у, z) с вертикальной осью z. Тогда для волн любого типа, свойства которых ие зависят от а и лучи могут быть описаны посредством уравнений [c.391]

Полученные выше для однородной жидкости результаты, хотя и представляют очевидный интерес и подтверждаются лабораторными опытами, практически не имеют отношения к таким заметно стратифицированным средам, как океан и атмосфера. Значение Оо для вращения Земли составляет [c.530]

Стратифицированная жидкость. Звук в океане [c.94]

Описанная ситуация имеет место в стратифицированном океане при наличии градиентов температуры и солености, направленных вверх (в наших обозначенийх R < О, Rd > 0). В работах [ ] отмечалось, что в таких условиях возможно возникновение конвекции несмотря на то, что градиент плотности направлен вдоль силы тяжести это позволяет объяснить некоторые океанографичёские эффекты. [c.232]

В 1973 году П.Хогг [40] публикует важную работу, в которой он впервые излагает теорию топографических вихрей в стратифицированном океане на /-плоскости с постоянной частотой Вяйсяля-Брента. Он показал, что цилиндрическая колонка Тейлора под влиянием стратификации транс- [c.624]

Практически во всех перечисленных статьях фоновое течение рассматривалось однородное. Исключение составляет работа П. Хогга [40], в которой им рассматривался поток с линейным сдвигом скорости по вертикали, и работа П. Дэвиса, Спенса и Д. Бойера [29], где рассматривалось течение с нелинейным сдвигом по вертикали. В обеих статьях рассматривалась /-плоскость и постоянная частота Вяйсяля-Брента. Следовательно, наиболее реальная ситуация в океане, когда фоновое течение не является однородным и имеет сдвиг скорости по вертикали, а частота Вяйсяля-Брента не является константой, до сих пор никем не рассматривалась, хотя именно этот случай имеет место в реальном океане. Цель данной статьи — рассмотреть общий случай формирования топографических вихрей в стратифицированном океане течениями со сдвигом скорости по вертикали и с переменной частотой Вяйсяля-Брента. [c.627]

Для установившихся течений закон сохранения потенциального вихря в стратифицированном океане на /3-плоскости в квазигеострофическом приближении может быть записан в виде [c.627]

Топографические вихри в стратифицированном океане Решение уравнения (3.22) в случае КМНФ-закона для N 2) будет [c.647]

Итак, /3-эффект и восточное направление течения в случае переменной скорости U[z) ф onst не является определяющим фактором появления волновых мод в стратифицированном океане, как это имеет место при и (г) = onst. Этот факт становится еще более значимым при рассмотрении / -плоскости. [c.650]

Пусть мн имеем горизонтально стратифицированный океан с профилем скорости звука С ( 55") при К, ограниченный сверху свободной поверхностью воды, а снизу горизонтальным абсолютно жестким дном (рис.Х.1). Звуковое давление /3 г р( ,3 )от точечного источника, расположенного в точке, имещее при [c.93]

Примером такой системы является совокупность поверхностных гравитационных волн внутренних гравитационных волн I и сейсмических волн 5 в невращающемся стратифицированном океане конечной глубины (рис. 1). Полное движение океана состоит из волновых движений и остаточного горизонтального сдвигового течения к. [c.106]

Моделирование турбулентных потоков количества движения и тепла в стратифицированном течении. Изв. АН СССР. Физ. атмосф. и океанй, 10. № 6, 636—645. [c.651]

В п.п. 3-4 основное внимание уделено исследованию хетонов в двухслойной среде (с постоянными значениями плотности в слоях равной толщины), поскольку известно [27, 44], что двухслойная модель сохраняет основные черты крупномасштабной (мезомасштабной)" динамики атмосферы и океана. В п. 5 даны обобщения модели для случаев многослойной (преимущественно — трехслойной) и непрерывно стратифицированной сред. В п. 6 анализируются специфика и универсальность хетонной теории, ее область применимости, обсуждаются некоторые результаты ее использования к описанию динамической стадии развития глубокой конвекции в океане [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...