Время расцепления корреляций

Отсюда следует, что характерное время расцепления корреляций равно [c.58]

Формула (1.17) аналогична коррелятору в случае преобразования растяжения ( 2.1), однако время расцепления корреляций фаз Тс отличается в два раза. [c.80]

Итак, выражение (2.34) показывает в явном виде, что инкремент неустойчивости траекторий системы в фазовом пространстве возрастает в раз по сравнению со случаем одной степени свободы. На основании этого нам следует ожидать, что время расцепления корреляций фаз волн должно соответственно уменьшиться в N раз. Для того чтобы убедиться в этом, рассмотрим следующий коррелятор [c.134]

Энтропия А, инкремент локальной неустойчивости й и обратное время расцепления временных корреляций йс являются величинами одного порядка [c.34]

Время Тс имеет также смысл времепи расцепления корреляций фаз траекторий типа б на рис. 6.1, которые будем называть [c.106]

Вывод универсального преобразоваввя. Почему универсальное преобразование является универсальным Критерий перемешивания. Островки устойчивости. Почему отсутствует строгая теория Время расцепления корреляций [c.74]

Остановимся теперь на соотношениях между характерными временами, определяющими кинетическое описание системы. Действие возмущения на осциллятор выражается в виде б-образ-ных толчков. Поэтому длительность столкновения т, равна вулю. Время между столкновениями равно Т. Его можно интерпретировать как время свободного пробега То. Время расцепления корреляций Тс, пли время потери памяти о начальных условшх, удовлетворяет, согласно (2.28) прн I, неравенству [c.116]

Если теперь воспользоваться понятиями нелинейного резонанса ( 1.3), то нетрудно придать величине Т(, смысл периода фазовых колебаний частицы в ячейке сепаратрисы, порожденной потенциалом одной /г-й плоской волны. Таким образом, соотношение (3.25) показывает, что время расцепления корреляций попадает в интервал времен между периодом фазовых колебаний и периодом дискретных отображений (толчков со стороны внешней силы). Приведенное утверждение посит общий характер для всех рассмотренных нами случаев появления стохастичности. [c.121]

Обратимся для этого к системе связанных нелинейных осцилляторов. При достаточно малой энергии системы, Е<Ес, число интегралов движения равно числу степеней свободы, и можно ввести столько же квазинормальпых колебаний (практически это сделать, однако, не очень просто). Это и есть область применимости теории Слэтера. Прп Е>Ес часть интегралов движения разрушается и возникает стохастическое движение. Если разрушены все интегралы движения (кроме, конечно, полной энергии) и время перемешивания достаточно мало, то это есть область, в которой справедлива теория РРКМ. В связи со сказанным становится ясным, насколько существенно реальная ситуация связана с детальным изучением процесса разрушения интегралов движения, стохастизации движения и определения времен расцепления корреляций (времен перемешивания) по различным степеням свободы. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...