Коэфициент приведения длины

Обозначения I — свободная длина стержня / д = а.-/ — приведённая (расчётная) длина л.— коэфициент приведения длины (коэфициент устойчивости) I = № — момент инерции стержня по отношению главной оси, перпендикулярной плоскости изгиба при потере устойчивости г — радиус инерции сечеиия соответствующий I, Р — площадь [c.28]

Приведенная длина получается умножением длины / между опорами на коэфициент V длины, который зависит от способа закрепления концов стержня, а также [c.510]

По приведенным формулам определяются коэфициенты теплоотдачи для труб, у которых отношение длины к диаметру [c.228]

Производительность машин определяют по ЕНИР или расчетами, которые прилагаются к технологическим схемам. В конце схемы помещают сведения о трудовых затратах (в человеко-днях), машинах и транспортных средствах (в маши-но-сменах) на принятый измеритель. Вычерчивают схему, где показывают расстановку дорожных машин по захваткам, указывают процессы, выполняемые на них, номера звеньев, длины захваток и частного потока, потребность машин по захваткам, коэфициенты их использования, схемы расстановки машин по захваткам. В конце технологических схем указывают состав отряда, стоимость эксплуатации дорожных машин, заработную плату рабочих в смену, технико-экономические показатели по приведенным затратам. [c.30]

Для того чтобы отчетливо представить себе проблему защиты, рассмотрим уизлучение от котла, приведенного в виде примера в статье Ферми [2]. Согласно Ферми, средний путь для поглощения равен 350 см, квадрат длины замедления 300см , средний путь для рассеяния 2,5 см, а коэфициент размножения 1,06. При таких параметрах сторона кубического котла должна равняться 584 см. Если котел работает с мощностью в 1 квт, то внутри его происходит 3 10 актов деления в сек. зто следует из того факта, что при каждом делении освобождается энергии около 200 MeV. Если принять, что в каждом акте деления излучается 10 MeV в виде у-квантов и что только 5% из них выйдет за пределы котла, то полная энергия у-излучепия, испускаемая котлом в секунду, должна составлять 1,5 10 MeV. Если обозначить через К мощность котла в квт, то поток энергии, излучаемой в виде, у-квантов каждым 1 см поверхности котла в секунду, естественно равен [c.217]

Измерения показывают, что для длинных пластинок сопротивление трения получается всегда несколько большим, чем это следует из приведенных формул. Поскольку эти отклонения представляют собою влияние очень больших чисел Рейнольдса, они аналогичны тем неоднократно уиоминав пимся отклонениям сопротивления при течении в трубах от закона Блазиуса, которые наблюдаются при больших числах Рейнольдса (см. конец № 5ii). В связи с этим Л. Шиллером и П. Германом ) было произведено определение сопротивления пластинок на основании экспериментальных данных для течений в трубах. Для местного коэфициента [c.155]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Mз u + QL/J i + QH], где Г)—кпд передачи от мотора до детали, приводящей в движение тяговой орган К. <1—вес цепи со скребками и роликами в тса/и. м L— длина К. в м —приведенный коэф-т трения конвейерной цепи, равный тля скользящих по жолобу цепей 0,15—0,20, Д1Я цепей, катящихся на роликах, скрепленных с цепью, 0,05—0,07, а для цепей, катящихся по роликам, укрепленным на каркасе конвейера, от 0,03 до 0,05 D—0 барабанов К. в см, d—0 цапф осей направляющего и ирпводного барабанов в см, —коэф. трения этих цапф, равный при жировой смазке 0,15—0,20, при кольцевой 0,10—0,12 dj— шарнирных болтов конвейерной цепи в см —их коэф. трения, равный 0,3—0,5 Pi и Р,—геометрич. суммы всех сил, действую-1ЦИХ на ведущий и направляющий барабаны в кг (главным образом натяжение обоих концов цепи) Н—общая высота подъема груза конвейером в м —коэфициент трения материала о стенки и дно жолоба, имеющий следующие значения [c.394]

Приведенные выше формулы для определения коэфициента поглощения пористых материалов не содержит величины Ъ — толшины материала. Вывод формул заимствован нами из анализа длинной не отражающей от конца электрической линии. Принципиально и абсорбирующий материал должен быть очень большой толщины. Однако, при конечной, но достаточной толщине материала можно принять, что уже при однократном прохождении волны сквозь толщину материала в одну сторону и обратно энергия затухает в заранее требуемой степени. Так например, можно потребовать, чтобы затухание волны на пути 2 6 в толще материала составляло не менее 20 дб (т. е. уменьшение амплитуды должно быть десятикратным). Обозначая через 5 показатель затухания амплитуды в материале выставленное требование, иапишем в форме [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...