Деление тяжёлых ядер

ГЛАВА V ДЕЛЕНИЕ ТЯЖЁЛЫХ ЯДЕР 34. Механизм деления [c.311]

ГЛ, V. ДЕЛЕНИЕ ТЯЖЁЛЫХ ЯДЕР [c.314]

При делении тяжёлых ядер под действием нейтронов, помимо ядер-осколков, испускаются вторичные быстрые нейтроны, которые в свою очередь способны вызывать деление ядер. Эти нейтроны распределены по энергиям непрерывно, причём основная масса их имеет энергию около 1—2 MeV (максимальная энергия нейтронов по порядку величины равна 10 MeV). [c.327]

Деление тяжёлых ядер. Цепной распад [c.323]

Декстроза 307 Деление тяжёлых ядер 323 Делимость чисел 91 Детерминанты 101 Демокрит 510 Деполяризация 341 Дефекты массы 322 Джоуль 527 [c.616]

Сильное взаимодействие. Изотопич, инвариантность сильного вз-ствия приводит к определ. связи между хар-ками разл. процессов с участием Н. и протона, напр. эфф. сечения рассеяния я+-мезона на протоне и л "-мезона на Н. равны, т. к. системы я+р и л п имеют одинаковый изотопич. спин /= /з и отличаются лишь проекциями изотопич. спина (/з=- -% в первом и /з=—во втором случае), одинаковы сечения рассеяния К +-мезона на протоне и К -мезона на Н. и т. п. Справедливость такого рода соотношений экспериментально проверена в большом числе опытов, (Данные о вз-ствии разл, нестабильных ч-ц с Н. получают гл. обр. из экспериментов по рассеянию Н. на дейтроне.) Однако при низких энергиях вз-ствия пирс заряж. ч-цами и ат. ядрами сильно различаются из-за наличия у протона электрич. заряда, обусловливающего существование дальнодействующих кулоновских сил между ним и др. заряж. ч-цами на таких расстояниях, на к-рых короткодействующие яд. силы практически отсутствуют. Отсутствие у Н. электрич. заряда позволяет ему проникать через электронные оболочки атомов и свободно приближаться к ядрам. Именно этим объясняется уникальная способность Н. сравнительно малых энергий вызывать разл. яд. реакции, в т. ч. деление тяжёлых ядер (см. Деление атомного ядра). [c.452]

СПОНТАННОЕ ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР, самопроизвольное деление тяжёлых ядер. Впервые обнаружено у ядер урана Г. Н. Флёровым и К. А. Петр-жаком в 1940. С. д. я.— разновидность радиоактивного распада ядер (см. Радиоактивность). С. д. я. подобно альфа-распаду происходит путём туннельного перехода (см. Туннельный эффект). Как и во всяком туннельном переходе вероятность С. д. я. очень сильно (экспоненциально) зависит от высоты барьера деления (см. Деление атомного ядра). Для изотопов и и соседних с ним элементов высота барьера деления МэВ. При небольших (-- 1 МэВ) вариациях высоты барьера период ТС. д. я. изменяется в 10 раз. На рис. даны [c.716]

Независимо от целей непосредств. получения энергии термоядерный реактор может быть использован в кач-ве мощного источника быстрых нейтронов. Последние могут быть использованы, в частности, в энергетич. целях в последующих реакциях деления тяжёлых ядер (см. Деление атомного ядра) в окружающем реактор бланкете из урана (или тория). Это т. н. гибридный реактор, работающий по схеме синтез — деление и являющийся одним из звеньев программы УТС. С другой стороны, заметное внимание привлекли к себе и чистые [c.759]

Эта сравнительно небольшая поправка оказывается, однако, весьма существенной для ряда явлений, и в частности для деления тяжёлых ядер. Именно она определяет делимость ядер нечётных по А изотопов урана под действием медленных нейтронов (см. Деление атомного ядра), что и обусловливает выделенную роль этих изотопов в яд. энергетике (см. Ядерное топливо). Оптим. согласие с опытом достигается при 8=14,03 МэВ, а= 13,03 МэВ, Р=0,5835 МэВ, у=77,25 МэВ. Формулы (3) и (4) могут быть использованы для оценки энергий связи ядер, не слишком удалённых от полосы стабильности. Последняя определяется положением максимума св как ф-ции 2 при фиксированном А. Это условие определяет связь между 2 и Л для стабильных ядер [c.924]

ОСКОЛКИ ДЕЛЕНИЯ — атомы и ядра, образующиеся в результате деления ядер и последующих превращений. Деление всех тяжёлых ядер Рп, [c.475]

Деление тяжёлых ядер па 3 осколка даст ещё большее энерговыделенпе. Осн. вклад в энерговыделение вносит кинетич. энергия осколков (до 90%). Энерговыделение определяется кулоновским ускорением осколков и, следовательно, пропорционально величине Z lA делящегося ядра. Экснерим. данные по ср. суммарной ки-нетич. энергии осколков пропорциональны этой величине. Величина практически не зависит от [c.580]

С ростом мол. массы, как правило, падает вероятность перевода вещества без разложения путём нагрева в газовую фазу и образования молекулярного иона. В этом случае используются след, методы ионообразо-вания фотоионизация хим. ионизация в результате передачи заряда (чаще путём переноса протона) исследуемым молекулам ионами, образующимися при взаимодействии с ионизир. электронами молекул газа-реагента ионизация в сильном электрич, поле ионизация быстрыми атомами десорбция ионов импульсным лазерным излучением десорбция ионов пучком электронов десорбция ионов продуктами деления тяжёлых ядер ( С1). [c.58]

Метод измерения т на основе Т. э. является прямым сравнивается время жизни составной ядерной системы с временем пролёта ею межатомного расстояния в кристалле. Отсюда следует его применимость как в случае возбуждения изолированных уровней энергии составной ядерной системы, так и в условиях перекрывающихся уровней. Этим методом исследовались временные характеристики процесса деления тяжёлых ядер. Впервые измерена длительность деления возбуждённых ядер урана и трансурановых элементов в диапазоне т 10 —10 с. Данные по длительности деления используются для получения информации о вьгсоковозбуждённых состояниях ядер при больших деформациях, соответствующих второй потенц. яме двугорбого барьера деления (см. Деление ядер). [c.66]

ЯДЕРНЫЙ ВЗРЫВ—взрыв, вызванный вьщелением внутриядерной энергии. Масса ядра меньше суммы масс составляющих его нуклонов на величину ДЛ/ дефект массы), к-рая соответствует энергии связи < ,=АМс нуклонов в ядре. Уд. энергия связи А — число нуклоноа в ядре) максимальна для ядер ср. группы периодич. системы элементов. Это означает, что ядерные реакции, идущие с образованием этих ядер, сопровождаются выделением энергии. Такими реакциями могут быть деление тяжёлых ядер, лежащее в основе Я, в., или синтез лёгких ядер, приводящий к термоядерному взрыву (см. Ядерные цепные реакции). Я. в. был осуществлён впервые в США 16 июля 1945. В СССР первый Я, в. был произведён в 1949, термоядерный— в 1951 [c.672]

ЭНЕРГИЯ СВЯЗИ, энергия связ. системы к.-л. ч-ц (напр., атома как системы из ядра и эл-нов), равная работе, к-рую необходимо затратить, чтобы разделить эту систему на составляющие её ч-цы и удалить их друг от друга на такое расстояние, на к-ром их вз-ствием можно пренебречь. Э. с. определяется вз-ствием ч-ц и явл. отриЦат. величиной, т. к. при образовании связ. системы энергия выделяется. Абс. величина Э. с. характеризует прочность связи и устойчивость системы. Напр., для ат. ядра Э. с. определяется сильным взаимодействием нуклонов в ядре и, согласно соотношению Эйнштейна, пропорц. дефекту масс Ат Для наиб, устойчивых ядер Э. с. составляет ок. 8 10 эВ/нуклон (удельная Э. с.). Эта энергия может выделиться при слиянии дёгких ядер в более тяжёлое ядро (см. Термоядерные реакции), а также при спонтанном делении тяжёлых ядер, объясняемом уменьшением уд. Э. с. с ростом ат. номера (см. Радиоактивность). Э. с. эл-нов в атоме или молекуле определяется электромагнитными взаимодействиями и для каждого эл-на пропорц. ионизац. потенциалу напр., для атома Н в осн. состоянии она равна 13,6 эВ. Этим же вз-ствием обусловлена Э. с. атомов в молекуле и кристалле (см. Межатомное взаимодействие). Э. с., обусловленная гравитационным взаимодействием, обычно мала и имеет значение лишь для нек-рых косм, объектов (см., напр., Чёрная дыра). ЭНЕРГИЯ ХИМИЧЕСКОЙ СВЯЗИ, для двухат. молекул — энергия удаления атомов на бесконечно большое расстояние друг от друга для многоат. молекул, радикалов, ионов — энергия диссоциации. Суммарная энер- [c.903]

Спектрометрия тяжёлых ядер и осколков деления ядер имеет ту особенность, что в этом случае высока уд. ионизация. Это приводит к более медленному разделению положит, и отрицал, зарядов и, следовательно к большой вероятности рекомбинации зарядов на пути частицы, из-за чего возникает ошибка в определении энергии. Степень рекомбинации существенно зависит от ориентации траектории (трека) относительно элек-трич, поля Е. Ошибка меньше для трека, расположенного перпендикулярно силовым линиям электрнч. поля. Для уменьшения эффекта рекомбинации необходимо увеличивать напряжение V на П. д. При спектрометрии тяжёлых ядер и осколков деления важно также иметь мин. толщину входного окна. [c.50]

Типичиыми каналами (модами) распада, определяющими времена жи.зни ядер, являются бста-распад, электронный захват, альфа-распад и спотанное деление ядер. Для тяжёлых ядер с Z> 102 наиб, вероятны а-распад и спонтанное деление (открыто Г. Н. Флёровым и К. А, Петржаком в 1940) [4]. Последнее играет определяющую роль, т. к. именно этот тип распада рассматривается как гл. фактор, лимитирующий возможное число элементов. [c.158]

ТРОЙНОЕ ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР — особый вид деления ядер, когда образование 2 осколков сопровождается вылетом лёгкой заряж. частицы. В подавляющем большинстве случаев это длнинопробежная а-частица со ср. энергией примерно в 3 раза большей, чем в случае альфа-распада тяжёлых ядер. Впервые Т. д. я. было обнаружено в сер. 40-х гг. с помощью ядерных фотографических эмульсий. В дальнейшем Т. д. я. обнаружено при спонтанном делении, делении под действием тепловых нейтронов и частиц низких энергий для ядер в области от Th до Fm. [c.169]

Ядерная энергия освобождается при осуществлении ядерных цепных реакций деления нек-рых тяжёлых ядер урана, плутония, тория в ядерных реакторах. В этом процессе выделяется большое кол-во тепла—в осн. (более 90%) при торможении осколков деления ядер в материале ядериого горючего. Отвод получаемого тепла тем или иным способом и особенно превращение его в полезную энергию является инженерной задачей, решаемой методами промышл. теплоэнергетики (в частности, для получения электроэнергии используется обычный паротурбинный способ). [c.662]

Рассмотрение дефекта массы тяжёлых ядер показывает, что ядра, атомный вес которых превосходит — 11G, должны быть неустойчивыми по отношению к делению. В этом можно убедиться, если сравнить энергию покоящегося исходного ядра, массу которого мы обозначим через Mq, с энергией дочерних ядер, массы которых в невозбуждённом состоянии обозначим через М , М , Разность этих энергий равна [c.311]

Эффект избирательного травления обнаружен для мн. минералов, стёкол и ряда органич. полимеров. Наибольшее применение в качестве Д. д. нашли силикатные и фосфатные стёкла (в частности, обычное оконное стекло), слюды (мусковит и фторфло-гопит), лавсан, поликарбонат, нитроцеллюлоза. Наиболее чувствителен полимер диэтиленгликоль — бисаллил-карбонат, способный, напр., регистрировать а-частицы с энергией до 7 МэВ. Д. д. обладает высокой эффективностью регистрации, отсутствием фоновых событий, термич. стабильностью следов, простотой обработки и пороговой чувствительностью к лёгким заряж. ч-цам. Д. д. применяются гл. обр. для регистрации осколков деления атомных ядер и многозарядных ионов. Д. д. определяют тяжёлые ч-цы в первичном косм излучении по зависимости скорости травления следа от заряда и скорости ч-цы. С помощью Д. д. в косм, лучах были обнаружены ядра тяжелее Ге. [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...