ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Деление тяжёлых ядер из "Гиперреактивная механика " Деление тяжелых ядер. Аналогичные соображения можно привести и для процесса деления тяжелых атомных ядер, полагая, что полная энергия ядра в основном состоянии равна Т + /я + +(7к- Здесь Т — кинетическая энергия нуклонов 11 ,11 — потенциальная энергия ядерного и кулоновского взаимодействия, причем, основываясь на капельной модели ядра, естественно предположить, что (7я распадается на два слагаемых, одно из которых пропорционально объему ядра, а другое — его поверхности, т. е. [c.516] Изменение энергии при деформации (делении) описывается главным образом, как уже было сказано выше, кулоновской энергией Ер и поверхностной энергией Е в соотношении (П4.20). При малых деформациях доминирует увеличение Е , а затем, после прохождения так называемой седловой точки, преобладает кулоновское расталкивание Ер ядер-осколков. Основные свойства деления тяжелых ядер можно свести к следующему перечислению. [c.517] ЧТО сопоставимо со значением (П4.21). [c.517] Приведем также важные данные по энергетическому, массовому и зарядовому распределениям продуктов ядерного распада, т. к. [c.517] Полная энергия, освобождающаяся при делении основных делящихся изотопов, приходится на кинетическую энергию движения осколков, обусловленную кулоновским отталкиванием между ними в момент деления. Остаток относится к энергии возбуждения деформированных осколков, выделяемой при испускании мгновенных нейтронов и 7-квантов. Кроме этого, пока не будет достигнута стабильность ядра-осколка, может происходить / -распад, сопровождаемый испусканием запаздывающих нейтронов и 7-квантов. На представленной ниже таблице приведены данные (в МэВ) по полной энергии, выделяемой при делении д Ри. [c.518] Экспериментально установлено, что кинетическая энергия осколков деления изменяется с изменением отношения их масс. Считая грубо, что заряд осколка пропорционален его массе и что кинетическая энергия преимущественно определяется кулоновским отталкиванием двух заряженных осколков, можно показать, что полная кинетическая энергия монотонно уменьшается с увеличением отношения масс. В самом общем случае образующиеся в одном акте деления два осколка имеют неравные массы. Наиболее вероятные массы тяжелого осколка 139 а.е.м. и легкого 95 а.е.м. [c.518] Отметим, что задача нахождения распределения ядерного заряда между осколками деления значительно более сложная и менее исследованная, чем задача распределения масс. Как уже было сказано, нестабильные по отношению к / -распаду осколки становятся устойчивыми, испуская каскадные электроны, 7-кванты и запаздывающие нейтроны. Они сохраняют большую часть своих орбитальных электронов и быстро притягивают недостающие электроны в процессе своего замедления в среде. [c.519] Делению с низкими энергиями соответствует и более низкое значение Ер, т.е. при увеличении энергии возбуждения кривая зарядового распределения уходит к большим значениям Ер. В последнем случае происходит увеличение выхода стабильных изобаров с недостатком нейтронов. Этот эффект можно объяснить увеличением числа испускаемых мгновенных нейтронов при делении с большими энергиями возбуждения уменьшается число продуктов деления с избытком нейтронов, что, очевидно, приводит к росту Ер. [c.519] Вернуться к основной статье