Полносимметричные колебания, собственные функции

Полносимметричные колебания, собственные функции 119, 122 Полносимметричные комбинационные линии (полосы) [c.619]

Обертоны. В случае полос, соответствующих обертонам, нижнее состояние является основным колебательным состоянием (колебательная собственная функция полносимметрична), и поэтому, согласно общему правилу (стр. 273), обертон будет активным в инфракрасном спектре, если, по крайней мере, одна составляющая дипольного момента относится к тому же типу симметрии, что и колебательная собственная функция верхнего состояния и он будет активным в комбинационном спектре, если, по крайней мере, одна составляющая поляризуемости относится к тому же типу симметрии,, что и функция Типы симметрии собственной функции верхнего состояния для невырожденных колебаний можно найти по правилу, данному на стр. 115, а в случае вырожденных колебаний — из табл. 32 типы симметрии дипольного момента и поляризуемости приведены в табл. 55. [c.284]

Каждая молекула обладает нормальными колебаниями и собственными функциями, которые являются симметричными по отношению ко всем оперл-циям симметрии, допускаемым системой. Такие нормальные колебания и собственные функции называются полносимметричными, причем этот тип симметрии обозначается символами Л, А , А или подобными им символами (см. ниже). [c.119]

Многократное возбуждение одного вырожденного колебания. Если для вырожденного колебания возбуждены более высокие колебательные состояния с квантовым числом Vj, то нахождение результирующего типа симметрии не является легкой задачей. Результирующие типы симметрии были получены Тисса [867] с помощью теории групп. Мы здесь приведем только результаты. Как было показано выше (стр. 116), собственная функция является полносимметричной при Vj = 0, а при Vj=l относится к тому же вырожденному [c.141]

Общее правило. Если при переходе нижнее состояние является основным состоянием, в котором отсутствуют колебания (г , = 0, у = 0,. ..), то колебательная собственная функция этого состояния 4 1, является полносимметричной (см. стр. 115). Собственная функция состояния, для которого возбужден один квант только одного колебания, имеет такоП же тип симметрии, как и само это колебание (см. стр. 117). Поэтому для перехода 1—О основного колебания произведение имеет тип симметрии колебания Следовательно, согласно строгому правилу отбора, данному выше, в инфракрасном спектре могут обнаруживаться в качестве основных частот только такие колебания. [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...